Клярфельд

Электронную температуру и электронную концентрацию можно определить по классическому методу зондов Ленгмюра[ ]. Условия, необходимые для применения этого метода, подробно разобраны в статье Б. Н. Клярфельда Р]. [c.22]

Клярфельд Б. H., Положительный столб газового разряда и его использование для получения света, сб. Электронные и ионные приборы под ред. Тимофеева П. В., Труды ВЭИ, вып. 41, Госэнергоиздат, 1940, стр. 166. [c.291]

Как в Ленинграде, так и в Москве уже в первые годы советской власти образовались ячейки физиков, усиленно работающих в области радиофизики и электроники. В настоящее время эти ячейки разрослись в большие лаборатории и институты. Охватить все проведённые в СССР работы в этом кратком обзоре нет ника кой возможности. Укажем только, что перечисленные выше теории газового разряда получили в руках советских физиков дальнейшее развитие (работы Б. Н. Клярфельда по доведению теории Ленгмюра до практических расчётов, работы Д. А. Рожаиского по теории зондов, исследование влияния магнитного поля на разряд и создание теории коронного разряда работниками Московского государственного университета, исследование искрового разряда работниками Физического института Академии наук СССР и т. д.). Очень многое сделано и в области элементарных процессов (работы по фотоэффекту и вторичной эмиссии П. Н. Лукирского, П. Н. Лукирскою и С. С. Прилежаева, П. В. Тимофеева, Н. Д. Моргулиса, Н. С. Хлебникова и многих других). [c.18]

Вопрос о влиянии на 7з примесей двухатомных газов, не склонных к образованию отрицательных ионов, изучен экспериментально советскими физиками Б. Н. Клярфельдом, С. К. Моралё-вым, И. И. Балогом и И. И. Глотовым. [c.253]

Вопрос об анодном падении потенциала и о его зависимости от формы анода был подвергнут за последние годы обстоятельному исследованию советским физиком Б. Н. Клярфельдом и его учениками. Оказа.лось, что указанная выше теория не оправдывается на опыте. Согласно идее, положенной Клярфельдом в основу объяснения поведения анодного падения, роль анодных частей разряда заключается в том, что здесь происходит образование положительных нонов, обеспечивающее поступление этил-ионов в область положительного столба со стороны анода, который сам ионов не эмиттирует. Ход распределения потенциала около анода оказался более сложным, чем это вытекает только нз представлений о плазме. В некоторых случаях потенциал в конце положите.пьного столба сперва падает, проходит через минимум и лишь затем повышается вплоть до анода. [c.274]

Работа Б. Н. Клярфельда, проведённая им независимо от работы Зайцева и одновременно с последней, привела к такому же выводу, как указанный выше пункт б), и подтверждает общность природы стационарных и бегущих слоёв, их взаимосвязь, возможность вызывать их появление искусственно, существование катодных бегущих слоёв, а также заключение, что присутствие отрицательных ионов не является необходимым фактором для образования слоёв. Б. Н. Клярфельд подчёркивает, что однородный столб, существующий при очень низких давлениях во всех без исключения газах, при более высоких давлениях является сравнительно редко встречающейся формой положительного столба, в то время как слои представляют собой наиболее распространённую форму существования положительного столба. Он указывает, что любой крутой подъём потенциала в пространстве между катодом и анодом, или местное повышение концентрации ионов и электронов, является местом зарождения слоёв. [c.281]

В тех случаях, когда можно пренебречь излучением плазмы, задача сводится к составлению и решению системы первых пяти указанных выше уравнений. Такое решение было проведено до конца советским физиком Б. Н. Клярфельдом для случая очень малой плотности газа. [c.309]

Приведём сводку общирного литературного материала по излучению резонансных и нерезонансных линий и по другим видам рассеяния энергии в положительном столбе разряда, как ее даёт Б. Н. Клярфельд в своих работах по изучению положительного столба. [c.436]

Условиями, благоприятствующими или не благоприятствующими тому или иному элементарному процессу, определяется его значимость для излучения разряда и, в конечном итоге, тот или иной характер спектра разряда, то или иное распределение интенсивности отдельных линий. Приведём сводку обширного литературного материала по излучению резонансных и нерезонансных линий и по другим видам рассеяния энергии в положительном столбе разряда, как её даёт Б. Н. Клярфельд в своих обстоятельных работах по изучению положительного столба ([1027], стр. 204—218), значительно дополняя и уточняя имевшиеся до гго работ д.чнные. [c.343]

Вопрос о влиянии на Уз прихмесёй двухатомных газов, не склонных к образованию отрицательных ионов, изучен экспериментально советскими физиками Клярфельдом, Моралёвым, Балогом и Глотовым [1263—1265, 1267]. [c.442]

Вопрос об анодном падении потенциала и о его зависимости от формы анода был подвергнут за последние годы обстоятельному исследованию советским физиком Б. Н. Клярфельдом и его учениками (Полетаев, Неретина и др.). Оказалось, что указанная выше теория Ленгмюра не оправдывается на опыте. Согласно идее, положенной Клярфельдом в основу объяснения поведения анодного падения в различных случаях, роль анодных частей разряда заключается в том, что здесь происходит образование положительных ионов, обеспечивающее поступление этих ионов в область положительного столба со стороны анода, который сам ионов не эмиттирует. Ход распределения потенциала около анода оказался более сложным, чем это вытекает из представлений теории Ленгмюра. В некоторых случаях потенциал в конце положительного столба сперва падает, проходит через минимум и лишь затем повышается вплоть до анода. Поэтому самое определение, что понимать под анодным падением, оказалось неоднозначным и требует уточнения в связи с ходом кривой распределения потенциала в каждом отдельном случае [2490—2491]. [c.477]

Ход полученных Неретиной кривых распределения потенциала и плотности беспорядочного электронного тока показывает, что на протяжении, приблизительно равном диаметру разрядной трубки, около анода имеется область, существенным образом отличающаяся от положительного столба. Самый ход потенциала в области анодного падения Клярфельд и Неретина объясняют, не исходя из соотношения (585), как это делает Ленгмюр, а исходя из хода концентрации положительных ионов, зависящей от силы разрядного тока, от распределения электронов по скоростям и от плотности газа, непосредственно связанной с количеством выделяемого на аноде тепла. [c.477]

Теория плазмы Тонкса и Ленгмюра. Более полную картину явлений в положительно.м столбе даёт теория Ленгмюра и Тонкса [1581, 1582], дополненная Киллианом [1583] и ещё далее развитая Драйвестейном [1584] и Клярфельдом [1604, 1609]. [c.495]

Б. Н. Клярфельд провёл решение задачи о плазме по методу Тонкса и Ленгмюра до конца для случая очень малой плотности газа [1566, стр. 200 1605]. При этом ему пришлось сделать следующие упрощающие предположения [c.499]

Кроме того, Клярфельд воспользовался тем обстоятельством, что при весьма низких давлениях газа входящая в [c.500]

Для разряда в парах ртути при давлении р = 1,2 10- мм Нд, радиусе трубки а = 1,6 сл и разрядном токе I — ЗА Клярфельд находит [c.500]

Из этих данных, а также из данных, полученных нм для гелия, Клярфельд приходит к заключению, что теория количественно правильно описывает явления в положительном столбе и имеет большие перспективы. Поэтому в своих дальнейших работах, отказываясь от упрощения (5), Клярфельд [1604] [c.501]

Рис. 212. Сопоставление теоретических кривых Клярфельда для зависимости отношения продольной напряженности поля в положительном

Рис. 213. Сопоставление теоретических кривых Клярфельда и экспериментальных точек для зависимости отношения концентрации электронов к плотности тока от ард. Обозначения кривых те же, что и на рис. 211.

Б. Н. Клярфельд, В книге Электронные и ионные приборы , Труды ВЭИ, вып. 41, Госэнергоиздат, М.—Л. (1940), Общие вопросы зондо-вой методики исслелования газового разряда, 166—172. [c.774]

В. Грановский, Б. Клярфельд и В. Фабрикант, ЖТФ, 8, 968 (1938), О неправильном применении метода зондов в газовом разряде. [c.775]

Б. Н. Клярфельд, ДАН СССР, 23, 658 (1939), Исследование положительного столба в парах калия. [c.776]

Б. Клярфельд и А. Гусева, ЖТФ, 8, 1034 (1938). (i/j в парах ртути.) [c.782]

Б. Клярфельд и Л. Гусева, ЖТФ, 8, 1034 (1938), Пробивное напряжение в парах ртути. [c.784]

Б. Клярфельд и В. Соболев, ЖТФ, 17, 319 (1947), Катодная область ртутной дуги. [c.797]

II. А. Карелина и Б. Н. Клярфельд, ЖТФ, 18, 1235 (1948), Падение напряжения па электродах в инертных газах. [c.798]

Смотреть страницы где упоминается термин Клярфельд: [c.295] [c.325] [c.232] [c.280] [c.321] [c.309] [c.310] [c.500] [c.705] [c.782] [c.790] [c.790] [c.790] [c.790] [c.143] [c.143] [c.2] [c.71] [c.132] [c.132] [c.3] [c.71]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология