Оптическая толщина слоя

Световые модели используют для моделирования теплообмена между серыми телами, а также для определения взаимных поверхностей пары тел Нц (или угловых коэффициентов излучения ф, з). Модель изготавливают геометрически подобной натурному объекту с оптическими характеристиками, одинаковыми с характеристиками натурного объекта. Если пространство между телами заполнено поглощающей средой, то необходимо еще обеспечить равенство оптических толщин слоя среды (см, 2,14) [c.406]

В проекционных системах используется излучение ртутных ламп, имеющее широкие полосы в ближней УФ и коротковолновой видимой области спектра. Если слой резиста толщиной d 2 мкм с показателем преломления и = 1,6 экспонировать светом с длиной волны 436 нм с помощью объектива, имеющего апертуру А 0,28, то глубина резкости Az такой системы составит Az > /2/4 л ж 2,7 мкм, при этом, используя достижимые в реальных условиях оптимальные режимы обработок, удается получать линии шириной jA 1,5 мкм. Имея в виду, что эффективная оптическая толщина слоя равна d/n= 1,25 мкм, то область допустимых ошибок резкости (устойчивость системы к различному виду отклонений) составляет величину 1,5 мкм. Если же при общей толщине MP [c.269]

Эту величину называют оптической толщиной слоя. Величина ку, называется коэффициентом поглощения. Его размерность [1/] . Коэффициент поглощения обычно измеряется в обратных сантиметрах м ). Согласно (13.2) [c.335]

При количественном исследовании спектров поглощения необходимо знать длину пути лучей в поглощающей среде. В случае жидкостей и газов эта длина ограничена окнами кюветы. Однако она не всегда совпадает с толщиной кюветы. Действительно, пучок лучей, проходящий через кювету, имеет некоторую угловую апертуру. Оптическая толщина слоя для наклонных лучей будет больше, чем для лучей, идущих вдоль оси кюветы. Поэтому кювету следует всегда помещать в хорошо коллимированный пучок. Окна ее должны быть перпендикулярны направлению нучка. [c.352]

Оптическая толщина слоя pS представляет собой произведение концентрации излучающего компонента на длину луча. [c.541]

Оптическая толщина слоя и настильность факела [c.587]

Оптическая толщина слоя или число подобия Бугера Ви отражает одновременно влияние коэффициента поглощения и длины луча 5, так как [c.587]

При изотермическом излучающем слое, т.е. в случае, если слой имеет равную температуру по толщине, с ростом степень черноты слоя, а следовательно, и поток лучистого тепла монотонно возрастает. На примере сажистых частиц характер этой зависимости был представлен рис. 6.33 величина Лц5 в соответствии с формулой (6.204) характеризует оптическую толщину слоя (при данном значении /Г ). [c.587]

Влияние оптической толщины слоя на величину теплоотдачи для стержневого факела анализировалось многими исследователями. При этом (несмотря на различие условий, для которых проводился анализ) в качестве оптимального значения, как правило, называлась величина = 1,5н-2,0. В слое с неравномерной температурой уменьшение теплоотдачи с ростом проявляется в тех случаях, когда в слое с равномерной температурой прирост величины уже не дает ощутимого увеличения степени черноты слоя. Действительно, рекомендованные в качестве рациональных значений для светящихся факелов величины 5= 10+15 г/м ((о5= 1,5ч-2,0 г/м ), соответствующие насыщению по степени черноты слоя (см. рис. 12.33), примерно соответствуют значению Тд =1,5н-2,0. [c.589]

Влияние оптической толщины слоя на теплоотдачу изучалось в работах ВНИИМТ в условиях радиационно-конвективного теплообмена. При этом применялся потоковый метод расчета и оценивалась как лучистая, так и конвективная составляющая по длине канала (см. гл. 5). На входе в канал принималось, что температурное поле равномерно, но по мере движения газового потока в канале температура у более холодных стенок уменьшалась, и температурное поле становилось характерным для стержневого факела. Было показано, что для ламинарного и турбулентного режима течения потоков газа характерны следующие качественно аналогичные закономерности. Общая (излучение + конвекция) и лучистая теплоотдача к стенкам как в суммарных на весь канал, так и в локальных значениях проходит через максимум с ростом величины т . Теплоотдача конвекцией при этом проходит через минимум. Положение отмеченных экстремумов на оси т может быть определено, если известны условия теплообмена (т.е. значения всех параметров задачи, а также длина канала, вид распределения температуры среды на входе в канал и характер движения среды). [c.589]

Рис. 6.54. Зависимость относительных локальных значений теплоотдачи излучением д (а) и конвекцией (б) от оптической толщины слоя и относительной длины канала I (тур лентный поток, Ке = 1 О ). За эталон теплового потока принята величина = ст 7 Д Ь = хЮ, где О — поперечный размер канала

Суммарная теплоотдача оказывается меньше суммы тепла от чистого излучения и конвекции, когда оптическая толщина слоя и его температура сравнительно невелики. При относительно малых значениях и Г может наблюдаться обратная зависимость. [c.590]

Приготовление актинометрического раствора, выбор концентрации и оптической толщины слоя [c.200]

При увеличении оптической толщины слоя поглощение возрастает, а величина Лду, как это видно из формулы (1.16), стремится к единице. Это явление называется насыщением линии. Оно, очевидно, может быть отнесено как к линиям поглощения, так и к линиям испускания. Его физический смысл для линий испускания заключается в том, что при достаточно больщой оптической толщине плазмы излучение ее глубинных слоев практически нацело поглощается, не успевая выйти на поверхность (самопоглощение). Очевидно, что при увеличении толщины слоя центр линии ранее достигнет насыщения при этом интенсивность линии в центре, как видно из выражения (1.27), достигнет интенсивности излучения черного тела, нагретого до температуры, равной температуре плазмы. Естественно, что в этом случае слой плазмы не будет пропускать излучения от постороннего источника, частота которого попадает в область насыщения. Напомним, что подобная картина имеет место только в условиях, близких к равновесным. В случае нетеплового возбуждения свечения, например при хемилюминесценции, интенсивность линий может значительно превышать интенсивность излучения черного тела, температура которого равна температуре плазмы. [c.34]

Соотношение (18.2) представляет собой закон Бугера в интегральной форме. Если можно считать, что коэффициент поглощения не зависит от координат точки, то /г = Г/ . Величина называется оптической толщиной слоя. Для серой среды коэффициент поглощения не зависит от частоты V. Тогда йу = й = и [c.465]

Введем оптическую координату г ш оптическую толщину слоя [c.490]

Рис. 19.8. Зависимость плотности потока результирующего излучения на граничной поверхности слоя от оптической толщины слоя при различных значениях

Влияние оптической толщины слоя на Чд(Х()) иллюстрирует рис. 19.8. Обращает на себя внимание тот факт, что при распределении темнерат)фы в слое по закону [c.495]

Уравнение (15.12,4) строго справедливо при слабой неравновесности системы или при достаточно большой оптической толщине слоя Но=а1>1. Граничные условия к (15.12.4), записываемые в виде [c.287]

Рис. 15.17. Зависимость а от оптической толщины слоя

Рис. 15.18. Зависимость безразмерного суммарного потока теплоты от оптической толщины слоя

Распад СО-2 на СО и О можно было изучать при концентрациях СО2в аргоне ниже1% по инфракрасномуспектруиспускания СО2. Как и при распаде К, , оптическая толщина слоя газа достаточно ма.ла,так что концентрацию СО2 с хорошим приближением можно считать пропорциональной интенсивности излу-чения. Возможные вторичные реакции, если газ достаточно чист, идут со столь малой скоростью. что не играют никакой роли. Для константы скорости мономолекулярного распада СО2, который в области низких давлений протекает по закону [c.160]

Рис. 6.53. Температурные поля по высоте слоя (а), зависимость относительных результирующих тепловых потоков на металл от оптической толщины слоя т,, при полном заполнении слоя средой с постоянным по высоте (б) и зависимость от относительной высоты погаощающего слоя ZJH для температурной кривой / (в) 1-3 — различные типы температурных кривых и соответствующие им значения К— кладка М— нагреваемый материал

При оценке величины ддгх1дх необходимо иметь в виду, что согласно рис. 6 применение результатов, полученных в приближении большой оптической толщины, к условиям, когда оптическая толщина слоя не является большой, приводит к переоценке влияния теплообмена излучением. Следовательно, полученный в предположении большой оптической толщины заниженный критерий будет давать наилучшие результаты в случае больших оптических толщин Порядок величины ддгх1дх можно рассчитать из соотношения [c.159]

Поглощательная способность а Коэффициент погашения (эк-стинкцин) Оптическая толщина слоя X [c.26]

Рассмртрим дифференцальный метод применительно к большой оптической толщине слоя (оптически плотная среда) ( 1) [Л. 1. 15, 163, 176, 205]. В этом случае вектор излучения выражается формулой (16-38), полученной из диффузионного представления о переносе излучения [Л. 205] [c.427]

На рис. 15.18 приведена зависимость безразмерного суммарного потока д д/ ооТоэ ) от оптической толщины слоя ко=аЬ, рассчитанная численно и с использованием ЭВМ для слоя с 01 = 0,3, 02=1, /го/Л/ =0,4, 1 = 82=1 [15.14]. Видно, что по мере увеличения числа Во, которое в данном случае характеризует интенсивность вдува серого поглощающего газа через пористую поверхность, зависимость д от ко усиливается (малые изменения оптической толщины слоя дают резкое снижение суммарного теплового потока). [c.293]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология