Осцилляторная сила

Осцилляторные силы резонансных линий некоторых элементов [c.12]

Чувствительность атомно-абсорбционного определения ртути ниже, чем кадмия и цинка в пламени светильный газ— воздух необходимо 10 мкг мл, чтобы вызвать поглощение 1% для линии 2537 А для 50%-ного поглощения необходимо 1000 мкг мл [64] в воздушно-ацетиленовом пламени чувствительность составляет 1,5—5,0 мкг мл [38] по той же линии в кислородно-водородном пламени она равна 100 мкг мл [57]. Линия 1849 А более чувствительна, так как ее осцилляторная сила в 50 раз больше, но ее использование затруднено из-за сильного поглощения самим пламенем. Удовлетворительные результаты, однако, могут быть получены и по ли- [c.152]

Для обработки спектров поглощения важны понятия дипольной силы Отп И осцилляторной силы перехода, которые определяются следующим образом [c.262]

Гелий. Параметры сечений соударения электронов с атомами гелия определялись с использованием экспериментальных-данных по угловым распределениям, данных по полным сечениям, экспериментальных значений обобщенных осцилляторных сил при высоких энергиях и теоретических расчетов оптических осцилляторных сил. [c.20]

Молекулярный кислород. Параметры сечений неупругих соударений электронов с молекулами Оз получены на основе модификации приближения Борна, экспериментальных данных по обобщенным осцилляторным силам и оптических измерений. [c.23]

На кривых /—Е отчетливо выделяются три участка. Первый участок, где с увеличением напряжения (потенциала анода) растет сила тока. Второй участок — участок неустойчивого напряжения, где наблюдается резкое увеличение потенциала прн плавном увеличении силы тока. Третий участок — с отрицательным наклоном. На этом участке наблюдаются осцилляторные процессы (резкое колебание потенциала анода и силы тока в цепи). [c.75]

При /г == 1 данное выше определение совпадает с общепринятым. Действительно, если уравнение второго порядка (36) осцилляторно в смысле приведенного определения, то существует стремящаяся к бесконечности последовательность точек 1 < < 2 < такая, что для каждого интервала [а , существует решение уравнения (36), обращающееся в нуль на его концах. В силу известной теоремы о перемежаемости нулей любое решение дифференциального уравнения второго порядка будет иметь корень в каждом из интервалов [а , то есть будет иметь бесконечное число нулей. [c.69]

Обратно, если (х) 0 и выполнено условие (67), то тем самым при любом Д > О выполнено неравенство (66), совпадающее с условием (53) для уравнения (2), которое, следовательно, является осцилляторным в силу теоремы 11. [c.163]

Помимо квантово-механической вероятности перехода, в электронной спектроскопии также используют понятие осцилляторной силы перехода, или силы о с ц и л л я т о р а ,/, основанное на простой классической модели осциллирующего заряда, который совершает затухающие колебания данной частоты. Связь силы осциллятора с вероятностью перехода выражается соотношением [c.315]

Величины осцилляторных сил для ряда резонансных линий триведены в таблице 2 [1] подробные сведения изложены з (46, 47, 48]. [c.12]

Продолжительность контакта возрастает по направлению сверху вниз таким образом, что с падением движущей силы в том же направлении уменьшается нестабильность. Это приводит к возрастанию размеров конвективных ячеек и зон осцилляторного расширения и одновременно к уменьшению частоты осцилляции. В верхней части таблицы представлены явления, обусловленные частыми сравнительно небольшими флуктуациями в очень неустойчивой системе. В нижней части таблицы приведены явления, обусловленные относительно большими флуктуациями с длиннйгм периодом в относительно слабо неустойчивых системах. Первые характеризуются быстрым образованием индивидуальных ячеек, вторые — длиннопериодной регенерацией больших расширяющихся зон или конвективных ячеек с субструктурой. [c.233]

При плотностях тока, соответствующих второму участку вс кривой /—Е, происходит процесс анодирования алюминия, в связи с чем резко возрастает напряжение на клеммах ванны при мало изменяющейся силе тока. Несмотря на увеличение напряжения на этом участке кривой до нескольких десятков вольт, выделение кислорода не достигается. Очевидно, что электродный потенциал алюминия также не увеличивается больше чем на 1—2 в. Следовательно, все падение напряжения приходится на оксидную пленку, в которой потребляется большая мощность тока на выделение тепла. Местное выделение тепла приводит к частичному растворению или разрушению толстой оксидной пленки, после чего начинается третий участок кривой I—Е (с отрицательным наклоном), который характеризуется осцилляторными процессами. Эти процессы вызываются образованием и разрушением оксидных пленок, когда и начинается процесс электрополировання. [c.76]

Если, обратно, функция D (л А) имеет бесконечную последовательность нулей на полуоси л > О, то есть имеет место (43), то из неравенства" (41) следует (42). Отсюда на основании теоремы 28 заключаем о бесконечности множества собственных значений оператора L в ) расположенных левее точки А, откуда в силу теоремы 31 следует осцилляторность уравнения (36). [c.73]

При включении кварца в ос-цилляторную схему он является не только источником ультразвуковых колебаний, но одновременно и стабилизатором частоты колебаний генератора. Поэтому осцилляторные схемы обладают большей стабильностью частоты колебаний. Однако возбуждение колебаний кварцевых пластин в этих схемах более сложно, чем в схемах затягивания, в которых кварцевая пластинка присоединяется параллельно колебательному контуру. В последних схемах в качестве источника ультразвука могут быть использованы любые кварцевые пластинки, в то время как в осцилляторных схемах для этой цели пригодны не все пластинки. Кроме того, осцилляторными схемами можно пользоваться только при исследовании распространения ультразвука в газообразных или парообразных средах. В жидкостях, в силу большого декремента затухания кварца, осцилляторные схемы не возбуждаются. [c.33]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология