Излучение результирующее

Измерение ШРР ориентированных поликристаллических образцов позволяет не только определить степень ориентации главной цепи, но также и ориентацию двух других кристаллографических осей. Пусть монокристалл состоит из кристаллических ячеек с кристаллографическими осями а, Ь VI с (будем считать для простоты, что эти оси взаимно перпендикулярны, как в орторомбической решетке полиэтилена). Можно считать, что плоскости образованы вершинами кристаллической решетки, которые играют роль отражателей импульсного рентгеновского излучения. Результирующий эффект взаимного усиления отраженных импульсов от последовательных плоскостей, отстоящих друг от друга на расстоянии d, зависит в соответствии с законом Брегга от угла 0, под которым рентгеновское излучение попадает на отражающую кристаллографическую плоскость [c.72]

В том случае, когда энергия молекулы увеличивается прн взаимодействии с излучением, результирующее рассеянное излучение имеет более низкую частоту и называется стоксовой компонентой. Если молекула отдает энергию полю излучения, то рассеянное излучение называется антистоксовой [c.353]

Практически можно зарегистрировать переходы с поглощением излучения, если на вещество в магнитном поле воздействовать излучением резонансной частоты, т. е. такой частоты, которая соответствует разности энергий (А //г) между зеемановскими компонентами или подуровнями их сверхтонкой структуры. При этом происходит как поглощение падающего излучения, гак и вынужденное испускание излучения. Результирующее поглощение (а не испускание) при наличии термодинамического равновесия между молекулами вещества, находящегося в магнитном поле, получается в связи с тем, что число молекул, способных поглощать падающее излучение (т. е. находящихся на нижнем по энергии из двух рассматриваемых зеемановских подуровней), несколько больше числа молекул, способных испускать излучение (т. е. находящихся на верхнем по энергии из двух рассматриваемых зеемановских подуровней). [c.470]

Пусть а (0, ф. X, Ts) означает спектральную направленную поглощательную способность поверхности при температуре Г., для неполяризованного излучения. Пусть к (О, ф. X, Ts) означает спектральную направленную степень черноты. Тогда плотность результирующего потока, выходящего с поверхности 6. [c.454]

Требуется определить плотность результирующего потока теплового излучения в основании топки. [c.467]

Но поток, падающий на поверхность 5, равен эффективному потоку излучения поверхности 4. Плотность результирующего теплового потока в отрицательном направлении х согласно (12) равна [c.476]

После решения уравнения (5) найдем плотности потоков результирующего излучения и тепловые потоки нз уравнения (18) 2.9.3, которые остаются неизменными [c.478]

Тогда получим два взаимосвязанных уравнения для плотности потока результирующего излучения и функции источника 5 [c.507]

Р. Излучение молекулярного газа в плоском слое. Рассмотрим теперь задачу о неизотермическом плоском слое, в которой учитывается совместное воздействие спектральных зависимостей и изменений по направлениям. Чтобы найти плотность потока результирующего излучения, необходимо провести интегрирование по спектру и по передней и задней полусферам [c.508]

Физический смысл уравнения (57) состоит в том, что один и тот же результирующий поток может быть получен непосредственно за счет излучения только зоны П, когда (РЛ—д-к) (1—еп)=0, или с участи-, ем поверхности К. При этом, естественно, соответствующим образом изменяется значение Qп Иными словами, наличие поверхности К позволяет сохранить значение <7м при более низком значении Сп- [c.54]

По аналогии с предыдущим результирующая амплитуда рассеянного излучения бинарной системой определится выражением [c.83]

Химическая диссоциация может происходить вследствие безызлучательного перехода возбужденной молекулы, если энергия результирующего состояния достаточна для его диссоциации. При этом величина этой энергии может быть меньше, чем энергия диссоциации для состояния, заселяющегося при поглощении излучения. Для двухатомной молекулы состав продуктов диссоциации не зависит от механизма диссоциации. Следовательно, степень возбуждения фрагментов, образующихся в результате предиссоциации при энергии ниже порога оптической диссоциации, должна быть ниже, чем у продуктов оптической диссоциации в непрерывной области поглощения. Кривые потенциальной энергии Зг, представленные сплошной линией на рис. 3.3, показывают, что в результате предиссоциации образуются два атома в основном состоянии, 5( Р), тогда как в случае оптической диссоциации — один атом в возбужденном состоянии, 5 ( /)). Важно отметить, что в более длинноволновой по сравнению с порогом диссоциации области спектра предиссоциация может приводить к продуктам, отличным от продуктов оптической диссоциации. [c.53]

Вычислив результирующий дипольный момент и интенсивность его излучения, Рэлей получил следующее выражение для интенсивности неполяризованного света, рассеянного во всех направлениях [c.38]

Конструкция приборов, работающих в области от 10—20 см до 5000 см , основана на классической схеме Майкельсона (рис. 32.6). Параллельный пучок света от источника направляется в интерферометр, состоящий из делителя пучка А и двух зеркал В, и Ва. Делитель представляет собой пластину из прозрачного материала обычно (КВг) с покрытием, отражающим точно 50 % падающего излучения. Одна половина светового потока направляется к зеркалу В ,-другая — к Й2. Возвратившись от зеркал по тем же самым путям, пучки вновь соединяются в один на делительной пластине (хотя половина светового потока и отражается в сторону источника) и попадают на детектор. Если излучение монохроматично, то в зависимости от длины путей АВ, и ЛВз интенсивность результирующего пучка за счет интерференции двух [c.763]

Ио известному полю величины /, (г, s)можно определить, поле радиационной составляющей теплового потока, точнее — векторное поле плотности потока результирующего излучения. Оно может быть найдено иутем векторного интегрирования величины спектральной интенсивности излучения ио выражению [c.20]

Поскольку в приведенных выше уравнениях энергии имеется вектор плотности результирующего потока излучения в жидкой и газовой фазах, в рассматриваемую систему необходимо включить также два уравнения переноса излучения — для жидкой и газовой фаз в последнем случае уравнение имеет следующий вид [c.27]

Векторное поле плотности потока результирующего излучения для газовой и кидкой сред определяется соответственно выражениями [c.28]

Степень черноты газовой среды можно выразить в функции произведения парциального давления рл на длину луча Ь. Для получения выражения, определяющего результирующий перенос тепла излучением, необходим учет геометрических факторов. Общее решение проблемы лучистого теплообмена в системах серых тел можно найти в литературе Л. В-1, В-3—В-23]. [c.10]

Е. А. Капустин и автор [205], применяя обычный метод расчета излучения в замкнутом пространстве, основанный на использовании эффективного излучения, рассмотрели влияние на теплообмен наличия относительно холодного слоя газов, расположенного под слоем пламени. Как и следовало ожидать, прослойка относительно холодного газа между пламенем и поверхностью нагрева ухудшает условия теплообмена, снижая результирующий поток на поверхность нагрева. [c.310]

Данный режим теплообмена, строго говоря, не относится ни к одному из трех разобранных случаев, поскольку функции источника излучения и кладки совпадают, но о точки зрения роли кладки в теплообмене и методики расчета этот режим ближе всего к косвенному направленному теплообмену. Интенсивность этого вида теплообмена, как следует из уравнения (210), определяется величиной результирующего потока Чем меньще степень черноты газов, заполняющих муфель, тем, очевидно, интенсивнее теплоотдача ( <7м ). [c.350]

Результирующее излучение равно разности энергий поглощенной и излученной данной поверхностью. Так, для верхней пластины [c.71]

Типовая задача. Имеется замкнутая система известной геометрии, состоящая из N изотермических поверхностей, имеющих температуры Т, и коэффициенты теплового излучения е. (/= 1,2, Требуется рассчитать лучистый теплообмен в такой системе, т. е. найти результирующие лучистые потоки резг для каждой поверхности. [c.196]

В пламени закись азота — ацетилен иттербий заметно ионизируется, и Амос и Уиллис обнаружили, что градуировочный график слегка выгибается в сторону от 30 40 оси концентраций. Однако при высоких значениях оптической плотности график искривляется в противоположную сторону вследствие самопоглощения в лампе или присутствия паразитного излучения. Результирующая кривая является спгмоидой и приведена на рис. IV. 4. [c.84]

С, Интенсивность и плотность потока излучения. Интенсивность излучения описывает распределение по направлениям плотности потока излучения, проходящего через поверхиость 5. Плотность потока излучения можно разделить иа две части 1лотность эффективного (направленного от среды 2) потока и плотность падающего на среду 2 потока ц . Для обозначения употребляются также символы. / и В, для q —С и И. Результирующая плотность потока [c.451]

Пусть для примера нужно оцепить плотность результирующего потока излучения в каналы регенератора длиной 5 см, имеющие форму круговых цилиндров (0 /=5мм) и сделанные из сильно поглощающего материала. Пусть на входе в регенератор имеется черное тело при 7 ,===600 К, на выходе — черное тело нри 72=350 К и стенка имеет температуру Г/,- 575 К па входе и Т( ==325 К иа выходе. Принято аппроксимировать распределение плотности потока эффективного излучения стенок вдоль канала прямой линией от до С Т . Нужно определить плотность ре.зультирующего теплового потока внутрь канала на входе в него (при х 1— 5 сы). [c.476]

Этот пример был выбран не только для иллюстрации уравнения (22), но также и для пояснения такого важного понятия, как самопоглощение. В численном примере ядро газа между tf l и I—/д =9 в основном непрозрачно. В этом случае плотность потока падающего излучения q на внешней стороне пограничного слоя равна полной величине В -=С Т, а плотность потока эф< )ек-тивного излучения на стенке 7% составляет (0,5) = =0,0625 от излучения газа. Однако плотность потока результирующего излучения на стенке составляет лишь 0,4945 от разности С Т —С Тш, а не 1—0,0625. В пограничном слое плотность потока падающего излучения на стенке уменьигается в результате поглощения, которое превосходит испускание. При фиксированном отношении будем увеличивать i = л дL от нуля до бесконечности. При Sд /L=0 степень чер ноты канала возрастает как 1—2 з( /.), т. е, сначала линейно, как 2 (среднегеометрическая длина пути луча равна 2), а затем более медленно, достигая максимального значения 1. При бдг,//- 0 из уравнения (23в) находим, что степень черноты капала возрастает сначала линейно, как (2—Ь[ц1Ь)(1, затем более медлсиио до достижения максимального значения и далее при стремлении оо снова приближается к нулю, как 2/[3 (бд /L)i ]. Качественно такой же эффект наблюдается в сажистых пламенах горящей нефти и в камерах сгорания это означает, что с увеличением размера пламеии сначала возрастает радиационный поток [c.504]

Если, например, ввести шесть потоков, то точность многопотокового метода станет приемлемой для инженерных целей. При задании 2п потоков необходимо выбрать 2п направлений и связать с каждым из них массовый коэффицнент О/ для плотности потока результирующего излучения и Ь/ для функции источника ( =1, п) 2п 2п [c.505]

Радиационный анализ внешней поверхности. Считая, что излучение внешней поверхности незначительно влияет на излучение окружаюн1Их предметов, запишем плотность теплового гютока результирующего излучения на внешнюю поверхность I [c.511]

Для раствора, содержащего несколько веществ, поглощающих излучение, используют эффект аддитивности светопоглощения. Это означает, что каждый светопоглощающий компонент поглощает свет независимо от другого, так что результирующая оптическая плотность системы является суммой оптических плотностей всех светопоглощающих компонентов [c.181]

В этих целях можно применить источ ник гамма-излучения. Но тут появляет ся новая проблема. Когда фотон с боль шой энергией, такой, как гамма-квант сталкивается с электроном, то имеет место эффект Комптона. Гамма-квант рассеивается электроном, и результирующий момент электрона будет порядка р = АД но, очевидно, что этот момент в некотором смысле является неопределенным. Для того чтобы увидеть электрон, необходимо, чтобы в микроскоп вошел рассеянный гамма-квант при этом чительной. Это, [c.43]

Индуцированная столкновительная предиссоциация характеризуется уширением полос спектра поглощения за счет увеличения диффузности, наблюдаемым при увеличении собственного давления поглощающего вещества или добавлении постороннего газа. Предиссоциация, индуцированная увеличением давления поглощающего газа, приводит к отклонению от закона Ламберта — Бера поглощение возрастает быстрее, чем предсказывает расчет. Такое же увеличение поглощенной интенсивности наблюдается и в случае предиссоциации, индуцированной добавлением постороннего газа. (Чем резче линии в исходной полосе поглощения, тем более слабые полосы проявляются в результирующем низкодисперсионном спектре, в котором отдельные линии уже не разрешаются, так как при этом излучение вне полос поглощения дает большой вклад в общее поглощение.) [c.55]

Апроксимируя интегральные уравнения излучения с помощью системы алгебраических уравнений, Ю. А. Суринов получил следующее общее уравнение для расчета системы (определение результирующего теплового потока), состоящей из граничных и п объемных зон [c.272]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология