Излучение серого тела

Отношение е = С/Сд, которое и меняется в пределах 0—1, называется относительной излучательной способностью, или степенью черноты тела. С введением понятия степень черноты тела закон теплового излучения серых тел (6.24) целесообразно выражать так [c.128]

На рис. 1.5 приведены кривые спектрального распределения интенсивности излучения серых тел со степенями черноты от 0,9 до 0,5 при температуре 1200° К. Здесь же в качестве предельной кривой показана [c.21]

Рис. 1.5. Спектральное распределение интенсивности излучения серых тел в зависимости от их степени черноты при Т=1200°К[3]

Как известно, наличие в газообразной среде мельчайших частиц сажистого углерода практически не изменяет селективных свойств среды, так как эти частицы соизмеримы по величине с длинами волн теплового излучения, напротив, наличие в газе значительно более крупных частиц пыли приближает излучение такой запыленной среды к излучению серых тел. В этом случае зависимость коэффициентов излучения и поглощения от температуры и длины волны может не учитываться [c.306]

Отнощение коэффициента излучения серого тела к коэффициенту излучения абсолютно черного тела при той же температуре носит название относительной излучательной способности или степени черноты тела [c.294]

Излучение серых тел, каковыми являются ограждения камеры сгорания и факел пламени, подчиняются закону Стефана—Больцмана, причем поглощательная способность этих тел в точности равна их степени черноты, т. е. Л , = e , Л = е . Тогда [c.72]

Излучение серого тела мало отличается от излучения черного тела, уступая последнему в интенсивности. излучения энергии по спектру. Что же касается распределения энергии по спектру у избирательного излучателя, то оказывается, что оно совсем иное и не подчиняется законам абсолютно черного тела. Обычно у тел с избирательным лучеиспусканием относительный максимум излучения находится в видимой части спектра при меньшем количестве энергии, излучаемой в других участках спектра. Поэтому, для того чтобы получить источник света с большой экономичностью, не обходимо иметь избирательное излучение. [c.55]

Коэффициент излучения серого тела может изменяться [c.385]

Излучение газов и паров не соответствует излучению серых тел как от одной полосы к другой, так и в пределах каждой из полос (рис. 4.1.6.2), и общее излучение приходится находить суммированием по всем полосам и внутри каждой их них. Вследствие поглощения и излучения газов и паров собственным объемом, их эффективное изл> чеш е оказывается не вполне под- [c.246]

Распределение энергии в спектрах излучения реальных накаленных тел более или менее отличается от планковского. Для серых тел коэффициент поглощения меньше единицы и не зависит от длины волны. Относительное распределение энергии в спектре излучения серого тела такое же, как и у абсолютно черного при той же температуре. [c.254]

На рис. 1.14 даны кривые спектрального распределения излучения серых тел с различными степенями черноты е при температуре 1200° К. Очевидно, что е представляет отношение площади, ограниченной кривой излучения серого тела и осью абсцисс, к площади кривой излучения абсолютно черного тела. [c.27]

Рис. 1. 14. Спектральное распределение интенсивности излучения серых тел в зависимости от е для 7 = 1200° К

Для оценки излучения серого тела можно вместо яркостной температуры воспользоваться спектральным составом излучения, испускаемого телом в видимом свете. Действительно, при нагреве свет, испускаемый телом, меняется по цвету от темно-красного до ярко-красного и затем постепенно обогащается фиолетовыми лучами при возрастании температуры. [c.30]

Серыми телами называются тела, коэффициент поглощения которых А хотя и не равен единице, как в случае чёрного тела, но постоянен. Поэтому на всех участках спектра интенсивность излучения серого тела прямо пропорциональна интенсивности излучения чёрного тела. Цветность излучения серого тела совпадает с цветностью излучения чёрного тела той же температуры. Зависимость интегральной энергии, излучаемой серым телом от температуры, следует закону Стефана-Больцмана с коэффициентом 01 =Ла. [c.317]

Излучение серых тел всегда меньше интенсивности излучения абсолютно черного тела при той же длине волны и той же температуре. Излучение, испускаемое телом, называется собственным, если оно зависит только от температуры и природы данного тела. Собственное излучение возможно лишь для единичного тела, не находящегося в состоянии лучистого обмена с другими телами. По закону Кирхгофа плотность собственного излучения серого тела [c.41]

Излучение газов не соответствует излучению серого тела как от одной полосы к другой, так и в пределах каждой полосы, что иллюстрируется графиком на рис. 5.8. Полное излучение газа Ет складывается из излучения его отдельных полос, т. е. [c.103]

Отношение энергии излучения серого тела к энергии излучения абсолютно черного тела называется степенью черноты [c.467]

Закон Кирхгофа применяется также к монохроматическому излучению (определенной длины волны). Подобно тому как для излучения серых тел на всех длинах волн, т. е. для X в пределах О — оо, отношения Е/а являются функциями температуры [c.469]

Интенсивность излучения серых тел никогда не превышает интенсивности излучения абсолютно черного тела при той же длине волны и температуре. [c.155]

В топочных камерах трубчатых печей и котлов излучают продукты сгорания, содержащие СОа, Н2О и другие трехатомные газы, а также излучают светящиеся пламена. Светимость пламени обусловлена наличием взвещенных частиц горящего углерода, сажи и золы. Излучение светящегося пламени приближается по своим свойствам к излучению серого тела, а при больших толщинах — к излучению абсолютно черного тела. [c.138]

Согласно полученным связям собственное излучение серого тела рассчитывается через излучение черного тела [c.260]

Сопоставив энергию излучения серого тела с энергией излучения абсолютно черного тела при той же температуре, получим характеристику тела, называемую относительной излучагельной способностью или степенью черноты тела в [c.205]

Различные виды свечения тел. В свободном состоянии атому какого-либо вещества свойственны только определённые, дискретные уровни энергии, занимающие каждый лишь очень узкие пределы. Если атом находится в более или менее сильном электрическом поле, то его энергетические уровни расщепляются и смещаются. В твёрдом теле атомы и ионы находятся в электрическом поле, создаваемом соседними атомами. При хаотическом тепловом движении расстояния отдельных атомов от их соседей весьма различны. Различны и поля, вызывающие расщепление энергетических уровней. Поэтому различно и положение самих уровней. При излучении накалённого твердого тела атомы его, возвращаясь в нормальное состояние, излучают кванты разной величины, соответствующие различным значениям V или I. Термическое излучение твёрдого тела состоит не из отдельных монохроматических радиаций, как это имеет место в газах, где расстояние между атомами велико, а представляет собой сплошной спектр со всевозможными длинами волн. Так как это является следствием хаотического движения частиц твёрдого тела и беспорядочного переплетения их электрических атомарных и молекулярных полей, то спектр должен соответствовать хаотическому излучению, а в случае равенства температуры во всех частях системы — равновесному чёрному излучению. Индивидуальные свойства атомов и молекул и первоначальное (невозмущённое полями соседних атомов и молекул) расположение их энергетических уровней сказываются на селективности излучения, т. е. на отступлениях действительно имеющего место излучения твёрдых тел от излучения абсолютно чёрного тела. Если проследить интенсивность излучения для всевозможных длин волн, а не только в видимой части спектра, то излучение серых тел также оказывается селективным. [c.319]

Из фиг. 6-9,6 видно, что при изких температурах излучателя, (от 100 до 200° С) излучение серого тела приближается к излучению черного тела ( о), а плотность лучистого потока практически не зависит от расстоямня /г (в пределах от к = 100 мм до-200 мм). [c.233]

Е — степень черноты серого тела, отношение коэффициента излучения серого тела к коэффициенту излучения абсолютно черного тела, е Со = С — коэффициент излучшения серого тела [c.378]

При расчетах теплового излучения серых тел применяется понятие эффективного излучения, оно представляет собой совокупность соб ственного Е излучения тела и отраженного Еотр излучения. [c.73]

Применение закона Стефана — Больцмана для серого тела являетси строгим в той мере, в какой строго постоянной, не зависящей от температуры, остается степень черноты. Однако в действительности степень черноты (относительный коэффициент излучения) серого тела зависит от природы тела, температуры, состояния поверхности и в большинстве случаев определяется эксперп.мептальным путем. Коэффицент излучения в этом случае характеризует интенсивность собственного излучения тела. Количественно коэффициент излучения равен потоку собственного излучения, [c.373]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология