Излучение резонансное

Простейшим типом флуоресценции является резонансная флуоресценция, когда длина волны испускаемого излучения совпадает с длиной волны возбуждающего излучения. Резонансная флуоресценция наблюдается лишь в газах при низких давлениях и только с атомами или простыми молекулами. Например, в парах 2 при давлениях около мм рт. ст. наблюдается резонансная флуоресценция при возбуждении излучением соответ- [c.91]

Ртутные лампы низкого давления служат источниками коротковолнового излучения с высоким выходом (более 90%) излучения резонансных линий 184,9 и 253,7 нм [c.139]

Атомно-абсорбционный спектрофотометр подготавливают к работе в соответствии с прилагаемой к нему инструкцией. Спектральную ширину щелей устанавливают равной 1,0 нм. На выходную щель выводят излучение резонансной линии мышьяка 193,7 нм. Температуру кварцевой кюветы-атомизатора устанавливают равной 1000—]100°С. Через устройство для выделения и атомизации гидридов пропускают аргон или гелий с расходом 500 мл/мин. [c.175]

В низкотемпературном пламени светильный газ — воздух атомные линии излучают щелочные металлы литий, натрий, калий, рубидий, цезий. Для определения калия используют излучение резонансного дублета 766,5 и 769,9 нм (4 51/2—4 Р°1/2.3/2), расположенного на границе видимой и инфракрасной частей спектра. Потенциал возбуждения этих спектральных линий ( в) — 1,62 эВ. Факторы специфичности интерференционных фильтров калия по отношению к излучающим в этих условиях элементам достаточно высоки и достигают нескольких тысяч. Влияние состава анализируемого раствора на интенсивность излучения калия в большой степени зависит от его концентрации и температуры пламени. В пламени светильный газ — воздух ионизация атомов калия незначительно проявляется лишь при его низких концентрациях в растворе порядка 1—2 мкг//мл. Присутствие [c.40]

В низкотемпературном пламени светильный газ — воздух атомные линии излучают щелочные металлы литий, натрий, калий, рубидий, цезий. Для определения калия используют излучение резонансного дублета 766,5 и 769,9 нм (4251/2—4 Р°1/2,3/2), расположенного на границе видимой и инфракрасной частей спектра. Потенциал возбуждения этих спектральных линий Ев) — 1,62 эВ. Факторы специфичности интерференционных фильтров калия по отношению к излучающим в этих условиях элементам достаточно высоки и достигают нескольких тысяч. Влияние состава анализируемого раствора на интенсивность излучения калия в большой степени зависит от его концентрации и температуры пламени. В пламени светильный газ — воздух ионизация атомов калия незначительно проявляется лишь при его низких концентрациях в растворе порядка 1-—2 мкг//мл. Присутствие 2—4 мкг/мл натрия в растворе, содержащем менее 2 мкг/мл калия, увеличивает интенсивность излучения калия. При более высоких концентрациях калия в растворе влиянием легко ионизующихся примесей можно пренебречь. Кислоты и анионы уменьшают интенсивность спектральных линий калия, причем наибольшее влияние оказывают фосфат-ионы. Предел обнаружения калия составляет 0,05 мкг/мл. [c.40]

Определение натрия во фториде магния [504]. Метод позволяет определять 1-10 —3-10 % натрия после растворения образца в смеси борной и соляной кислот. Измеряют интенсивность излучения резонансной линии натрия 589,0—589,9 нм и фона спектра с обеих сторон этой линии (1ф[, 1ф ). Среднее арифметическое двух последних величин (/ ) вычитают из значений интенсивности излучения линии натрия (/л+ф). По полученным для эталонов данным строят градуировочный график в координатах величина фототока (/л+ф — — 1ф) — концентрация натрия (в % мае.). Для определения натрия в контрольной пробе используют метод добавок. [c.128]

Атомно-абсорбционная спектрофотометрия основана на измерении светопоглощения (абсорбции) определяемого элемента, переведенного в атомный пар. Принцип метода очень прост излучение лампы с полым катодом проходит через слой атомного пара определяемого элемента затем излучение резонансной длины волны выделяется монохроматором и направляется на фотодетектор. [c.39]

При определении магния атомно-абсорбционным методом сила тока лампы с полым катодом составляет 4—32 ма (в зависимости от конкретных условий). При меньшей силе тока чувствительность определения магния выше [504, 1021, 1059, 1196], однако при этом излучение лампы не стабильное, поэтому оптимальными являются средние значения силы тока (10—15 ма). Для увеличения излучения резонансной линии магния предлагалось питать. лампу пульсирующим током [650]. Горелку применяют щелевую. [c.187]

По расположению датчиков относительно объекта контроля различают три основных варианта одностороннее расположение, двустороннее и под прямым углом оптических осей друг к другу (способ фиксации параметров рассеянного излучения). Резонансные СВЧ-методы делятся по виду резонансного эффекта (электронный п амаг-нитный, ядерный магнитный, ферромагнитный и др.). [c.429]

Излучение резонансной длины волны после поглощения выделяется монохроматором и направляется на фотодетектор, выходной сигнал которого после усиления регистрируется. [c.521]

В лабораторной практике -пользуются бактерицидными увиоле-выми лампами БУВ-30 или БУВ-15. Оболочка этой лампы изготовлена из увиолевого стекла, пропускающего до 50% резонансного излучения лампы с длиной волны 253,7 нм. Распределение энергии излучения по спектру для бактерицидной лампы БУВ-30 приведено в табл. 8. Достоинством ламп низкого давления является высокий выход излучения резонансной линии 253,7 нм при малых тепловых потерях, долговечность, простые схемы включения. К недостатку ламп низкого давления относится трудность получения излучения высокой интенсивности. [c.139]

При взаимодействии жесткого электромагнитного излучения с веществом часть рассеянного излучения имеет ту же длину волны, что и исходное это может быть объяснено классическим процессом абсорбции и повторного излучения резонансны.ми диполями поглотителя. Однако другая часть рассеянного излучения обладает большей длиной волны, и этот эффект не под- [c.32]

Ультрафиолетовое или видимое излучение резонансной частоты [c.21]

Л—получение инвертированной заселенности за счет поглощения излучения накачиваемой частоты V Б—испускание излучения резонансной частоты V, стимулированное излучением той же частоты. [c.348]

Основные компоненты простейшего атомно-абсорбционного прибора были показаны на рис. I. 3, а. Свет от лампы с полым катодом проходит через пламя, после чего излучение резонансной длины волны выделяется монохроматором или фильтром и падает на фотодетектор. Некоторые атомно-абсорбционные приборы действительно построены по этой схеме. Система, показанная на рис. 1.3, а, называется однолучевой системой постоянного тока, так как свет от пламени и от лампы не модулируется и поэтому возбуждает в фотодетекторе сигнал постоянного тока. [c.16]

На рис. IV. 45 представлен график зависимости абсорбции от спектральной ширины щели для ламп различных конструкций. Исследуемый раствор содержал 5 мкг/мл цинка. Лампа из соединения цинка с кальцием, заполненная неоном, обеспечивала туже чувствительность, что и лампы других конструкций, и при этом давала наиболее интенсивное излучение резонансных линий цинка. Другим преимуществом этой лампы является независимость ее характеристик от тока, что делает ее чрезвычайно устойчивой в работе и пригодной для использования сразу после включения. [c.148]

Для объектов, возбуждаемых коротковолновым ультрафиолетовым светом, незаменимым источником является ртутная лампа низкого давления, выполненная в колбе из плавленого кварца или хорошего увиолевого стекла. Она весьма экономично трансформирует электрическую энергию в энергию излучения (резонансная линия ртути с длиной волпы 2537 д). Дополнительным достоинством этого источника является то, что излуче- [c.100]

Между тем этот факт объясняется очень просто. Как известно, интенсивность излучения ] резонансных линий в равновесных условиях подчиняется соотношению [c.50]

Лампы с полыми катодами и высокочастотные лампы, применяемые в качестве источников света, позволяют получить довольно простой спектр определяемого элемента с выраженным излучением резонансных линий и чрезвычайно малым фоном. Выделение необходимой для измерений резонансной линии может быть поэтому осуществлено с помощью приборов малой разрешающей способности. [c.56]

Интенсивность резонансных линий труднолетучих металлов (А1, Са, Со, Сг, Си, Ре, Mg, Мо, N1 и Т1) при изменении давления аргона и неона проходит через максимум, а интенсивность излучения резонансных линий легколетучих металлов (В1, Сс1, РЬ, 5Ь, 5п, 2п) не имеет максимума и непрерывно возрастает при уменьшении давления. На рис. 14 и 15 представлены графики, характеризующие зависимость интенсивности резонансных линий для указанных двух групп металлов от давления инертных газов гелия, неона, аргона и ксенона. Максимумы интенсивности излучения соответствуют давлению аргона -1 мм рт. ст., неона — около 3 мм рт. ст. [c.69]

Сравнение качеств ламп при питании постоянным и высокочастотным током целесообразнее всего проводить путем сопоставления интенсивности излучения резонансных линий при одинаковом уровне самопоглощения в разрядах. Измерения проводились на интерферометрической установке, описанной в предыдущем разделе. [c.84]

Отсутствие самопоглощения линий при небольших мощностях разряда объясняется тем, что вследствие скин-эффекта, заключающегося в тенденции плазмы концентрировать высокочастотное поле вблизи поверхности лампы, в излучении принимает участие узкий слой, прилегающий к стенкам лампы, толщиной 1,6 мм [23]. Это предположение подтверждается визуальными наблюдениями структуры разряда в лампах. При небольших мощностях разряда видны две различные по окраске зоны внешняя зона, с характерным излучением резонансных линий металла, и внутреннее ядро, окраска которого соответствует свечению инертного газа. Световой поток лампы обусловлен излучением поверхностного слоя, обращенного к наблюдателю. Излучение же слоя, находящегося с обратной стороны лампы, при прохождении через центральную, несветящуюся часть лампы полностью поглощается. [c.95]

Схема в была предложена Уолшем [81]. Эта схема основана на использовании принципа обращенного спектрографа источники света размещены в фокальной плоскости спектрального прибора соответственно положениям выделяемых резонансных линий в спектре, и суммарный поток, состоящий из излучения резонансных линий, выделяют на входной щели этого прибора. Ра- [c.104]

При термическом равновесии в источнике возбуждения спектров интенсивность излучения резонансных линий быстро падает в короткую область спектра. Если сплошной фон источника обусловлен непрерывным излучением нагретых частиц (что особенно характерно для восстановительных пламен с избытком частиц углерода), то интенсивность сплошного фона должна уменьшаться в такой же степени, как и интенсивность излучения линейчатого спектра. Следовательно, при одинаковой спектральной ширине шелей монохроматора отношение полезного сигнала к фону должно оставаться [c.237]

Л. а. субмикронных и поверхностных слоев проводят методами рентгеноспектрального анализа (см. Электронно-зондовые методы), катодолюминесцентного микроанализа, спектроскопии рассеяния быстрых ионов (резерфордовского рассеяния), масс-спектрометрии вторичных ионов в динамич. режиме, оже-спектроскопии и др. При послойном анализе субмикронных слоев без разрушения образец бомбардируют заряженными частицами (электронами, ионами). В зависимости от их энергии меняется глубина, на к-рой происходят процессы, приводящие к появлению аналит. сигнала - рентгеновского излучения, резонансных ядериых р-ций, резерфордовского рассеяния и др. Послойный анализ можно также проводить, варьируя угол отбора, т.е. угол, под к-рым к исследуемой пов-сти располагается приемник аналит. сигнала. [c.610]

Атомно-абсорбционный анализ основан на измерении селективного поглощения излучения резонансных линий атомами определяемого элемента. [c.96]

Принципиальная схема атомно-абсорбционного спектрофотометра показана на рис. 3.35. Свет от источника резонансного излучения пропускают через пламя, в которое впрыскивается мелкодисперсный аэрозоль раствора пробы. Излучение резонансной линии выделяют из спектра с помощью монохроматора и направляют на фотоэлектрический детектор (обычно фотоумножитель). Выходной сигнал детектора после усиления регистрируют гальванометром, цифровым вольтметром или записывают в аналоговой форме на ленте пишущего потенциометра. Для увеличения производительности спектрофотометры снабжаются устройствами цифропечати и автоматической подачи образцов. [c.144]

Когда система поглощает излучение резонансной частоты, она оказывается в возбужденном состоянии затем, испуская излучение той же частоты, она переходит в невозбуж-.денное состояние. Если число поглощений и испусканий излучения одинаково, поглощение незаметно. Для наблюдения поглощения необходимо, чтобы по крайней мере часть молекул переходила из возбужденного состояния в невозбужденное неоптическим путем (отдавая свою энергию не излучению), При этом в молекуле или кристалле энергия может, передаваться колебаниям ядер — это так называемая спин-решеточная релаксация. Сложность явления ЭПР состоит в ТОМ, что поглощаемое резонансное излучение имеет магнит-. [c.104]

На рис. 9.3-10 приведена схема спектрометра ЯМР. В принципе, эта схема иллюстрирует как устройство непрерывного действия (НД), так и импульсного спектрометра. Он состоит из магнита, радиочастотного генератора, генерирующего излучение резонансной частоты или радиочастотные импульсы, и детектора сигналов. Сигналы усиливаются и записываются при помохци ЭВМ, которая также служит для преобразования данных или обработки каким-либо иш>1м способом. В итоге спектр выводится при помощи самописца или осциллографа. Предстаьленная геометрическая схема пригодна для обычного (желез- [c.211]

Сагден с сотрудниками предложил ряд спектроскопических методов определения концентрации атомов Н в пламени [572], базирующихся на измерениях интенсивности излучения резонансных линий щелочных металлов, добавляемых в горючую смесь, и констант равновесия соответствующих процессов (например, Li -f Н,0 LiOH -f- Н) (см. также [12231), и метод определения концентрации ОН [1008] по интенсивности сплошного спектра испускания, связанного с процессом Na -f- ОН = = NaOH + hy. [c.59]

Развитием метода является использование реакции фото ионизации вместо электронного удара для осуществления про цесса разделения ионизирующихся частйц с различными потен циалами ионизации. Применение для фотойонизации излучения резонансной линии в области вакуумного ультрафиолета дает возможность получить интенсивные пучки фотонов и ионов с хорошим отделением продуктов от фона [199, 200], что, в частности, ценно для идентификации углеводородных радикалов, таких, как радикал СгНО, — основной первичный продукт в реакции О С2Н2 [199]. [c.321]

Причинами уширения спектра генерируемого излучения как в суперлюминесцентных лазерах, так и в лазерах с резонаторами могут быть играющие важную роль в формировании спектра излучения ДИК-лазера динамический эффект Штарка, т. е. возмущение верхнего рабочего уровня электромагнитным полем излучения резонансной или околорезонансной накачки [И, 12], и двухфотонные эффекты, в известной мере аналогичные комбинационному рассеянию света [13—18]. Показано, в частности, что для получения узкой линии генерации в лазере на фторметане плотность мощности излучения резонансной накачки должна быть меньше 10 кВт/см , чтобы избежать уширения за счет динамического эффекта Штарка [И]. [c.173]

Прибор для одновременного определения нескольких элементов описан Батлером и Страсгеймом [48]. Они модифицировали стандартный спектрограф фирмы Hilger Watts. Использовались съемные приемники, которые можно было настроить на нужную длину волны для каждого анализа. Чтобы обеспечить одновременно излучение резонансных линий четырех элементов, применяли многоэлементные лампы, аналогичные лампам Массмана [47]. [c.48]

Зависимость интенсивности излучения резонансных ламп от рода и давления газа. Соответствующие измерения были проведены Кроссуайтом, Диком и Легагню-ром [4] для ламп с железным катодом и А. И. Бодрецовой, Б. В. Львовым, Е. Н. Павловской и В. К- Прокофьевым [8] для ламп с полыми катодами из А1, В1, Са, Сс1, Со, Сг, Си, Ре, Mg, Мо, N1, РЬ, ЗЬ, 5п, П и 2п. В первой работе исследования проводились с полузакрытым катодом длиной 40 мм и диаметром 8 мм, во второй — с лампами, описанными выше. Остановимся более подробно на результатах последней работы. [c.66]

И. С. Полуэктов и Р. А. Виткун [34] использовали при атомном абсорбционном определении ртути комбинацию абсорбционных светофильтров и люминофора, выделяюших излучение резонансной линии Н 2537 А. Свет проходит через светофильтр УФС-1, выделяющий ультрафиолетовую область спектра, и попадает на стеклянную пластину, покрытую слоем люминофора, чувствительного только к коротковолновой ультрафиолетовой части спектра. За пластиной с люминофором установлены фильтры ЖС-17 и СЗС-10 для исключения красного и ультрафиолетового излучения ртутной лампы (фильтр УФС-1 пропускает красную область спектра). Фотоумножитель ФЭУ-20, установленный после комбинации фильтров, регистрирует, таким образом, излучение люминофора, которое возбуждается только линией Hg2537 А. [c.113]

Факт несовпадения наиболее чувствительных линий в поглощении с чувствительными линиями, применяемыми в эмиссионном спектральном анализе, объясняется, в работе [3] очень просто. Эмиссионный спектр имеет иное расположение резонансных линий по интенсивности, чем спектр поглощения. Более интенсивными в испускании являются резонансные линии с большей длино й волны, более чувствительные в поглощении линии, лежат в коротковолновой стороне от наиболее интенсивной в испускании резонансной линии или совпадают с ней , — пишет автор работы 3]. Это объясняется тем, что интенсивность излучения резонансной линии зависит не только от концентрации атомов и в выражении [c.239]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология