Фактор спектроскопического расщепления

Частицы с неспаренным электроном (атомы, радикалы, ион-радикалы) обладают магнитным моментом. В отсутствие магнитного поля магнитные моменты частиц ориентированы хаотически. В достаточно сильном магнитном поле происходит их ориентация магнитный момент одних частиц направлен вдоль поля (параллельно), других — антипараллельно из-за взаимодействия с магнитным полем эти два состояния энергетически неравноценны. Частицы, спин которых ориентирован вдоль поля, занимают верхний зеемановский уровень, а частицы с антипараллельной ориентацией спина — нижний уровень. Разница в энергиях между нижним и верхним зеемановскими уровнями зависит от напряженности магнитного поля Н и равна где —фактор спектроскопического расщепления, или й -фактор, который для радикалов практически равен 2 р —магнетон Бора который равен /1/4лт с (т —масса электрона с—скорость света). [c.297]

В последнее время магнитные методы снова получают широкое распространение в связи с развитием динамического метода измерения парамагнетизма — метода электронного парамагнитного резонанса (ЭПР). В магнитном поле энергетический уровень неспаренного электрона расщепляется на два подуровня — эффект Зеемана. Эти подуровни отвечают разной ориентации спина электрона. Разность энергии этих двух состояний равна где — напряженность постоянного магнитного поля g — фактор спектроскопического расщепления, который для свободного электрона равен 2,0023 р — магнетон Бора. [c.23]

Действие сил растяжения вдоль оси молекулярной связи К1—Кг проявляется в ослаблении кажущейся энергии ее образования и, таким образом, способствует увеличению вероятности разрыва связи. Если ослабление кажущейся энергии связи существенно, то механическое воздействие можно считать основной причиной деструкции цепи. Поскольку разрыв цепной молекулы сопровождается образованием органических радикалов, а последующее появление неспаренных свободных электронов регулируется механическими силами, то изучение процесса образования радикалов и их реакций дает необходимую с точки зрения молекулярной теории информацию относительно сил, действующих па цепь. Исследования свободных радикалов методом парамагнитного резонанса усиленно развивались в течение последних 30 лет [1, 2]. С тех пор данный метод успешно применялся для объяснения механизма образования свободных радикалов в химических реакциях и под действием облучения видимым и ультрафиолетовым светом, рентгеновским и 7-излучением и облучением частицами [1, 3]. Дополнительно изучались величина фактора спектроскопического расщепления магнитное окружение неспаренного спина свободных электронов и структура свободного радикала. Во всех этих случаях спин свободного электрона действует как зонд, который, по крайней мере временно, присоединяется к определенной молекуле, принимает участие в ее движении и взаимодействует с окружающим магнитным полем. [c.156]

Фактор спектроскопического расщепления [c.428]

В магнитном поле энергетический уровень неспаренного электрона расщепляется на два подуровня (эффект Зеемана). Эти подуровни соответствуют разной ориентации спина электрона. Разность энергии этих двух состояний равна рЯ,з, где Н — напряженность постоянного магнитного поля g — фактор спектроскопического расщепления, который для свободного электрона равен 2,0023 р — магнетон Бора. [c.22]

Если систему с неспаренными электронами поместить в постоянное магнитное поле достаточно большой силы, то, согласно условиям квантования, все спины и магнитные моменты этих электронов будут ориентироваться относительно направления поля таким образом, что оси прецессии магнитных моментов будут расположены вдоль или против направления приложенного поля. Таким образом, хаотически расположенные ранее магнитные моменты неспаренных электронов распределяются под влиянием поля по двум группам, обладающим различными энергиями. Разность энергий этих двух возможных электронных состояний равна РН, где д — фактор спектроскопического расщепления, являющийся мерой влияния орбитального магнитного момента на спиновый р — магнитный момент электрона (магнетон Бора) И — напряженность приложенного поля. [c.9]

В уравнение (8.14), определяющее условие резонанса, входит сомножитель g — фактор спектроскопического расщепления, значение которого определяет положение линии ЭПР в магнитном поле. Поэтому g-фактор является важной характеристикой индивидуального вещества, позволяющей его идентифицировать и судить [c.206]

В магнитном поле магнитный момент системы связан с полным механическим моментом, пропорциональным уТ(Г+Т), для которого могут наблюдаться различные ориентации. Проекции механического момента на направление поля г принимают целые значения от — У до J, всего 2J + 1 значений. Каждому из них отвечает соответствующая ориентация магнитного момента. Из-за различия в энергиях взаимодействия с полем энергия каждой ориентации будет разной, т. е. терм с данным J расщепляется на 2J + 1 компонентов. Расстояние между двумя уровнями равно Н, где g — фактор спектроскопического расщепления ( -фактор). Он указывает долю орбитального момента в полном моменте количества движения. [c.129]

Фактор спектроскопического расщепления ( -фактор) является величиной порядка единицы, но может, особенно для разных ядер, варьировать в довольно широких пределах. Для свободного электрона = 2,0023, для протона g = 5,584, для ядра хлора g = 0,4556. [c.39]

Отметим также, что во внешнем магнитном поле триплетный терм расщепляется на три уровня, величина расщепления равна где р -магнетон Бора, g - фактор спектроскопического расщепления, - индукция магнитного поля. [c.20]

Здесь и Рлг — фактор спектроскопического расщепления для ядра и ядерный магнетон г — расстояние от электрона до ядра л и г, могут при- [c.279]

Магнитный момент свободного электрона, являющийся только спиновым моментом зависит от спинового квантового числа з = 1/2 и фактора спектроскопического расщепления ё = 2 (см. раздел 6.3.4) [c.212]

Метод ЭПР основан на явлении резонансного поглощения электромагнитных волн парамагнитными частицами, помещенными в постоянное магнитное поле. Неспаренные электроны парамагнитных частиц ориентируются в постоянном магнитном поле так, что их собственный момент количества движения (спин) направлен либо по полю, либо против поля, чему соответствуют два энергетических уровня частицы. Расстояние между этими уровнями есть энергия зеемановского расщепления g H, где Н— напряженность постоянного магнитного поля, р — магнетон Бора, g — фактор спектроскопического расщепления. [c.335]

Помимо влияния на фактор спектроскопического расщепления, орбитальное движение может оказывать сильное влияние на спектр ЭПР, вызывая расщепление основного электронного состояния иона в твердом теле (0,01 —10 сж ) в том случае, если основное электронное состояние более чем дважды вырождено по спину. Этот эффект известен как расщепление в нулевом поле, так как он осуществляется в отсутствие внешнего магнитного поля и вызывает появление тонкой структуры в спектре ЭПР. Дальнейшее описание и примеры применения этого эффекта даны в разделе III, Б. [c.62]

В исследованиях методом ЭПР этот фактор называют фактором спектроскопического расщепления. Для свободного спина электрона он равен 2, но различные взаимодействия приводят к отклонениям. — Прим. ред. [c.336]

Фактор спектроскопического расщепления. Фактор спектроскопического расщепления g определяется расщеплением энергетических уровней носителей в магнитном поле за счет их магнитного момента [c.342]

Поскольку свободный электрон может иметь спиновое квантовое число +72 или — /г, он может быть ориентирован в магнитном поле двумя способами. Эти два состояния различаются по энергии на (где — фактор спектроскопического расщепления р — магнитный момент свободного электрона Я — напряженность магнитного поля). Излучение с частотой v(v=gpЯ//l) может вызывать переходы между этими двумя состояниями. Этот эффект используется в спектроскопии электронного парамагнитного резонанса. [c.30]

Фактор спектроскопического расщепления g [c.564]

Обозначения а — постоянная решетки Тс — точка Кюри р — магнитный момент на молекулу, g — фактор спектроскопического расщепления [c.566]

Фактор спектроскопического расщепления д 2,34 2,38 2,65 2,97 4,40 — 1,38 2,47 2,35 [c.567]

Системы, содержащие неспаренные электроны, будучи помещены в магнитное поле напряженностью Я, могут поглощать энергию электромагнитных волн. В случае свободного электрона наложение магнитного поля создает два различных энергетических уровня, которые может занимать электрон. Образование двух энергетических уровней в магнитном поле, т. е. эффект Зеемана, является результатом наличия магнитного момента у электрона, который вследствие условий квантования может быть либо параллелен, либо антипараллелен полю. Разность энергий hv между уровнями дается соотношением (1), приведённым ранее при описании теоретических основ ЯМР. Величина hv равна g H, где р — магнетон Бора, g — постоянная Ланде, или фактор спектроскопического расщепления, который для свободных электронов близок к 2,000. Для углеродных радикалов в конденсированной фазе. -фактор отклоняется от значения, точно равного 2,000, лишь в третьем десятичном знаке [92]. В случае серусодержащих или кислородных радикалов наблюдаются большие отклонения, и -факторы имеют значения около 2,025. В газах свободные радикалы могут иметь любое значение g- от О до 2. [c.432]

Условие резонанса (VIII. 2) в случае ЭПР обычно записывают в виде V = ярЯо/2л, где р = 9,273-10 Дж/Т — магнетон Бора g — безразмерный множитель, называемый фактором спектроскопического расщепления ( -фактором). Значение -фактора определяет характер резонирующей частицы. Например, для свободного электрона = 2,0023. [c.276]

Условие резонанса (8.3) в случае ЭПР обычно записывают в виде Ьх=дцвНо/ 2п), где р-в = 9,274 А-м — так называемый магнетон Бора-, д — безразмерный множитель называемый фактором спектроскопического расщепления (или д-фактором), он определяет характер резонирующей частицы (например, для свободного электрона 2,0023). Если отклонение -фактора от его значения для свободного электрона больше чем несколько единиц в третьем знаке, это указывает на локализацию электрона вблизи тяжелого атома, например С, О и N [8.4]. [c.228]

Зная, что координационное число титана по кислороду (КЧ° ) в ВаТ10з и Ва2Т104 равно соответственно 6 и 4, на основе рис. 8.3 и соотнощения (8.3) оценивают фактор спектроскопического расщепления (энергетический зазор между зонами То и Е) для обоих оксидов. То же самое выполняют для пары веществ и N8X 03, принимая КЧ равным 6 и 4 соответ- [c.170]

Магнитный момент системы свя 1ан с полным механическим МКД, пропорциональным у/(/- -1), который может различным об-ра юм ориентироваться в магнитном поле. Проекции МКД на направление поля 2 определяются квантовым числом Л, которое изменяется от —1 до /, принимая 2/+1 значение. Каждому из ни.х отвечает и соответствующая ориентация магнитного момента. Из-за ра 1личия в энергии взаимодействия по-разному ориентированного момента с полем, состояние с данным У расщепляется на 2/- -1 компонентов. Расстояние между двумя уровнями равно g, где ц — фактор спектроскопического расщепления ( г-фактор). Он указывает долю орбитального момента в полном МКД. [c.196]

Электронный парамагнитный резонанс (парамагнитный резонанс, электронный спиновый резонанс) возникает вследствие ориентации неспаренных электронов в магнитном поле так, что их собственный момент количества движения (спин) направлен либо по полю, либо против него. Разность энергий этих двух состояний, или зеема-новских уровней, называется энергией зеемановского расщепления, она равна g Н, где Н напряженность магнитного поля /4 - магнитный момент электрона (магнетон Бора) g - фактор спектроскопического расщепления (рис. 10.5 а). [c.278]

НОГО углового момента электрона Ц = где — маг-нетон Бора, равный 0,92712-10 Дж/Гс, а g — фактор спектроскопического расщепления [c.278]

Зависимость намагниченности насыщения и фактора спектроскопического расщепления g для поликристаллического феррита Соо п зРс204 от температуры [c.566]

Рис. 29.12. Зависимость фактора спектроскопического расщепления g от частоты для монокристалла (N 0)0 95 (РеО)о о5 РегОз

Смотреть страницы где упоминается термин Фактор спектроскопического расщепления: [c.148] [c.157] [c.160] [c.148] [c.63] [c.254] [c.256] [c.260] [c.203] [c.54] [c.77] [c.39] [c.715] [c.23] [c.82] [c.91] [c.140] [c.349] [c.563] [c.563] [c.568]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология