Магнетон

Величина 2 = р,и=9.2731 10 эрг/Гс представляет собой атомную единицу магнитного момента, называемую магнетоном Бора. [c.60]

Как X, так и М — макроскопические величины. При описании магнитных свойств комплексов переходных металлов обычно используют микроскопический параметр, называемый эффективным магнитным моментом Измеряется он в магнетонах Бора и определяется следующим образом [c.137]

Элемент Конфигурация Терм магнетон Бора расчетный экспериментальный [c.147]

Основное состояние октаэдрических комплексов кобальта(П) — и орбитальный вклад в момент предположительно должен быть большим. Примешивание возбужденного состояния несколько снижает момент, но тем не менее он обычно превышает 5 магнетонов Бора (чисто спиновый магнитный момент равен 3,87). Основное состояние тетраэдрических комплексов кобальта(П) — А2, и магнитный момент может быть небольшим, вероятно, может приближаться к значению, обусловленному вкладом чисто спинового магнитного момента. Однако возбужденное магнитное состояние в тетраэдрических комплексах сравнительно мало по энергии и может смешиваться с основным состоянием. Рассчитанные [13] и экспериментально установленные магнитные моменты лежат в интервале 4—5 магнетонов Бора. В соответствии с уравнением (11.36) для тетраэдрических комплексов кобальта(П) [13] обнаружена обратная зависимость между величиной момента комплекса и величиной Dq. [c.150]

Первый член описывает расщепление в нулевом поле, следующие два члена—влияние магнитного поля на спиновую мультиплетность, остающуюся после расщепления в нулевом поле члены с Ац и являются мерой сверхтонкого расщепления параллельно и перпендикулярно главной оси, а Q —мерой небольших изменений в спектре, вызванных ядерным квадрупольным взаимодействием. Все эти эффекты обсуждались в гл. 9. Последний член учитывает тот факт, что ядерный магнитный момент может непосредственно взаимодействовать с внешним полем Яд = Нц /, где у — гиромагнитное отношение ядра, а Р — ядерный магнетон Бора. Он описывает ядерный эффект Зеемана, который вызывает переходы в ЯМР. Зеемановское ядерное взаимодействие может влиять на спектр парамагнитного резонанса только в том случае, когда неспаренные электроны взаимодействуют с ядром в ядерном сверхтонком или квадрупольном взаимодействиях. Если даже такое взаимодействие и реализуется, то его величина пренебрежимо мала по сравнению с величинами других эффектов. [c.219]

Парамагнитным частицам присущ также и диамагнетизм, но для них он имеет подчиненное значение. Измерение парамагнитной восприимчивости газов позволяет определить магнитный момент частицы. Квантовая механика дает для собственного магнитного момента частицы величину (в магнетонах Бора) [c.43]

В качестве единицы измерения магнитного момента выбран ядерный магнетон Мс). [c.317]

В последнее время магнитные методы снова получают широкое распространение в связи с развитием динамического метода измерения парамагнетизма — метода электронного парамагнитного резонанса (ЭПР). В магнитном поле энергетический уровень неспаренного электрона расщепляется на два подуровня — эффект Зеемана. Эти подуровни отвечают разной ориентации спина электрона. Разность энергии этих двух состояний равна где — напряженность постоянного магнитного поля g — фактор спектроскопического расщепления, который для свободного электрона равен 2,0023 р — магнетон Бора. [c.23]

Проекция спинового магнитного момента электрона на ось численно р шна магнетону Бора [c.19]

В магнитном поле энергетический уровень неспаренного электрона расщепляется на два подуровня (эффект Зеемана). Эти подуровни соответствуют разной ориентации спина электрона. Разность энергии этих двух состояний равна рЯ,з, где Н — напряженность постоянного магнитного поля g — фактор спектроскопического расщепления, который для свободного электрона равен 2,0023 р — магнетон Бора. [c.22]

Ядерный магнитный резонанс представляет собой явление поглощения энергии, сопровождаемое изменением спинового состояния атомного ядра, которое так же, как и электрон, имеет магнитный момент. Магнитный дипольный момент — векторная величина и измеряется в ядерных магнетонах lя. Аналогично магнетону Бора (разд. 6.5.3) ядерный магнетон определяется с помощью следующего выражения [c.69]

Единица измерения магнитных моментов атомов магнетон Бо-ра М В=-2 - В СИ рв = 9,273,10-2 Дж/м. Значения Мг и М [c.125]

Магнитный момент протона, называемый ядерным магнетоном [c.8]

Ядерный магнитный момент может быть выражен также через так называемый ядерный g -фактор, представляющий безразмерную постоянную gn, и ядерный магнетон р [c.8]

Число неспаренных элек- S магнетон Бора тронов [c.137]

В октаэдрическом поле комплекс никеля(П) имеет орбитально невырожденное основное состояние поэтому никакого вклада от спин-орбитального взаимодействия ожидать не следует. Измеренные величины моментов варьируют в интервале 2,8 — 3,3 магнетона Бора, что очень близко к 2,83 магнетона Бора, которое получается, если учитывать чисто спиновый магнитный момент. Величины моментов октаэдрических комплексов несколько превышают значения моментов, имеющих чисто спиновый характер, из-за небольшого смешивания с мультип-летным возбужденным состоянием, в котором заметную роль играет [c.149]

Изотоп Частота ЯМР для поля в 10 кЭ., МГц Содержание в природе, 0,- Относительная чувствительность для одинакового числа ядер Магнитный момент в единицах ядерного магнетона ( >/ /4тГНИ ) Спин / в единицах / /2л Электрический квадрупольный момент Q в единицах Ю - см Анизотропное сверхтонкое взаимодействие В, МГцб Изотропное сверхтонкое взаимодей- ствие /1о. МГц [c.437]

Изотоп Частота ЯМР для поля в 10 кЭ, МГц Содержание Относительная чувстви-в природе, гельность для одинако-вого числа ядер при посто- при постоян-янном поле ной частоте Магнитный момент в единицах ядерного магнетона еИ/ 4птс) Спин ] в единицах h/2n Электрический квадрупольный момент Q в единицах 10 ми Анизотропное сверхтонкое взаимодействие В, МГн " Изотропное сверхтонкое взаимодействие, 4о, МГц [c.440]

Количество теплоты Внутренняя энергия Энтальпия Энергия Гиббса Теплоемкость Энтропня системы Число протонов, атомн номер Число нейтронов Массовое число Марса атома Магнетон Бора [c.206]

Условие резонанса (VIII. 2) в случае ЭПР обычно записывают в виде V = ярЯо/2л, где р = 9,273-10 Дж/Т — магнетон Бора g — безразмерный множитель, называемый фактором спектроскопического расщепления ( -фактором). Значение -фактора определяет характер резонирующей частицы. Например, для свободного электрона = 2,0023. [c.276]

Условие резонанса (8.3) в случае ЭПР обычно записывают в виде Ьх=дцвНо/ 2п), где р-в = 9,274 А-м — так называемый магнетон Бора-, д — безразмерный множитель называемый фактором спектроскопического расщепления (или д-фактором), он определяет характер резонирующей частицы (например, для свободного электрона 2,0023). Если отклонение -фактора от его значения для свободного электрона больше чем несколько единиц в третьем знаке, это указывает на локализацию электрона вблизи тяжелого атома, например С, О и N [8.4]. [c.228]

Квантовая механика и квантовая химия (2001) -- [ c.127 ]

Химия справочное руководство (1975) -- [ c.0 ]

Равновесие и кинетика реакций в растворах (1975) -- [ c.192 ]

Квантовая механика молекул (1972) -- [ c.0 ]

Физическая химия Книга 2 (1962) -- [ c.121 ]

Основы общей химии Т 1 (1965) -- [ c.225 ]

Основы общей химии Том 2 Издание 3 (1973) -- [ c.224 , c.337 ]

Основы общей химии Том 3 (1970) -- [ c.131 ]

Химия азокрасителей (1960) -- [ c.269 ]

Квантовая механика и квантовая химия (2001) -- [ c.127 ]

Основы общей химии том №1 (1965) -- [ c.225 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология