Равновесие газ твердое тело

Области применения исследование фазовых равновесий конденсированных, в том числе многокомпонентных систем - металлы, соли, оксиды, органические вещества, полимеры. Дисциплины - химия, химия полимеров и физика твёрдого тела. Лаборатории вузов и НИИ. [c.77]

Д. насыщенного нара. Давление пара, находящегося в равновесии с жидкостью или твёрдым телом при данной температуре. [c.117]

Фононный спектр. Динамика решётки твёрдого тела определяется в основном межатомными силовыми постоянными и массой атомов (молекул), совершающих колебания вокруг положений равновесия. Для моноизотопной решётки, состоящей из атомов одного сорта, в рамках квазигармонического приближения частоты нормальных мод колебаний для любой точки зоны [c.72]

Разделение изотопов физико-химическими методами основано на различии значений нулевой энергии молекул О, содержащих разные изотопы элемента. Нулевая энергия входит в виде существенного слагаемого в термодинамические функции, определяющие многие физико-химические свойства веществ. Изменения в её величине влияют на летучесть, константу равновесия, скорость реакции и т. д. Различие этих свойств используют при разделении изотопов химических элементов, входящих в состав веществ, представляющих собой смесь молекул с различным изотопным замещением. Смеси веществ, используемых для разделения, носят названия рабочих систем. Эти рабочие системы двухфазны (жидкость-пар, газ-твёрдое тело, жидкость-жидкость) и многокомпонентны. Так, например, обычная вода, находящаяся в равновесии со своим паром содержит 18 молекул, различающихся изо- [c.229]

Так как излучение и поглощение радиации сопровождаются переходом энергии из одного вида в другой, в частности в тепловую энергию, то к излучению можно подходить, пользуясь методами термодинамики [1089]. Но формулы термодинамики можно применять только к системам, находящимся в термическом равновесии. Поэтому при помощи термодинамики можно решить задачу об изл> ении только в том случае, когда температура всех участвующих в излучении и поглощении радиации тел одинакова и остаётся неизменной. Такое равно весие устанавливается внутри полости, ограниченной со всех сторон твёрдыми непроницаемыми для тепла и для радиации стенками. Все элементы этой оболочки, взаимно обмениваясь энергией посредством излучения, приобретают одну и ту же температуру. Каждый элемент внутренней поверхности оболочки поглощает такое же количество энергии, которое излучает. Имеющая место в такой полости радиация является равновесным излучением. [c.314]

Всли Л 23 (при в 0 ), то равновесие невозможно, и капля растекается, образуя тонкую плёнку на поверхности твёрдого тела, такое явление называется полным смачиванием (нарримдр, растекание воды или спирта на поверхности стекле). Условие полного смачивания обычно записывают выражением виде [c.57]

В литературе имеется несколько обзорных публикаций по изотопическим эффектам в твёрдых телах. Первые экспериментальные исследования изотопических эффектов были проведены в основном на водород-содержащих соединениях при их дейтерировании. Замещение водорода дейтерием в соединениях с водородными связями приводит, по-видимому, к самым большим изотопическим эффектам. Изотопический эффект в геометрии водородных связей называют эффектом Уббелоде [5]. Обзор ранних работ, посвящённых в основном структурным исследованиям, сделал B. . Коган [6]. Теоретические аспекты изотопических эффектов в фазовом равновесии рассматривал Дж. Бигелейзен [7]. Обзоры работ по влиянию изотопов на свойства твёрдых тел сделали А. Березин и А. Ибрагим [8], М. Кардона [9], Ю. Халлер [10], А. Рамдас [11], А.П. Жернов и A.B. Инюшкин [12, 13], В.Г. Плеханов [14]. [c.64]

Краевые углы на границе двух жидкостей с твёрдым телом. С математической точки зрения, случай двух жидкостей Л и на границе с твёрдым телом Т аналогичен случаю одной жидкости, твёрдого тела и воздуха. Для случая, изображённого на рис. 36, краевой угол в жидкости А мы будем обозначать через вдв, а пополнительный к нему краевой угол в жидкости В — через O -Если попрежнему спроектировать поверхностные натяжения на плоскость твёрдой поверхности, то в отсутствие гистеревиса мы получим следующее условие равновесия [c.249]

Пренебрегая вначале вьсом частиц, рассмотрим сначала параллелепипед Т, омываемый двумя жидкостями А и В йри краевом угле жидкости А, равном Ь в (рис. 37). Равновесие периметра смачивания закисит лишь от свободных энергий поверхностей, т. е. поверхностных натяжений, так что мы имеем право прибегнуть к математическому представлению о воображаемых поверхностных натяжениях как силах, действующих вдоль поверхностей. Равновесие достигается при конечном краевом угле, так как тогда ни одно из натяжений не превышает суммы двух других. Если (ВТ усиливается, краевой угол Ь в должен уменьшаться до тех пор, пока при 0 в = О периметр смачивания ке сорвётся с твёрдого тела, которое целиком окажется в жидкости А. Таким образом, если Тяг>Та7 -]- Тав- твёрдое тело целиком уходит в Л если (ат> вт- оно уходит в В] если же ни- одно из натяжений на границе с твёрдым телом не превышает суммы другого с натяжением между двумя жидкостями, твёрдое тело сохраняет устойчивое положение на границе двух жидкостей при определённом краевом угле. [c.254]

Замечательное явление поверхностной миграции в процессе конденсации может быть приписано значительной кинетической энергии молекул, ударяющихся о поверхность, благодаря которой им требуется известное время, чтобы пригти в тепловое равновесие с твёрдым телом. При этом, вследствие колебаний атомов твёрдого тела при ударе о них молекул, последние однократно, а может быть и многократно поднимаются выше энергетического уровня, допускающего миграцию. Возможно также, что в некоторых случаях поверхностная миграция облегчается тем, что атомы ударяются о такую [c.286]

Следует заметить, что процессы, протекающие в реальных твёрдых телах (например, сплавах), обычно не достиганет состояния равновесия. Поэтому часто при возможности образования различных продуктов в действительности в преобладающей степени образуются вещества, которые получаются при наиболее быстро протекающих реакциях [c.314]

МЫЧ гидрозаКисИык соединений железа, с коТорымН твёрдая фазй находится в равновесии. Уравнение Щукарева в трактовке Нернста для растворения твердого тела в жидкости утверждает наличие насыщенного раствора в тонком прилегающем слое, с которым тело находится в равновесии. [c.26]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология