Радиус ячеек гидродинамический

Если расстояние между двумя электродами велико по сравнению с характерным размером ячейки сетчатого электрода, то неоднородности в распределении скорости и напряженности электрического поля имеются лишь вблизи электрода до расстояний порядка размера ячейки. Вне этой области распределения Е и и можно считать невозмущенными. Будем моделировать сетчатый электрод двумя взаимно перпендикулярными системами бесконечных параллельных цилиндров радиуса расположенных на одинаковом расстоянии к друг от друга и лежащих в одной плоскости. Тогда электрическое поле равно суперпозиции полей, создаваемых каждым электродом, а поле скоростей определяется из задачи о поперечном обтекании бесконечного цилиндра, при условии, что остальные цилиндры мало искажают поле скоростей. Подобная картина будет искажаться в окрестности узлов сетки и возле края цилиндра. Однако, если размер сетки велик по сравнению с /г, а период сетки много больше Я,., то такое предположение допустимо. В рассматриваемой постановке распределение гидродинамических и электрических параметров в плоскости, проходящей через векторы Е и и и перпендикулярной плоскости электродов, одинаково. [c.344]

Массоперенос в условиях неинтенсивного гидродинамического режима в аппаратах вытеснения, в частности, в аппаратах колонного типа с неподвижным слоем, кроме общеизвестных в теории и практике массопереноса моделей — пленочной, пенетрационной, пограничного слоя [76], описывают, используя также модели свободной поверхности , вихревой ячейки [77], гидравлического радиуса [78]. [c.86]

Крайне важным моментом является конструкция ячейки для исследуемого вещества. Такая ячейка должна иметь секториальную форму в сечении, перпендикулярном оси вращения (рис. 11.3, Б). Так как ускоряющая сила — сила радиальная, седиментирующие молекулы движутся вдоль радиусов. Если бы ячейка была прямоугольной (рис. 11.4, А), то траектории многих молекул заканчивались бы соударением с боковыми стенками ячейки. При этом молекулы могут остаться на стенках, но не исключено, что, слипаясь друг с другом, они в конечном счете упадут на дно, вызывая конвекционные токи. В обоих случаях необходимые для описания гидродинамических процессов граничные условия становятся очень сложными. Казалось бы, при той форме ячейки, которая изображена на рис. [c.226]

Как уже отмечалось выше, вполне адекватное описание оинерезиса на языке механики сплошных сред (сплошная среда - сама пена) возможно лишь тогда, когда течение рассматривается через площадку, размеры которой велики по сравнению с размером отдельного пузырька, но это требование не единственное. Другим очевидным требованием является относительно налое изменение локальных параметров пены на раостоянии порядка Р. Оно, по существу, имеет тот е характер, что и условие применимости гидродинамического подхода для описания поверхностного слоя жиднсоти, в котором плотность, как известно, может меняться очень быстро (роль Я в последнем случае играет радиус "ячейки", приходящейся аа долю отдельной молекулы в жидкооги) Сформулируем указанное требование более детально. [c.121]

Иначе обстоит дело с внешним массообменом. Поле скоростей, определяющее роль конвективного вклада.в массо- и теплоперенос, в этом случае существенно зависит от объемной концентрации частиц. Если, например, описывать поле скоростей в приближении ячеечной модели, то, как следует из формулы (1.83), с ростом е внешний радиус эквивалентной сферы уменьшается и, следовательно, поле скоростей вокруг пробной частицы локализуется в более тонкой области. Однако зона диффузионного взаимодействия частицы с потоком определяется не размером условной гидродинамической ячейки, а степенью конвекции жидкости и при малых значениях Ре, как известно, может составлять величину порядка радиуса частицы. Это накладывает определенные ограничения на применение таких моделей для описания массо- и теплообмена при произвольных значениях критерия Пекле. Исключение составляют большие значения Ре, когда фронт диффузионной волны вокруг каждой частицы сосредоточен в весьма тонкой области, не выходящей за пределы внешней границы гидродинамической ячейки. В этом случае решение внешней задачи можно осуществить в рамках теории диффузионного пограничного слоя. Такой подход может быть использован в первую очередь для расчета массообмена в процессах жидкостной экстракции и абсорбции, поскольку -В системах жидкостьжидкость или жидкость — газ значения Ре практически всегда велики. [c.108]

Размер ячеек можно характеризовать и через так называемый гидродинамический радиус, равный отношению площади поперечного сечения ячейки к периметру сечения [79] или же через условный диаметр ячеек, равный диаметру наибольшей сферы, описывающей ячейку [70]. В ряде случаев размер ячеек пенопластов характеризуют косвенным путем исходя из величины удельной поверхности, кoэффиг иeнтa теплопроводности, воздухо- и влагопро-ницаемости и т. д. [c.198]

Блок-схема установки для исследования пеиныч иленок при приложении давления [121—123] показана на рис 2 7 Пленкн получаются в измерительной ячейке с пористои пластинкой (вариант Б на рис. 2 2) Гидродинамическое сопротивление в пленке достаточно мало, а максимальное капиллярное давление, которое можно приложить к пленке, определяется радиусом пор материала, из которого изготовлена пластинка Ячейку устанавливают в термостат, который монтируют на предметном столике микроскопа, позволяющего наблюдать и фотометрировать плен [c.50]

Органические растворители и воду, использующиеся при определении гидродинамического радиуса, очищали многократной перегонкой в обеспыленной установке. Приготовленные неводные растворы фильтровали в закрытой системе через обеспыленный стеклянный фильтр с диаметром пор 5.1 мкм. Водные растворы фильтровали через мембранный фильтр с порами 0.12 мкм. Измерения (и все процедуры) проводили в термостатированных ячейках при температуре 298 0.1 К. [c.101]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология