Детектор зависимость от напряжения

Рис. 6. Зависимость напряжения питания детектора ( 7ц) от межэлектродного расстояния при постоянной чувствительности

Рис. 126. Зависимость амплитуды импульса тока в ионизационном детекторе от напряжения на его электродах

Для сцинтилляционных детекторов рабочее напряжение, в зависимости от типа применяемого ФЭУ, заключено в диапазоне 600-1400 В, обычно 600-800 В при потребляемом токе 0,2-0,5 мА. Для пропорциональных счетчиков, в зависимости от диаметра анодной нити и состава рабочего газа, напряжение питания имеет величину порядка 1600-2200 В и более при рабочем токе в несколько микроампер. Сильная зависимость сигнала пропорциональных и сцинтилляционных детекторов от напряжения предъявляет высокие требования к стабильности питания. [c.18]

Рис. 3. Зависимость фонового тока детектора от напряжения на коллекторных электродах при разных газах-носителях

Рис. 19. Зависимость фонового тока (а) и сигнала (б) детектора от напряжения между

Рис. 6.2.6. Зависимость напряженности электрического поля от расстояния до центральной оси в детекторе цилиндрической формы

Рис. 43. Зависимость фонового тока (а) и сигнала (6) детектора от напряжения между электродами детектора анализируемое вещество кислород — газ-носитель аргон Д газ-носитель аргон с 0,3 10- % ССЦ О — газ-носитель аргон с 0,76 Ю- /о ССЦ — газ-носн-тель аргон с 3,3 Ю- % ССЬ.

Ионы, возникающие после прохождения ионизирующей частицы через внутренний объем детектора, под действием электрического поля перемещаются к электродам, обусловливая тем самым появление электрического тока в цепи детектора. Зависимость силы тока от приложенного на электроды напряжения представлена на рис. 30. Участок ОВ графика соответствует области напряжений, в которой увеличение напряжения приводит к росту скорости перемещения ионов в межэлектрод-ном пространстве. Вследствие этого уменьшается вероятность их рекомбинации и ток в цепи возрастает. По мере дальнейшего увеличения напряжения наступает момент (напряжение 11 в), когда все образующиеся непосредственно под действием ионизирующих частиц ионы оказываются в состоянии достичь электродов, и дальнейшее увеличение напряжения от и в АО и с не приводит к росту силы тока к цепи. Ток, соответствующий этой области напряжений, называют током насыщения (участок ВС). Если напряжение на электродах и дальше увеличивать, то сила тока вновь начинает возрастать, причем значительно быстрее, чем на участке ОВ. [c.73]

Рис. 30. Зависимость фонового тока (а) и сигнала (б) электронозахватного детектора от напряжения при различных расстояниях между электродами

Зависимость напряжения на диагонали моста, т. е. сигнала детектора, от напряжения питания моста подчиняется уравнению (20). Для высокоомных мостов напряжение питания Ув может достигать 50 В. Напряжение на диагонали моста (обычно О—10 мВ) подводится к регистрирующему прибору (самописцу). Таким образом, отношение к И , составляет по порядку величин 1 10 . Напряжение на мостовую схему, соответственно ток нагрева, подается от сетевого источника тока или от батарей. При питании от сети ток нагрева, протекающий в схеме, имеет переменную составляющую с частотой сети и более высокими гармониками (более 50 Гц). При питании от батарей также нельзя исключить появление переменной составляющей, связанной с колебаниями напряжения гальванических элементов. Однако нельзя предсказать, насколько эти помехи, накладывающиеся на постоянный ток, снижают отношение так как уравнение (20) выведено для постоянного тока. Количественных соотношений, отображающих влияние помех в цепи питания (напряжение /з) на 7п, пока не получено. На практике можно ожидать, что в неблагоприятных случаях колебания без ослабления передаются на /о. Поэтому к диагонали моста редко подключают выходной усилитель сигнала 11и (новые разработки в этой области рассмат- [c.391]

Пламенно-ионизационный. При работе этого детектора происходит ионизация анализируемых веществ в процессе их сгорания в пламени водорода. Образовавшиеся ионы рекомбинируют на электродах. Возникающий при этом ионный ток пропорционален концентрации ионов и напряжению, приложенному к электродам. Чувствительность пламенно-ионизационных детекторов примерно пропорциональна числу углеродных атомов и меняется в зависимости от скорости газа-носителя. Детектор удобен для анализа [c.145]

Высокоомный преобразователь преобразует постоянное напряжение в переменное, которое затем усиливается и при помощи фазочувствительного детектора вновь преобразуется в постоянное. Высокоомный вибропреобразователь включается тумблером, расположенным в нижнем левом углу панели управления. В зависимости от сопротивления, с которого снимается напряжение автоматической компенсации, изменяется шкала высокоомного преобразователя. Ручка [c.179]

Зависимость величины импульса на выходе газонаполненного детектора от напряжения между электродами показана на рис. 15. [c.44]

При определении количеств веществ посредством электронозахватного детектора (ЭЗД) необходимо иметь в виду его узкий линейный диапазон (10 ). Для ЭЗД необходимо знать вольт-ампер-ную характеристику. Приближением к этому могут служить графики зависимости сигнала детектора от напряжения, подаваемого на ячейку. В некоторых случаях, работая с малым напряжением (2—3 в), можно получить достаточно высокую чувствительность к хлорсодержащим пестицидам, но кривые зависимости сигнала от количества вещества приобретают форму равнобочной гиперболы, что свидетельствует о перегрузке детектора. Практически удобнее работать с меньшей чувствительностью, но в более линейном интервале. [c.28]

Рассмотрим основные закономерности протекания электрического тока в ионизованных газах. Пусть радио-ионизационный детектор (рис. 3) представляет собой ионизационную камеру, выполненную в виде плоского конденсатора, которая находится под воздействием излучения р-источника И. Если к электродам детектора приложено напряжение от источника напряжения V, то электрический ток, протекающий через детектор, может быть измерен с помощью гальванометра или другого измерителя тока I. При постоянном составе протекающего через детектор О газа ток I будет зависеть от приложенного напряжения. Типичный вид этой зависимости, носящей название вольт-амперной характеристики разряда (или ионизационной камеры), показан на рис. 4 [19, 20]. На участке 1 ток возрастает с увеличением напряжения, т. е. значение проводимости газа д1 д11 здесь больше нуля. Этот участок называется областью тока проводимости. При некоторых, иногда достаточно больших, напряжениях ток перестает зависеть от напряжения (участок 2) и достигает значения насыщения. При дальнейшем увеличении напряжения ток вновь начинает воз- [c.25]

Зависимость фонового тока и сигнала детектора от напряжения между электродами камеры ионизации показана на рис. 19. Вольт-амперная характеристика камеры ионизации не имеет четкого плато. Сетка-анод пропускает часть ионов из камеры возбуждения, и поток их зависит от напряжения между электродами камеры ионизации. Фоновый ток детектора составляет примерно [c.97]

Поток положительных ионов должен компенсировать отрицательный объемный заряд, образующийся при движении электронов или отрицательных ионов из зоны ионизации первого источника — катода. На рис. 27 изображены вольт-амперные характеристики детекторов с одним й двумя источниками и зависимость сигнала детекторов от напряжения. [c.131]

Были проведены экспериментальные исследования зависимости чувствительности детектирования в оптимальном режиме от расстояния между электродами. Это расстояние в детекторе с плоскими электродами изменялось от 3 до 15 мм. Для расстояний 3, 6, 10 и 15 мм были определены вольт-амперная характеристика и зависимость сигнала детектора от напряжения при анализе ССЦ в аргоне, азоте и гелии. [c.139]

Рис. 34. Зависимость фонового тока (а) сигнала (б) электронозахватного детектора от напряжения ппи различных температурах [100]

Показанная теоретически и экспериментально корреляция зависимости чувствительности электронозахватного детектора от напряжения с вольт-амперной характеристикой объясняет причины известной. нестабильности детектора и определяет пути ее устранения. При изменении любого из факторов, от которых зависит крутизна вольт-амперной характеристики детектора (температуры, давления, расхода газа-носителя и его состава), оптимальный режим детектора не сохраняется и его показания изменяются. Стабилизация указанных параметров опыта и контроль оптимального режима обеспечивают постоянство характеристик детектирования. [c.150]

Для линейного детектора зависимость между выходным напряжением детектора Уд и поглощаемой им мощностью определяется выражением [c.15]

В детекторе зависимость тока от напряжения не следует закону Ома. (Вся радиотехника основана на проводниках, не [c.51]

Рис. Д.156. Зависимость показаний счетчика от напряжения детектора,

Хроматограммы регистрируют самопишущие потенциометры, которые дают запись отклика детектора как функции времени. В газовой хроматографии можно применять только те самописцы, которые отвечают определенным требованиям высокая скорость регистрации ( 1 с на всю шкалу отклонения), воспроизводимое отклонение пера при подаче одного и того же напряжения, линейная зависимость по всей шкале, высокая чувствительность (отклонение пера при незначительном изменении потенциала). [c.233]

Рис. 6.2. Зависимость величины импульса от напряжения детектора, используемая для детектирования а- и Р-излучения.

Подобный процесс может быть реализован только пp сравнительно малой напряженности поля детектора, когда энергия электронов невелика и электроны доступны для захвата, а значительная часть ионов успевает рекомбинировать, не достигнув электродов (режим неполного сбора зарядов). Начальный (фоновый) ток детектора должен быть относительно высоким, чтобы его уменьшение (сигнал детектора) было достаточно большим и находилось в диапазоне токов, доступных для измерения электрометром. Поэтому наличие примесей в газе-носителе, обладающих сродством к электрону и снижающих фоновый ток детектора, нежелательно. Зависимость сигнала от напряжения диктует необходимость стабильного электрического питания детекторов, работающих на участке / вольт-амперной характеристики. [c.50]

Векторное разложение переменного тока в соответствии с выражениями (IV.85) и (IV.86) представлено на рис. 160. Из рисунка видно, что можно отделить переменную составляющую фарадеева тока от переменной емкостной составляющей, если измерять только (гоставляюшую, находящуюся в фазе с переменным напряжением, поданным на ячейку и удовлетворяющим условию (IV.80). Это делается с помощью фазового детектора. Зависимость t> = = IFM 0,707 sin UI. от ф получила наЗ Вание вектор-полярограммы. Вектор-полярограмма имеет вид дифференциальной кривой и описывается уравнением (IV.82), [c.225]

Рис. 5-24. Зависимость показаний хро- faтoгpaфa с термохимическим детектором от напряжения, подаваемого на измерительный мост.

Ловелокк [68 ] показал, что постоянная эффективность в области от 10 до 10 г пропана наблюдается только в тех случаях, когда первичный ток колеблется в пределах 3-10 —10 а. Может быть, самым важным фактором, способствующим постоянной эффективности ионизации и, следовательно, линейной реакции детектора, является напряжение, приложенное к аноду. На рис. Х-17, а показан график зависимости ионного тока от концентрации при различных напряжениях, приложенных к простому аргоновому детектору. Из этого графика видно, что реакция данного детектора изменяется линейно при изменении концентрации только при одном определенном напряжении. Эта величина [c.246]

Рассмотрим процесс регистрации излучения детектором при различных напряжениях. На рис. 36 изображены значения амплитуды импульса при регистрации одной ядерной частицы в зависимости от напряжения на детекторе. После прохождения ядерной частицы в детекторе образуется определенное число пар ионов (первичная ионизация). Отрицательными ионами в основном будут электроны, а положительными — остатки атомов или молекул, несущие положительный заряд. В отсутствие внешнего поля эти ионы очень быстро рекол-гбинируют. Появление внешнего электрического поля вызывает движение ионов к электродам детектора. С увеличением напряжения па детекторе растет скорость движения ионов, и следовательно, уменьшается рекомбинация. На участке О А происходит увеличение амплитуды импульса, создаваемого одной частицей, за счет того, что уменьшается доля рекомбинировавших ионов. На участке АБ рекомбинация ионов практически равна нулю, и все образовавшиеся ионы достигают электродов детектора. На рис. 36 видно, что амплитуда импульса от а-частицы гораздо больше, чем р-частицы. Это связано с тем, что не весь пробег Р-частицы укладывается в объеме детектора. Область напряжений, отвечающая участку ОБ, называется областью работы ионизационной камеры. Рабочее напряжение на ионизационной камере обычно выбирается на участке АБ. Амплитуда импульса от одной р-частицы или у-кванта в ионизационной камере довольно мала и поэтому трудно при помощи ионизационной камеры [c.43]

Рис, 3. Зависимость чувствительности однопламенного детектора от напряжения (0,2 мл смеси пропан — бутан для пика бутана) [c.428]

Рис. 162. Зависимость логарифг а чувствительности ионизационного детектора от напряжения при различной активности источника излучения Рт

Эффективность образования метастабильных атомов аргона Гте1 ззвисит ОТ темперзтуры и давления в камере детектора и напряженности поля в реакционной зоне, т. е. от напряжения, приложенного к электродам. При постоянных давлении и температуре существует некоторое напряжение, когда Гт(,( = 2. При этом напряжении (назовем его оптимальным) зависимость сигнала детектора от концентрации (для ее малых значений) линейна, а линейный диапазон детектирования максимален. Отсюда следует, что выбор оптимального по линейному диапазону режима работы детектора может быть сведен к определению зависимости Гтег от напряжения между электродами при заданных условиях работы детектора (температуре и давлении). [c.72]

Если осуществляют детектирование при больпгах действительных коэффициентах ионизационного усиления (Ге>1), необходимо учитывать влияние неупругих соударении электронов с примесью на Ге и вклад 7-про-цессов в значение тока. Наличие у-процессов усиливает образование электронной лавины в детекторе и поэтому ухудшает и без того нелинейную зависимость сигнала от концентрации анализируемого вещества при С<С . Увеличивать коэффициент ионизационного усиления, т. е. повышать напряжение питания, целесообразно лишь в том случае, когда сигнал растет быстрее флюктуационных шумов, что позволяет снизить пороговое значение концентрации анализируемого вещества. С нелинейностью в этом режиме можно бороться, вводя дополнительные резисторы в цепь питания детектора. При возрастании тока увеличивается падение напряжения на дополнительном резисторе и в результате этого уменьшается напряжение, приложенное к электродам детектора (полное напряжение распределяется между дополнительным резистором и детектором). [c.90]

В случае детектирования по подвижности электронов в режиме тока проводимости анализируемые вещества повышают ток разряда и в чистом аргоне. Можно ожидать, что электроноакцепторный газ-свидетель усилит этот эффект. Было выполнено экспериментальное исследование этого метода в целях обнаружения эффекта детектирования в присутствии газа-свидетеля и определения зависимости характеристик детектирования от условий опыта. В экспериментах использовали детектор с асимметрично расположенными электродами. Диаметр камеры составлял 10 мм, анод, выполненный из металлического капилляра, располагали на расстоянии 8 мм от дискового тритиевого источника (катода). В аргоне излучение трития создавало ток насыщения, равный 4-10 а. В чистом аргоне и в смесях Ar-t-3-10 % ССЦ, Аг-I-7,6-10-5о/д ССЦ и Аг + 3,3-10-4% ССЦ определяли вольт-амперные характеристики детектора и зависимости сигнала детектора от напряжения. В качестве анализируемых веществ использовали водород, кислород, азот и метан. Примесь ССЦ вызывает заметное увеличение сигнала детектора (рис. 43). Для водорода, азота и метана получены аналогичные результаты. Оптимальный по напряжению режим детектирования находится в области перехода разряда от режима тока проводимости к режиму тока насыщения. Эта закономерность является общей для данного и электронозахватного методов. [c.178]

Рис. 3. Зависимость сигнала тритиевого детектора от напряжения между электродами.

Показано, что ионизационный ток линейно зависит от изменения конц-ции компонентов смеси, если не происходит ионизация за счет переноса энергии. Выведено теорет. соотношение, подтвержденное эксперимент, данными, полученными при применении Нг в качестве газа-носителя. Обсуждены детали калибровки прибора. Исследована зависимость Силы тока детектора от напряжения для Нз, СН4, С4Н10 и от давления для углеводородов l — С4, СО2, N0, О2, N2, СО. [c.167]

Подробно описан Аг-детектор, использующий в качестве источника первых электронов самовозбуждающийся разряд, возникающий в потоке поддувочного газа (Аг, Не). Изучено влияние некоторых параметров (напряжение, межэлектродное расстояние, скорость потока) на стабильность разрядного тока. Показано, что при напряжениях 500 в наблюдается устойчивый разряд. В потоке Не разряд стабильнее, чем в потоке Аг-Приведены кривые зависимости фонового тока детектора от напряжения, приложенного к детектору- Обнаружена линейная зависимость фонового тока от скорости потока поддувочного газа. Порог чувствительности детектора по чис-бутену 8,9-10 ii г сек. При больших кол-вах пробы О10 ° г) пропана наблюдается раздвоение пика — сигнала детектора. [c.175]

Временную развертку спектральной картины технически удобнее осуществлять с помощью достаточно медленного периодического изменения напряженности магнитного поля около ее резонансчо-го значения Яо. При наступлении резонанса система ядерных магнитных моментов поглощает энергию высокочастотного магнитного поля, что приводит к увеличению активного сопротивления катушки индуктивности, т. е. к уменьшению добротности высокочастотного контура. Это вызывает периодическую амплитудную модуляцию высокочастотного напряжения на контуре. Напрял<ение усиливается, детектируется и подается на регистрирующий прибор (обычно катодно-лучевой осциллограф) с временной разверткой, синхронизированной с изменением магнитного поля. Дисперсионный компонент резонансного сигнала вызывает изменение реактивного сопротивления катушки, что ведет к фазовой модуляции, на которую амплитудный детектор не реагирует. Следовательно, регистрирующий прибор выписывает зависимость резонансного поглощения С от напряженности магнитного поля Я. Такая схема регистрации может быть применена только тогда, когда интенсивность сигнала ядерного резонанса заметно превосходит уровень шума применяемого усилителя. Интенсивность резонансного сигнала при прочих равных условиях пропорциональна отношению тг/ть поэтому наилучшее отношение сигнал/шум наблюдается для полимеров, у которых то достаточно велико (для каучуков). [c.218]

Из сказанного выше следует, что в свойствах полупроводников и диэлектриков существует много общего, а различие между ними носит количественный, а не качественный характер. Однако ввиду очень большого сопротивления диэлектриков, их использование для создания усилителей, детекторов и многих других приборов долгое время казалось невозможным. Это затруднение было преодолено применением тонких пленок. В настоящее время разработаны и изготовляются приборы, основанные на контакте двух металлов или металла с полупроводником, между которыми находится очень тонкая ( 1 мк) прослойка диэлектрика. Такие контакты обладают не очень большим сопротивлением и нелиней ной зависимостью тока от приложенного напряжения. [c.11]

Для выбора оптимального режима работы ДЭЗ очень важна зависимость эффективности захвата электронов (т. е, в конечном счете — чувствительности) от нх энергии, которая определяется прежде всего напряженностью электрического поля между электродами. Характер зависимости обусловливается природой аиали знруемы.х веществ. Для многих веществ кривая зависимости чувствительности от напряжения на электродах имеет максимум. Восходящая ветвь кривой связана с увеличением сбора заряженных частиц при повышении напряженности поля. Спад чувствительности объясняется превалнрую1ци.м влиянием уменьшения эффективности захвата электронов при чрезмерио.м увеличении их энер11Ш с повышением напряжения. Обычно напряжение питания детектора составляет 3—10 В, [c.65]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология