Планка закон излучения

Отметим два предельных случая закона излучения Планка. При больших значення.х отношения T/v имеем предел Рэлея — Джинса [c.453]

ХУ-5. Исходя из закона излучения Планка [c.155]

Исходя из закона излучения Планка, выведите закон [c.156]

В соответствии с законом Планка интенсивность излучения очень коротких волн быстро возрастает до максимума (рис. 11-4), а затем медленно убывает, не достигая нуля при наибольших длинах волн, еще соответствующих тепловому излучению. Площадь, ограниченная осью абсцисс, изотермой и ординатами X и Я, + (1Я. (на рис. заштрихована), служит мерой элементарного количества энергии излучаемой единицей поверхности в [c.272]

Можно вспомнить, что подобное соотношение существует для тепловых излучателей, в частности для абсолютно черного тела, лучистый поток которого зависит только от температуры самого излучателя [см. закон излучения Планка, уравнение (2.1)]. [c.141]

Первое десятилетие XX в. ознаменовалось работой Планка по излучению черного тела и работой Эйнштейна по фотоэлектрическому эффекту, очень много добавившими к законам взаимодействия материи и излучения, которые были даны электромагнитной теорией XIX в. Этими открытиями отмечается рождение квантовой теории. Программа теории электронов привела к некоторым простым предположениям, касающимся атомной структуры, и имела ряд существенных достижений, в частности в эффекте влияния магнитного поля на спектральные линии, вычисленном Лоренцем и наблюденном Зееманом. Спектральные линии были связаны с электромагнитным излучением, возникающим [c.13]

Таким образом, в результате интегрирования получим выражение закона Стефана—Больцмана, который является следствием закона излучения Планка. [c.24]

Значения переменных р и л обобщенной формуле закона излучения Планка [c.357]

В настоящее время единственно доступными источниками для получения непрерывного ИК-спектра в диапазоне, представляющем интерес для химика, служат тепловые источники, излучаемая мощность которых является функцией температуры и излу-чательной способности. Эта зависимость выражается законом излучения Планка [c.9]

Источниками излучения в дальней ИК-области спектра могут служить обычные термические источники, но их спектральная мощность крайне низка в этой области, согласно закону излучения Планка (см. рис. 1). Несколько лучшим источником служит кварцевая ртутная лампа высокого давления. Начиная с 70 мк мощность излучения этой лампы превосходит мощность черного тела при той же температуре. Механизм этого излуче- [c.61]

За несколько лет до этого для объяснения законов излучения Максу Планку пришлось предположить, что энергия микроскопического осциллятора может принимать лишь дискретные значения, равные пНш, где п — целые положительные числа, ш — частота колебаний, а Н — постоянная Планка, деленная на 2тг (см. гл. 3). В дальнейшем выяснилось, что энергетические уровни осциллятора суть [п1 /2)Нш. [c.296]

Теория инфракрасной эмиссионной спектроскопии разработана не так хорошо, как теория абсорбционной спектроскопии, и поэтому значительно труднее предсказать интенсивность инфракрасных эмиссионных полос. Однако простейшие расчеты на основе закона излучения Планка и закона Кирхгоффа [63] при использовании коэффициентов испускания и поглощения Эйнштейна [64] показывают, что можно ожидать появления эмиссионной полосы с интенсивностью, равной полосе спектра Л, при наличии монослоя карбоксильных ионов на сером теле с коэффициентом поглощения 0,02. Это соответствует величине коэффициента отражения 0,98, которая вполне возможна для полированных алюминиевых стержней, используемых в настоящем эксперименте [65]. [c.69]

Считая, что г2—VIl< Vl, используя закон излучения Планка и обозначив д =/гг1(йГ ст) , найдем [c.89]

Основной и более общей формулой закона излучения абсолютно черного тела, определяющей его спектральную интенсивность излучения, в зависимости от длины волны и абсолютной температуры, является формула Планка [c.465]

Для измерения спектров поглощения необходим источник инфракрасного излучения с непрерывным спектром. Этому требованию удовлетворяют накаленные твердые тела с температурой от 1500°К и выше. Излучение таких источников по относительному распределению-интенсивности приближенно соответствует закону Планка для излучения абсолютно черного тела. Как известно, интенсивность его излучения достигает максимума, а затем очень быстро уменьшается при переходе от коротковолновой в длинноволновую область спектра. Так, тело накаливания при температуре 1800°К имеет максимум интенсивности излучения при длине волны около 1,5 л, при длине волны в 5 ц. интенсивность на единичный спектральный интервал уменьшается в 7 раз, при 10 — в 70 раз, при 50 ц — в 40 000 раз по отношению-к максимуму. Такой характер распределения интенсивности неудобен при практическом использовании источников вследствие того, что интенсивность их излучения в длинноволновой области спектра становится очень малой кроме того, возникают затруднения при устранении рассеянного излучения более коротких длин волн. Большой вред рассеянного излучения с длинами волн из области максимума яркости становится ясным из следующего сопоставления если на неселективный приемник излучения в виде рассеянного света попадает только-1% излучения, источником которого служит черное тело с температурой 1800° К (Я акс = 1-5 х), то его действие в области спектра около 12 д будет одинаковым с воздействием на приемник измеряемого излучения того же источника. [c.201]

Для того чтобы в плазме существовали условия полного термического равновесия, теперь достаточно было бь( потребовать выполнения закона Планка для излучения. Однако в рассматриваемом случае оптически тонкой плазмы процесс испускания фотона пе сбалансирован обратным ему процессом. Поэтому для того чтобы фотопроцессы не влияли на заселенность энергетических уровней частиц плазмы, скорости фотопроцессов w , приводящих к изменению заселенностей уровней, в модели ЛТР должны быть пренебрежимо малы по сравнению со скоростями соответствующих ударных процессов [c.387]

Следствиями из закона излучения Планка являются формулы Рэлея —Джинса (1.6.2), Вина [c.241]

Закон Планка — устанавливает для абсолютно черного тела изменение интенсивности или плотности теплового излучения по длинам волн и выражается следующим уравнением [c.59]

Закон Планка дает спектральное распределение излучения черного тела [c.453]

Источники излучения. Все используемые в оптической спектроскопии источники излучения являются излучателями непрерывного спектра. Для инфракрасной спектроскопии, а также для спектроскопии в видимой области, используют раскаленные излучатели для ультрафиолетовой спектроскопии — специальные газоразрядные лампы. Распределение интенсивности излучения по спектру для идеального термического излучателя описывается законом Планка для излучения энергии абсолютно черным телом. В широком диапазоне частот интенсивность излучения различна. Особенно мала она в самом конце длинноволновой области после прохождения максимума, ближе к концу коротковолновой области, интенсивность излучения быстро падает. Радиационные свойства излучателя и положение максимума интенсивности определяются температурой, химическим составом и состоянием поверхности этого излучателя. Испольчуемые в ультрафиолетовой области водородная и аейтериевая лампы характеризуются почти равномерным спектральным распределением энергии в интервале частот 33 ООО—50 ООО см ( 300—200 нм) [401. Сведения о наиболее часто используемых излучателях непрерывного спектра приведены в табл. 5.18. [c.235]

По формуле Планка можно найти длину волны, соответствующую максимуму излучения. Для этого надо продифференцировать уравнение (1.36) или (1.37) по А, и приравнять производную нулю. Подставляя в полученное выражение значения коэффициентов С. и z, найдем, что для Ятах, выраженной в микронах, 7Атах" "2898, т. е. получим выражение закона смещения Вина, который также является следствием закона излучения Планка. [c.25]

Законы излучения чёрного тела. Под излучением мы будем понимать в этой главе, с одной стороны, процесс испускания различными телами электромагнитных волн, с другой, — явление распространения этих волн в среде. Во втором случае мы будем применять наравне со словом излучение также слово радиация, особенно, когда применение термина излучение к обоим процессам могло бы повредить ясности изложетптя. Весь ко мплекс явлений, сопровождающих электромагнитное излучение, заставляет рассматривать это явление, с одной стороны, как распространение электромагнитных волн, с другой стороны, как распространение особых частиц — световых квантов или фотонов. В этих элементарных частицах как бы сосредоточена вся энергия излучения в строго определённых количествах, или квантах. Каждый фотон всегда несёт с собой энергию, равную /гм, где V — частота колебаний в соответствующей электромагнитной волне, а /г — постоянная Планка, имеющая размерность действия (т. е. произведеция энергии на время) и равная 6,54 10 + + 0,5% эрг сек ). При взаимодействии с атомами и молекулами или электронами фотоны либо целиком поглощаются с переходом энергий излучения в другие виды энергии (поглощение света твёрдыми телами, фотононизация газов в объёме, внещний фотоэффект и т. д.), либо отдают лишь часть своей энергии, продолжая двигаться всё с той же скоростью света (эффект Комптона, комбинационное рассеяние света). В этом случае изменяется лищь частота V соответствующих фотону электромагнитных волн. Импульс фотона равен . [c.313]

Хотя классическая электронная теория, рассмотренная в гл. 14, с успехом описывает многие оптические явления, предположения, на которых основана эта теория, вызываьзтпоявление больших трудностей. Имеются трудности двух типов. Во-первых, известно, что классическое описание излучения (как в предположениях 2, 3 и 4 на стр. 417, 419) не полно, поскольку оно не учитывает существования квантов света, неопровержимо доказанного экспериментально (фотоэлектрический эффект, закон излучения Планка и т. д.) Во-вторых, основная модель строения атома (предположение 5 на стр. 422) очень далека от истины. Электроны не погружены в размазанное облако положительного электричества, в котором они совершают нормальные колебания под действием каких-то упругих сил. В действительности они двигаются по орбитам вокруг очень маленького положительно заряженного ядра, испытывая ускорения, не вызывающие излучения, вопреки предсказаниям классической теории (предположение 4 на стр. 419). [c.484]

Измерение высоких температур газовым термометром и внесение поправок по фиксированным точкам на шкале идеального газа становятся очень затруднительными. Выше 1063° Международная температурная шкала определена по формуле излучения Планка (глава 8) постоянная Сг в формуле имеет значение 1,438 см-град. Метод, с помощью которого получена температурная шкала в этой области, будет описан ниже, после рассмотрения законов излучения и их применения в оптической пирометрии. Однако о большинстве опубликованных рабог дается температура по Международной шкале 1927 г. В ней температуры выше 1063° определены по формуле излучения Вина (удовлетворительное приближение к формуле Пл1анка установлено экспериментально в широком интервале температур) однако в этом случае постоянная Сг имеет значение 1,432 см- град. Значение Сг было выбрано для воспроизведения газовой шкалы с возможно большей точностью последние работы показали значительную ошибку ее определения, и в 1941 г. Бирж [49] установил наиболее вероятное значение 1,43848 см-град. Бирден и Вате [50] указали наиболее вероятное значение 1,43870 см-град. Таким образом, все международные температурные шкалы выше 1063°, применявшиеся до 1949 г., несколько отличаются от истинной газовой температурной шкалы. Фиксированные точки для температур от 1063° и выше приведены в тавл. 6. [c.94]

Закон Стефана -Больцмана устанавливает зависимость плотности потока интегрального полусферического излучения от температуры. Эта зависимость задолго до появления квантовой теории Иланка впервые экспериментально (путем измерений собственного излучения модели черного тела) была установлена Стефаном (1879 г.). Позднее (1884 г.) она теоретически (исходя из законов термодинамики) была получена Больцманом. Поэтому закон получил объединенное название закона Стефана — Больцмана. Закон Стефана — Больцмана может быть получен и при использовании закона Планка. Закон Стефана — Больцмана для поверхностной нлотности потока интегрального излучения о, Вт/м можно выразить следующим образом [c.372]

Одной из важнейших форм энергии является электромагнитное излучение, которое может рассматриваться как состоящее из частиц , получивших название фотонов и имеющих энергию, зависяхцую от частоты излучения Рис. 1. Схеиатвческая дна-в соответствии с законом Планка Ерь = кг, грамма уровней энергиимоле-где к — универсальная постоянная (6,62 х кулы. [c.293]