Рассеяние излучения других видов

Помимо рэлеевского рассеяния существует несколько других видов рассеянного излучения, заслуживающих хотя бы краткого упоминания. Рассеяние от частиц, размеры которых больше длины волны [c.614]

Рассеяние излучения других видов [c.428]

Типичной особенностью углового распределения интенсивности рассеянного излучения разбавленными водными растворами неэлектролитов является сохранение максимумов 1(8), специфичных для чистой воды, а кривых интенсивностей концентрированных растворов —наличие максимумов, близких по положению к максимумам /(5) для чистых неэлектролитов. Можно полагать, что в растворе молекулы НгО стремятся сохранить водородные связи друг с другом и поэтому образуют ассоциации в виде микрообластей с тетраэдрической структурой. Молекулы неэлектролита не проникают [c.299]

Определение термина люминесценция должно давать возможность отличить это явление от всех других видов свечения веществ температурного излучения, которое для сильно нагретых тел может быть видимым, от отраженного и рассеянного различными веществами света, от свечения, возникающего при движении свободных электрических зарядов, например при движении электронов. Таким определением является следующее [1] Люминесценцией называется избыток излучения над температурным излучением тела в том случае, если это избыточное излучение обладает длительностью примерно сек. и больше . Первая часть этого определения отличает люминесценцию от температурного излучения, вторая, введенная С. И. Вавиловым [2], отличает ее от всех других видов свечения веществ рассеяния и отражения света, излучения Черенкова и пр. [c.7]

Колебательные спектры экспериментально наблюдаются как ИК-спектры и спектры комбинационного рассеяния. Эти два вида спектров имеют различную физическую сущность. ИК-спектры наблюдаются в результате разрешенного правилами отбора перехода молекулы вещества с одного энергетического уровня на другое. В коррозионных исследованиях обычно имеют дело с наблюдаемыми ИК-спектрами поглощения, получаемыми в результате перехода молекулы с уровня, имеющего меньшую энергию, на уровень с большей энергией. Спектры комбинационного рассеяния возникают при электронной поляризации, вызванной воздействием ультрафиолетового или видимого излучения. [c.199]

По расположению датчиков относительно объекта контроля различают три основных варианта одностороннее расположение, двустороннее и под прямым углом оптических осей друг к другу (способ фиксации параметров рассеянного излучения). Резонансные СВЧ-методы делятся по виду резонансного эффекта (электронный п амаг-нитный, ядерный магнитный, ферромагнитный и др.). [c.429]

Другие виды рассеяния, которые представляют интерес в спектрохимии, имеют сдвиг по частоте рассеянного излучения относительно ладающего. Примерами этого типа является бриллюэновское и комбинационное рассеяние последнее имеет большое применение в спектро-химическом анализе. В комбинационном рассеянии можно скоррелировать сдвиг по частоте рассеянного излучения с химической природой рассеивающих частиц. Более подробно комбинационное рассеяние будет рассмотрено в гл. 21. [c.615]

Для определения микроструктуры, размеров, формы частиц и концентрации загрязнений могут быть использованы оптические свойства нефтепродуктов. Проходя через нефтепродукты, являющиеся дисперсными системами, свет поглощается, отражается и рассеивается частицами загрязнений. Энергия, поглощаемая нефтепродуктами, преобразуется в другие виды энергии — комбинационное рассеяние, инфракрасное и тепловое излучение и т. п. Отражение света поверхностью частиц происходит по законам геометрической оптики, если размеры частиц превышают длину волны. Явление рассеяния сводится к взаимодействию падающей электромагнитной энергии с электронами рассеивающего вещества. В зависимости от ориентации центров рассеяния, их размеров и концентрации характер рассеяния может быть различным. [c.19]

Заключение. Различные виды взаимодействия -излучения с вещ,еством находят широкое применение в науке и технике. Каждый вид взаимодействия носит довольно сложный характер и не зависит от других видов. Лишь в немногих случаях можпо с достаточной точностью описать взаимодействие, исходя из теоретических соображений, однако эмпирически можно вывести соотношения, позволяющие точно охарактеризовать эти явления. При совместном рассмотрении явлений ноглощения, обратного рассеяния и возникновения рентгеновского излучения мон но получить довольно важные сведения. Есть все основания полагать, что использование радиоизотопов дополнит, а возмон но, и заменит некоторые из обычных методов исследований. [c.242]

Другой, широко применяемый метод основан на использовании относительно большого (около 1 мм) монокристалла, который монтируется в держателе образца так, чтобы какая-нибудь ярко выраженная ось кристалла была перпендикулярна падающему пучку лучей. Затем кристалл поворачивается вокруг этой оси. Во время вращения различные плоскости кристалла по очереди оказываются в положениях, точно соответствующих максимальной интенсивности рассеянного излучения. Однако то обстоятельство, что при вращении одна из осей кристалла остается фиксированной, означает фиксированную ориентацию плоскостей. В результате этого максимумы рассеяния проявляются на пленке в виде точек, а не окружностей или дуг. [c.41]

Обычно прозрачность выражают в относительных единицах или в процентах на 1 км слоя среды. Ослабление лучистого потока при прохождении через слой атмосферы может происходить либо вследствие поглощения, либо вследствие рассеяния энергии излучения. В первом случае лучистая энергия, поглощаясь материальными частицами среды, превращается в другие виды энергии (в основном в тепловую энергию). При рассеянии излучение отклоняется частицами среды в разные стороны и назад, так что в первоначальном направлении проходит только часть лучистого потока. [c.33]

Таким образом, первая часть приведенного определения отличает люминесценцию от температурного излучения, вторая— отличает ее от всех других видов неравновесного свечения веществ рассеяния и отражения света, комбинационного рассеяния, излучения Вавилова—Черенкова и др. [c.10]

Как уже отмечалось, помимо поглощения и излучения известны и другие виды радиационных переходов, приводящих, в частности, к явлению рассеяния электромагнитной радиации веществом. Сущность этого явления состоит в том, что любое вещество, обладает способностью частично рассеивать падающую на него возбуждающую радиацию частоты vo, причем среди рассеянных квантов присутствуют кванты не только частоты vo, но и других частот (v и Va ). Рассеяние, не сопровождающееся изменением энергии кванта, носит название упругого, или релеев-ского. Процессы, приводящие к рассеянию квантов, энергия которых отличается от возбуждающего, называют неупругим или комбинационным рассеянием. На схеме энергетических уровней (рис. 1.4) все указанные процессы обычно изображаются (в отличие от поглощения и излучения) прямыми наклонными стрелками. [c.8]

Сказанное относится и к случаю, когда между источниками и детекторами расположена рассеивающая мишень, поскольку ее можно рассматривать просто как источник рассеянных волн. Серьезные трудности существуют также и для других видов излучения (электронов и нейтронов). [c.164]

Глубокие химические изменения происходят в полимерах при действии радиационных излучений независимо от вида энергий (рентгеновские, лу-чи, быстрые и медленные нейтроны, быстрые электроны, а-частицы, протоны, другие продукты ядерных реакций), Энергия этих излучений порядка 9—10 эВ и более, тогда как энергия химических связей в полимерах порядка 2,5—4 эВ, Поэтому такие излучения способны вызвать разрыв связей в цепи, но он не всегда имеет место вследствие перераспределения и рассеяния (диссипации) энергии. При облучении, например, полиэтилена лишь 57о поглощенной энергии идет на развитие химических реакций, а 95% рассеивается в виде теплоты. [c.244]

Атом обладает способностью рассеивать падающее на него излучение. Лучи света, потоки электронов, нейтронов, рентгеновское излучение — все известные виды излучения, падая на атом, рассеиваются им. Лучи, рассеянные отдельными атомами, усиливают или ослабляют друг друга в зависимости от взаимного расположения. Это явление называется дифракцией излучения на атомах. Ясно, что дифракция излучения приносит нам сведения о строении вещества. Определяя направления и интенсивность рассеянных лучей, можно получить ценные сведения о строении молекулы, и прежде всего о ее геометрии, т. е. о взаимном расположении центров атомов. Наиболее плодотворным в последнем отношении способом исследования является метод рентгеноструктурного анализа кристаллов органических веществ. [c.352]

В случае падения на вещество длинноволнового излучения при Х 0,03 нм, когда энергия первичного фотона оказывается соизмеримой с энергией связи электрона с ядром, осуществляется когерентное рассеяние. Первичные фотоны вызывают вынужденные колебания слабо связанных с атомами электронов, которые при этом сами излучают вторичные рассеянные кванты той же длины волны, но в другом направлении (максимум — в прямом и обратном, минимум — в перпендикулярном). Таким образом, когерентное рассеяние фактически состоит в переизлучении полученной энергии в виде фотона с той же частотой, двигающейся в произвольном направлении, но прямое и обратное направления являются предпочтительными. Линейный коэффициент ослабления излучения за счет когерентного рассеяния связан с плотностью вещества и равен [c.294]

Следует напомнить, что для бета-облучения с достаточной энергией значительная часть (до 15%) от общей рассеянной энергии превращается в фотоны тормозного излучения. Большая часть этих фотонов (см. рис. 10) обладает малой энергией. Косвенным путем гамма-облучение может также вызвать тормозное излучение. Действительно, 90% гамма-энергии превращается во вторичное бета-излучение с высокой энергией в итоге общая энергия тормозного излучения имеет величину того же порядка, что и при бета-облучении. Другие частицы не дают фотонов тормозного излучения в результате непосредственного взаимодействия с веиХеством. Однако вторичное бета-излучение, возникающее от действия протонов, дейтонов и альфа-частиц, а также в результате взаимодействия атомов мишени и горячих атомов, образующихся при столкновении с быстрыми нейтронами, может дать такое тормозное излучение энергия его, однако, не велика, так как она пропорциональна энергии бета-облучения. Доля общей энергии, рассеянной в виде непрерывного спектра фотонов, составляет, таким образом, лишь несколько процентов. [c.212]

Если протяженность границы раздела мала (например, когда мелкие частицы взвешены в виде суспензии в другом веществе), большая часть излучения не отражается, а рассеивается. Причиной рассеяния, так же как отражения и преломления, является индуцированное вторичное излучение частиц среды. Когда свет падает на протяженное тело, происходит наложение волн, возбуждаемых отдельными атомами или молекулами, входящими в его состав. Эта интерференция приводит к тому, что возникают только преломленный и отраженный пучки. Если же свет падает на отдельные частицы, размеры которых близки к длине волны падающего излучения или меньше ее, то нарушается закономерность излучения волн отдельными частицами и эффекты взаимной интерференции уменьшаются. Поэтому происходит рассеяние света по случайному закону- [c.222]

Приготовление образцов. Одним из наиболее ответственных этапов при проведении ИК-спектроскопических исследований цеолитов является подготовка образцов. Важнее всего при этом добиться максимальной интенсивности излучения, проходящего через образец. При частотах ниже 2000 см рассеяние не особенно усложняет регистрацию спектров. Однако измерения в длинноволновой области могут оказаться более трудными. Особенно сложна работа с крупными кристаллитами цеолитов. При выборе толщины слоя надо иметь в виду, что получаемые пластинки должны быть сравнительно тонкими, чтобы обеспечить необходимое для детектирования пропускание (> 2%), и в то же время толпщна их должна быть достаточной для того, чтобы наблюдать интенсивные полосы поглощения. В одних случаях приходится выбирать какую-то среднюю толщину слоя, а в других — готовить два образца с различной толщиной пластинок. [c.150]

Объемное излучение. Для среды, которая заполняет некоторый объем системы и может быть излучающей, поглошаюшей и рассеивающей, характерными являются объемные плотности потоков излучения . Аналогично изложенному и в этом случае можно говорить об объемных плотностях собственного, поглощенного, рассеянного и других видах излучения. [c.367]

Многокомпонентный анализ. Число рентгеновских фотонов, излучаемых атомами в едишицу времени, пропорционально количеству атомов, но в результате поглощения, рассеяния, дополнительного возбуждения и других видов взаимодействия рентгеновского излучения с веществом, а также вследствие влияния аппаратурных условий анализа регистрируемый аналитический сигнал г-го элемента от анализируемой пробы зависит от многих, подчас трудно учитываемых факторов, однако в общем случае может быть представлен как [c.33]

Первая часть этого определения отделяет люминес-ценщтю от теплового равновесного излучения. Действительно, любое вещество, имеющее температуру выше абсолютного нуля, излучает электромагнитные волны. Это излучение является температурным, несмотря на то, что температура вещества может быть существенно ниже температуры окружающей среды. Вторая часть определения люминесценции, касающаяся длительности свечения, позволяет отделить люминесценцию от других видов свечения — отражения и рассеяния света, тормозного излучения заряженных частиц и т. д. Так как период световых волн составляет величину порядка 10 с, то длительностью, достаточной для того, чтобы отнести какой-либо вид свечения к люминесценции, считается величина 10 с и выше. [c.498]

Приведём сводку общирного литературного материала по излучению резонансных и нерезонансных линий и по другим видам рассеяния энергии в положительном столбе разряда, как ее даёт Б. Н. Клярфельд в своих работах по изучению положительного столба. [c.436]

Из сказанного понятно, что при использовании люминесценции в химическом анализе приходится считаться с тремя принципиально различными слагаемыми испускания света равновесное температурное излучение, люминесценция и различные другие виды неравновесного свечения. Нужно стремиться так ставить эксперимент, чтобы различные виды свечения, кроме люминесценции, были минимальными, так как от этого зависит величина холостого опыта и чувствительность реакций. С равновесным испусканием приходится считаться при использовании в анализе так называемой термолюминесценции или кандолюминесцен-ции, когда в качестве источника возбуждения применяется нагревание. В большинстве случаев в люминесцентном анализе применяют в качестве источника возбуждения ультрафиолетовый свет. В этом случае приходится считаться с рассеянным и отраженным светом, а иногда и с комбинационным рассеянием света. [c.10]

Законы излучения чёрного тела. Под излучением мы будем понимать в этой главе, с одной стороны, процесс испускания различными телами электромагнитных волн, с другой, — явление распространения этих волн в среде. Во втором случае мы будем применять наравне со словом излучение также слово радиация, особенно, когда применение термина излучение к обоим процессам могло бы повредить ясности изложетптя. Весь ко мплекс явлений, сопровождающих электромагнитное излучение, заставляет рассматривать это явление, с одной стороны, как распространение электромагнитных волн, с другой стороны, как распространение особых частиц — световых квантов или фотонов. В этих элементарных частицах как бы сосредоточена вся энергия излучения в строго определённых количествах, или квантах. Каждый фотон всегда несёт с собой энергию, равную /гм, где V — частота колебаний в соответствующей электромагнитной волне, а /г — постоянная Планка, имеющая размерность действия (т. е. произведеция энергии на время) и равная 6,54 10 + + 0,5% эрг сек ). При взаимодействии с атомами и молекулами или электронами фотоны либо целиком поглощаются с переходом энергий излучения в другие виды энергии (поглощение света твёрдыми телами, фотононизация газов в объёме, внещний фотоэффект и т. д.), либо отдают лишь часть своей энергии, продолжая двигаться всё с той же скоростью света (эффект Комптона, комбинационное рассеяние света). В этом случае изменяется лищь частота V соответствующих фотону электромагнитных волн. Импульс фотона равен . [c.313]

Условиями, благоприятствующими или не благоприятствующими тому или иному элементарному процессу, определяется его значимость для излучения разряда и, в конечном итоге, тот или иной характер спектра разряда, то или иное распределение интенсивности отдельных линий. Приведём сводку обширного литературного материала по излучению резонансных и нерезонансных линий и по другим видам рассеяния энергии в положительном столбе разряда, как её даёт Б. Н. Клярфельд в своих обстоятельных работах по изучению положительного столба ([1027], стр. 204—218), значительно дополняя и уточняя имевшиеся до гго работ д.чнные. [c.343]

Камера имеет расчетный диаметр 57,3 мм и регистрирует линии с углами отражения от 4 до 84°. Камера светонепроницаема пленка, без черной бумаги, прижимается кольцевыми пружинами к внутренней цилиндрической поверхности корпуса камеры. Образец, имеющий форму стдлбика, укрепляется воском на пластинке из мягкого железа,, притягиваемой к магниту, и центрируется смещением железной пластинки по магниту. Смещение осуществляется приспособлением, управляемым извне камеры. Во время съемки образец может вращаться. Образец в виде пластинки размером 10 х 10x5 мм закрепляется в специальном держателе так, что исследуемая плоскость автоматически совпадает с осью камеры. Угол между исследуемой плоскостью и первичным пучком рентгеновских лучей отсчитывается по шкале лимба, находящегося в крышке камеры. Для уменьшения рассеянного излучения первичный пучок лучей, после прохождения через образец, может перехватываться ловушкой. Так как фотопленка расположена на внутренней поверхности корпуса, экспозиция в камере РКД меньше, чем в других аналогичных камерах. [c.122]

Значительные отклонения от закона Ламберта — Бэра могут иметь место в том случае, когда растворенные молекулы агрегируют, образуя ассоциаты, размеры которых достаточно велики, чтобы вызвать рассеяние падающего излучения. Если некоторая доля излучения рассеивается, интенсивность излучения, достигающего детектора, уменьшается, а оптическая плотность увеличивается. Особенно интересно это явление при образовании мицелл. В пределах очень узкого диапазона концентраций, около так называемой критической концентрации мицеллообра-зования, некоторые виды молекул кооперативно ассоциируют, образуя большие частицы, называемые мицеллами и содержащие 100 н более молекул на один ассоциат. Образование мицелл вызывает значительное рассеяние излучения в широкой области спектра, от рентгеновского излучения до видимого света, что приводит к результату, схематически проиллюстрированному на рис. 9.7. Мицеллы часто образуются из молекул, один конец которых имеет высокое сродство к растворителю, а другой — низкое. При.мерами могут служить синтетические детергенты, такие, как додецилсульфат натрия, или заряженные липиды, такие, как ионизованные жирные кислоты [27] и фосфолипиды [28, 66]. [c.503]

В очень редких случаях энергия световой волны /IVр, заключенная в деформированной электронной оболочке, может перераспределиться на другие виды внутримолекулярного движения, напр. на возбуждение колебательного двия ения. Для этого нужна энергия Av . Остаток энергии Лу = hv — отдается в пространство в виде вторичного излучения с частотой V = Ур — (стоксово рассеяние). Возможен и обратный процосс — объединение колебательной энергии с электронпой и отдачи ее в виде излучения с суммарной частотой V -Ь v , (а н-тистоксово рассеяыи е . Такое перерас [c.327]

Приведённого онределепия достаточно для отделения люминесценции от других видов свечения. Указан]1е на нсравновесность излучения даёт возможность отличить люминесценцию от темнературного излучения, указание на собственный характер излучения отличает люминесценцию от отражённого и рассеянного света, наконец, указание на сложный характер излучателя и на необходимость предварительного перехода излучателя в возбуждённое состояние отличает люминесценцию от всех видов излучения элементарных частиц (электронов, протонов и т. п.), вызываемых непосредственно движением электрического заряда. [c.15]

Малоугловая рентгеновская установка КРМ-1. Установка предназначена для изучения диффузного и дискретного рассеяния рентгеновских лучей под малыми углами с целью определения формы и размеров областей равной плотности в широком интервале температур (от —125 до +500 °С) и исследования образцов в виде пленок и волокон в обычном, растянутом и других состояниях. Установка может быть применена также для исследования коллоидных растворов, органических и неорганических стекол, саж и других материалов. Установка позволяет проводить автоматическую регистрацию кривых рассеяния при непрерывном и ступенчатом перемещении детектора. Малоугловой гониометр работает на просвет в диапазоне углов от —2 до +9°, отсчитываемых от центра первичного пучка, при регистрации рассеянного излучения С1(интилляционным счетчиком или фотопленкой. [c.24]

Для большинства измерений с использованием методики совпадений нужны довольно мощные источники. Это связано с тем, что число совпадений пропорционально произведению телесных углов, под которыми источник видит оба счетчика, в то время как расстояния от источника до детекторов бывают довольно значительны (порядка нескольких сантиметров), что позволяет довести до минимума влияние счетчиков друг на друга из-за рассеяния излучения на них. Поскольку скорости счета совпадений часто бывают довольно малы, становится существенным счет, обусловленный фоном. Кроме весьма низкого фона истинных совпадений (вызванных, например, прохождением частицы космического излучения через два детектора), всегда присутствует некоторый фон случайных совпадений, возникающий вследствие того, что две частицы, испущенные различными ядрами, иногда попадают в детекторы в пределах разрешающего времени схемы совпадений. Если скорости счета одиночных импульсов детекторами равны К1 и Кг в секунду, а разрешающее время схемы совпадений (время, в пределах которого импульсы от двух счетчиков регистрируются как совпадающие) есть т сек, то скорость счета случайных совпадений будет 2тК1Йг в секунду. Для уменьшения фона случайных совпадений желательно, таким образом, сделать разрешающее время по возможности минимальным. Обычными являются разрешающие времена порядка 10 —10" сек, а для измерения задержанных совпадений при определении очень малых [c.163]

Описываемый метод, как и все другие методы рентгеноструктурного анализа, основан на дифракции этого вида излучения на неоднородностях среды, соизмеримых с длиной волны рентгеновского диапазона. Особенность же его в том, что исследование дифракционной картины при малых углах рассеяния дает информацию о дис-перности системы. [c.34]

Однако при решении этой задачи в рамках рентгеноструктурного анализа возникают дополнительные трудности, обусловленные, с одной стороны, увеличением длительности экспозиции, так как величина амплитуды рассеяния для рентгеновских лучей значительно меньше, чем для электронов. Если в электронографии время фиксирования дифракционной картины на фотопластинку длится от нескольких секунд до двух-трех минут, то в рентгенографии экспозиция исчисляется часами, а в нейтронографии иногда и несколькими десятками часов. С другой стороны, более сильная зависимость амплитуды рассеяния рентгеновских лучей от порядкового номера атомов (по сравнению с электронами) не позволяет надежно исследовать строение молекул с резким различием в величинах зарядов атомных ядер. Поскольку рассеяние рентгеновских лучей происходит на электронных оболочках атомов, основной вклад в интенсивность рассеяния этого вида излучения вносится атомами с большим зарядом ядра. Рассеяние же на легких атомах будет незначительно, и поэтому отвечающие им межъядер-ные расстояния находят с невысокой точностью. [c.128]

Точный расчет допустимых потоков на ткани кроме принадлежности их к определенной группе критических органов (см. табл. 1) требует учета поглощения и рассеяния частиц в экранирующих тканях. При оценке дозы внешнего облучения потоком слабопроникающих излучений (бета-частицы и электроны, альфа-частицы, протоны и другие заряженные частицы небольшой энергии) следует иметь в виду, что толщина слоя тканей и жидкостей, экранирующих хрусталик глаза, принята равной 300 мг см толщина кожи — 100 мг1см , в том числе толщина эпидермиса кожи, экранирующего базальиый слой эпителия, — 7 мг1см . [c.233]

Предыдущий пункт приводит прямо к обсуждению минимально возможного размера зонда для рентгеновского анализа. Для каждого типа источника и напряжения, как детально показано в гл. 2 (рис. 2.16), для любого заданного размера зонда существует максимальное значение тока. Для обычных источников из вольфрама ток зонда изменяется пропорционально диаметру луча в степени 8/3 И имеет при 20 кВ типичные значения Ю А для зонда диаметром 20 нм (200 А), 10 А — для 100 нм (1000 А) и 10 А —для 1000 нм (10000 А). В спектрометре с дисперсией по энергии три помощи детектора диаметром 4 мм, находящегося на расстоянии 1 см от образца из чистого никеля, можно получить скорость счета около 10 имп./с для угла выхода 35° при диаметре зонда 20 нм (10 А) и 100%-ной квантовой эффективности. Как следует из рис. 5.33, скорость счета 10 имп./с является слишком высокой для реализации максимального энергетического разрешения, так что оператор должен либо отодвинуть детектор, уменьшить постоянную времени спектрометра с дисперсией по энергии, либо уменьшить ток зонда, перейдя к пятну меньшего размера. С другой стороны, соответствующая скорость счета для спектрометра с дисперсией по длинам волн составляла бы около 100 имп./с, что слишком мало для практического использования. Для массивных образцов (толщиной более нескольких микрометров) пространственное разрешение при химическом анализе не улучшается при использовании зондов с диаметром значительно меньше 1 mikm, поскольку объем области генерации рентгеновского излучения определяется рассеянием и глубиной проникновения электронов луча, а не размером зонда. Это демонстрируется на рис. 5.54, где показана серия расчетов рассеяния электронов и распределения генерации рентгеновского излучения, выполненных по методу Монте-Карло для зонда диаметром 0,2 мкм и гипотетического включения ТаС размером 1 мкм в матрицу пз Ni — Сг. Легко видеть, что траектории электронов и, следовательно, область генерации рентгеновского излучения, особенно при высоком напряжении, заметно превышают 1 мкм или 5- кратный диаметр зонда. Предельное значение диаметра зонда при исследовании таких образцов ниже нескольких сотен нанометров, поэтому полный анализ можно выполнить при форсированпи тока зонда до 10 нА и использова- [c.262]

При падении на частицу луча белого евета, представляющего собой смесь световых волн с разной длиной волны, частица также будет излучать на всех длинах волн, но соотнощение интенсивностей излучения на разных длинах волн в рассеянном и падающем свете изменяется. Объясняется это тем, что сильнее рассеиваются коротковолновые составляющие белого света. Эта и другие закономерности в компактном виде выражаются формулой Релея для коэффициента рассеяния света коллоидным раствором [c.747]

Почти все аналитические измерения связаны с видимым излучением. Пробу освещают интенсивным потоком (рис. 11.67), а затем, так же как в молекулярной абсорбционной спектроскопии, измеряют интенсивность прощедшего излучения или определяют интенсивность излучения, рассеянного под определенным углом (нахфимер, 90°, / ,). С ростом числа частиц в суспензии отношение /,//(, уменьщается, а отношения вида /эд//о увеличиваются, во всяком случае до умеренных концентраций. Для очень разбавленных суспензий измерение под углом гораздо чувствительнее, чем измерения, когда источник и приемник излучения находятся на одной линии, поскольку при этом можно наблюдать слабый рассеянный свет на темном фоне. Метод, в котором используют линейное измерение, называют турбидиметрией, а метод с измерением под углом 90° (или каким-либо другим) — нефелометрией. [c.316]

Другим способом взаимодействия колеблющейся 1иолекулы с лучистой энергией является комбинационное рассеяние света. Когда молекула колеблется, ее поляризуемость изменяется с частотой колебания. Если молекула погружена в поле монохроматического излучения с частотой, значительно превышающей ее колебательную частоту, молекула просто рассеивает большую часть падающих на нее световых квантов, никак не влияя на них. Однако иногда молекула может поглощать квант света, отнимать от него столько энергии, сколько требуется на возбуждение колебания в более высокое колебательное состояние, и затем реэмитировать остальную часть энергии в виде кванта с меньшей частотой, чем у возбуждающего света. Математическое описание явления несколько сложнее, чем в случае инфракрасного поглощения существенно, что это явление происходит потолму, что колебание молекулы вызывает изменение поляризуемости. [c.282]