Закон излучения

Однако ни корпускулярная, ни волновая теория света не в состоянии объяснить явления фотоэффекта или законы излучения, рассмотренные в гл. И1. [c.136]

ФИЗИЧЕСКИЕ ЗАКОНЫ ИЗЛУЧЕНИЯ [c.168]

Основные законы излучения получены для абсолютно черного тела в условиях теплового равновесия. [c.150]

Отметим два предельных случая закона излучения Планка. При больших значення.х отношения T/v имеем предел Рэлея — Джинса [c.453]

Закон Ламберта. Изменение интенсивности излучения по различным направлениям определяется законом Ламберта. Согласно этому закону излучение энергии элементом поверхности в направлении элемента Р (рис. 6-3) пропорционально излучению dQ по направлению нормали к йР ), телесному углу под которым виден элемент Р из элемента dPу) и косинусу угла ф, образованного прямой, соединяющей элементы ёР и ёР . и нормалью к элементу ёР . При этом лучеиспускательная способность в направлении нормали в я раз меньше полной лучеиспускательной способности тела. [c.129]

Поэтому в основу всех расчетов теплового излучения различных тел полажены, как наиболее простые и универсальные, законы излучения абсолютно черного тела. Спектральная и интегральная поглощательные способности абсолютно черного тела равны единице. [c.12]

АБСОЛЮТНО ЧЕРНОЕ ТЕЛО И ОСНОВНЫЕ ЗАКОНЫ ИЗЛУЧЕНИЯ [c.88]

Спектроскопия основана на общем законе излучения или поглощения энергии [c.338]

Рис. 1-3. Сравнение экспериментальных данных с тремя законами излучения

Можно вспомнить, что подобное соотношение существует для тепловых излучателей, в частности для абсолютно черного тела, лучистый поток которого зависит только от температуры самого излучателя [см. закон излучения Планка, уравнение (2.1)]. [c.141]

ХУ-5. Исходя из закона излучения Планка [c.155]

Стефана—Больцмана закон излучения [c.416]

Исходя из закона излучения Планка, выведите закон [c.156]

Основные законы излучения [c.306]

Для реальных тел законы излучения АЧТ применимы только в первом приближении. Их излучение может отличаться от излучения АЧТ при той же температуре как спектральным составом, так и интенсивностью. Тела, излучение которых имеет тот же спектр, что и излучение АЧТ при данной температуре, и отличается от него только интенсивностью, называются серыми. [c.532]

На основании закона Кирхгофа излучение продуктов сгорания в пламени (независимо от их природы и длины волны), если они характеризуются локальным равновесием, может быть описано законами излучения, полученными для абсолютно черного тела с учетом коэффициента излучения (их излучательной способности). Спектральное распределение энергии излучения пламени типичного осветительного состава (в сравнении с абсолютно черным телом) показано на рис. 1.5. [c.22]

Вина закон излучения и закон смещения [c.437]

Учитывая, что С = гСо, можно записать А = г, т. е. способность тела к поглощению излучения численно равна степени черноты его. Так как г и А изменяются в пределах от О до 1, из соотнощения (6.27) следует, что лучеиспускательная способность реального тела всегда меньще лучеиспускательной способности абсолютно черного тела при той же температуре. Закон Ламберта. Изменение интенсивности излучения по различным направлениям определяется законом Ламберта. Согласно этому закону излучение энергии элементом поверхности dFt [c.118]

Кирхгофа закон излучения [c.360]

Назовем теперь идеальный излучатель абсолютно черным телом , т. е. телом, которое поглощает все падающее на него излучение, ничего не отражая и не пропуская. Понятие черного тела весьма полезно, поскольку законы излучения таких тел просты, и многие реальные тела можно приближенно считать черными. Этот термин связан с тем, что [c.37]

Проделав множество опытов. Прево высказал предположение о том, что всякое тело непрерывно испускает тепловые лучи, а взамен получает теплоту благодаря лучеиспусканию окружающих тел. Строго этот закон излучения был сформулирован только в 1859 г. немецким физиком Г. Р. Кирхгофом. В соответствии с законом Кирхгофа, излу-чательная способность любого тела пропорциональна его способности поглощать излучение. Это означает, что чем сильнее тело поглощает излучение от внешнего источника, тем в большей степени оно само способно к лучеиспусканию. Сильнее всего поглощает излучение (в любой области спектра-ультрафиолетовой, видимой или инфракрасной) так называемое абсолютно черное тело -этот термин тоже ввел в употребление Кирхгоф. Такое тело поглощает все падающие на него лучи и ничего не отражает. Коэффициент поглощения абсолютно черного тела при любой температуре равен единице (е= 1). [c.156]

Закон излучения Вина макс 2,8975-10-3 м-К [c.282]

В соответствии с основными законами излучения теплообмен путем лучеиспускания между двумя поверхностями и Яд, имеющими разные температуры и T a и степени черноты и проис- [c.6]

Законы излучения нагретых тел [c.163]

ЗАКОНЫ ИЗЛУЧЕНИЯ ЧЕРНОГО ТЕЛА [c.21]

Больцман Людвиг (1844—1906) — австрийский физик, один из основоположников статистической физики и физической кинетики. Обобщил закон распределения частиц газов по скоростям. Им дана статистическая трактовка второго начала термодинамики. Выведен закон излучения абсолютночерного тела (закон Стефана—Больцмана). [c.210]

Это соотношение и выражает закон Релея — Джинса для монохроматическо го черного излучения. Согласно этому закону излучение увеличивается неограниченно, когда длина В0ЛНЫ1 стремится к нулю, что противоречит экспериментам. Однако было обнаружено, что для больших длин волн оно вполне правильно описывает действительное излучение черного тела. [c.453]

Приведем теперь результаты другого теоретического наиравлепия, также основанного на законах классической механики. Из термодипалн1ческих сообраншний Вин пришел к выводу, что закон излучения должен иметь вид [c.91]

В связи с этим приоритет отдан бесконтактным системам контроля, основанным на использовании законов излучения тел с учетом их оптических характеристик. Среди них важное место зантают всевозможные пирометры радиационные, основанные на взаимосвязи между температурой тела и общим потоком энергии, излучаемой этим телом в широком диапазоне длин волн яркостные, учитывающие зависимость яркости излучения тела от температуры в определенном диапазоне частот, и цветовые, основанные на измерении распределения энерпш внутри измеряемого участка спектра в зависимости от температуры. Использование пирометров обеспечивает малую инерционность системы контроля, оперативное управление и высокую точность ( 0,1 + 0,5°). Чувствительность такггх систем, однако, зависит от степени прозрачности окна кристаллизационной камеры, обеспечивающего вывод теплового излучения. В процессе кристаллизации оно может запыляться, что ведет к существенному падению чувствительности системы. Использование же термопар и пирометров в высокоинерционных системах вполне допустимо, поскольку тепловая инерция системы сглаживает температурные возмущения. Указанные датчики обеспечивают условия, при которых вся система не выходит из стационарного состояния. Техническое воплощение высокоинерционных систем не связано с особенными трудностями. Тем не менее, они требуют создания громоздких кристаллизационных установок, что целесообразно при выращивании крупных и особо крупных монокристаллов, или при массовом их производстве. [c.142]

Нужно иметь в виду, что на практике весьма трудно осуществить это требование, и поэтому стабильность показаний дифференциального колориметра хотя и значительно выше стабильности прибора прямого действия, однако.все же далека от абсолютной. Уменьшить влияние колебаний интенсивности света на устойчивость показаний дифференциального фотоэлектрического ко-лориметра возможно искусственным путем для освещения фотоэлементов применяют монохроматический свет, т. е. свет определенной длины волны. При колебаниях напряжения, питающего лампу накаливания, температура раскаленной нити лампы изменяется. Согласно законам излучения, тело при разных температурах не только испускает.Зразличные количества света, но и качественный состав излучения меняется. В случае применения монохроматического света изменение температуры раскаленной нити ведет только к увеличению или уменьшению интенсивности освещения, спектральный же состав падающего на фотоэлемент света остается неизменным. [c.92]

Применение оптического пирометра основано на законе излучения. Измеряемыми величинами являются энергия общего излучения, интенсивность излучения при определенной длине волны и отношение интенсивностей при двух различных длинах волн. У пирометров для измерения общего излучения световые лучи, проходящие через линзы, фокусируются на место спая вакуумной термобатареей, как это осуществлено в ардометре [183] или в пиррадио [184]. Измерения можно проводить также болометром или фотоэлементом. Первый из [c.106]

При совершенствовании этого алгоритма В. Г. Лисиенко и Ю. А. Журавлевым [5.9, 5.10] показано, что при задании в модели диффузного закона излучения и отражения, а также при условии изотропности излучения в обьеме с целью экономии машинного времени целесообразно использовать процедуру Монте-Карло лишь для определения обобщенных угаовых коэффициентов осуществляя последующий переход к разрешающим угловым коэффициентам/ с помощью решения системы линейных алгебраических уравнений. Реализованный в указанных работах способ двухэтапного определения разрешающих угловых коэффициентов обеспечил высокую эффективность использования метода Монте-Карло общие затраты машинного времени на [c.404]