Модели световые

Атом давно перестал быть неделимым. После открытия естественной радиоактивности, катодных лучей и электронов были предложены первые модели строения атомов. Согласно модели первооткрывателя электрона Томсона (1904) атом представляет собой сферу положительного электричества одинаковой плотности пО всему объему диаметром порядка 0,1 нм. Электроны как бы плавают в этой сфере, нейтрализуя положительный заряд. Колебательное движение электронов возбуждает в пространстве электромагнитные волны. Экспериментальную проверку этих наглядных представлений предпринял английский физик Эрнест Резерфорд в-своих знаменитых опытах по рассеянию а-частиц (ядра атома гелия). Схема установки Резерфорда (1907) приведена на рис. 8. Радиоактивный препарат Р излучает а-частицы ( снаряды ) в виде узкого пучка, на пути движения которого ставится тонкая золотая фольга Ф. Регистрация а-частиц, прошедших через фольгу, производится микроскопом М на люминесцирующем экране Э по вспышке световых точек сцинтилляция). Если модель атома Томсона верна, а-частицы не могут пройти даже через очень тонкую фоль- [c.31]

Выход из создавшегося положения был найден великим датским ученым Нильсом Бором в 1913 г. Он исходил из модели Резерфорда, опирался на учение Эйнштейна о световых квантах (1905) и на квантовую теорию излучения Планка (1900). Согласно по- [c.33]

Существует несколько моделей световых микроскопов, среди которых наиболее распространены МБИ-1, МБР-1, МБР 1А [c.3]

В поддержку атомной теории, как ни странно, выступили приглашенные на дискуссию физики. По их мнению, общепринятая волновая теория света в физике находится в таком же положении, как атомная теория в химии, но физики не поднимают из-за этого суматохи. Тиндаль, возвращаясь к этой же теме, в следующем году, в одном из своих выступлений, сказал Химики, которые отказываются от понятий атомов и молекул, принимают без колебаний волновую теорию света. Подобно вам или мне каждый из них верит в эфир и его волны, рождающие свет . Последующее развитие науки, наоборот, подтвердило существование атомов и поставило под сомнение существование эфира. По сути этот факт следует рассматривать как предостережение против поспешного заключения о природе моделей, положенных в основу теорий. Атомистическая модель оказалась не функциональной, как предполагали позитивисты и прагматисты , а структурной, а модель светового эфира, наоборот, оказалась не структурной, как думали некоторые физики, а функциональной. [c.138]

Исследования протекания термотехнологических и теплотехнических процессов осуществляются всегда на горячих действующих моделях, а исследования гидравлики и газодинамики печной среды и теплообмена проводятся на холодных моделях (водяных, воздушных, электрических и световых) на основе законов теории подобия. [c.129]

Световые модели дают возможность моделирования радиационного теплообмена в реакционном объеме дуговых сталеплавильных печей [27]. [c.129]

Теория строения атома водорода по Бору. На основе модели Резерфорда, учения Эйнштейна о световых квантах (1905), квантовой теории излучения Планка (1900) в 1913 г. датским физиком Н. Бором была предложена теория строения атома водорода. Эта теория позволила объяснить свойства атома и в первую очередь происхождение линий спектра. Бор предположил, что движение электрона в атоме ограничено индивидуальной устойчивой орбитой. До тех пор, пока электрон находится на этой орбите, он не излучает энергии. Если длина круговой орбиты радиусом г равна 2л/ , то условие устойчивости орбиты следующее [c.12]

ЧТО будет смещать его вправо вдоль оси у (т. е. действие волны будет складываться с эффектом индукции ), а правая циркулярно-поляризованная волна (рис. 446) будет стремиться сместить электрон 2 в отрицательном направлении по оси у (действие волны и эффект индукции вычитаются). Таким образом, поле световой волны во втором случае будет совершать дополнительную работу против сил, вызывающих в данной модели положительное смещение электрона 2. Следствием и явится разная скорость распространения левого и правого циркулярно-поляризованных лучей, следовательно, разные показатели преломления, ф Па, т. е. оптическое вращение. [c.295]

С помощью этого уравнения можно ориентировочно подсчитать частоту колебаний световой волны, поглощаемой какой-либо связью, и оценить направление изменения этой частоты с изменением массы атомов, образующих связь. Классическое описание связи с помощью модели осциллятора достаточно для весьма грубых приближений. [c.36]

Элементарная теория Эйнштейна не может объяснить (даже качественно) спектральные характеристики фототока, закон распределения фотоэлектронов по энергиям, температурную зависимость фототока и многое другое. Это оказалось под силу, в принципе, только современной квантовомеханической теории кристаллических тел [31. Однако решение общей задачи об электронном токе в вакууме (при Т + 0), вызванном взаимодействием системы электронов с электромагнитным полем световой волны, практически в настоящее время невозможно. Поэтому приходится идти путем приближенных решений. Так, в рамках модели свободных электро- [c.414]

Таким образом, в рамках простейшей модели мы показали, каким образом из-за нелинейных свойств среды в сильном световом поле появляется третья гармоника. Можно показать [12], что при определенных условиях возникает и вторая гармоника (20). [c.438]

Рис. 33. Преломление и отра-кение светового луча в черной пленке (модель однородной и изотропной пластины)

Итак, с усложнением оптической модели черной пленки растет число неизвестных параметров. В соответствии с этим должно увеличиваться число независимых измерений. Однако увеличение числа независимых измерений за счет варьирования показателя преломления внешней среды не всегда справедливо, так как это одновременно может приводить, как показывают емкостные измерения [117], к существенным изменениям в структуре и толщине черной пленки Наиболее полную информацию об оптических свойствах черных пленок можно получить, исследуя одновременно параметры отраженной и прошедшей световых волн. В этой связи кажется перспективным использование эллипсометрии, получившей широкое распространение при исследовании различных пленок на подкладке [118, 119]. Недавно эллипсометрия в отраженном и проходящем свете была использована для определения оптических параметров черных пенных пленок [120]. [c.115]

Значения Ни и Нц должны быть заранее известными. Значения Нг определяются либо расчетным путем (см. 2,13), либо на световых моделях (см, ниже). Параметры электрической схемы определяются, исходя из пропорциональности между Нц, и Уц, У ]. [c.406]

Световые модели используют для моделирования теплообмена между серыми телами, а также для определения взаимных поверхностей пары тел Нц (или угловых коэффициентов излучения ф, з). Модель изготавливают геометрически подобной натурному объекту с оптическими характеристиками, одинаковыми с характеристиками натурного объекта. Если пространство между телами заполнено поглощающей средой, то необходимо еще обеспечить равенство оптических толщин слоя среды (см, 2,14) [c.406]

Обратимся еще раз к оптической схеме, подобной представленной на фиг. 10. Теневые методы позволяют определить только изменение направления световых лучей с помощью интерференционных методов измеряется изменение фазы световых лучей при прохождении через рабочую часть. Согласно фиг. 2, оба эти явления взаимосвязаны. В настоящее время невозможно провести локальные измерения вдоль траектории световых лучей внутри исследуемой модели, поскольку пока еще не известны методы, позволяющие определить локальное направление и фазу световых лучей. Можно было бы использовать рабочие участки различной длины, но при этом интервал измерений сильно ограничен вследствие уменьшения чувствительности с уменьшением длины рабочего участка и вследствие увеличения угла отклонения или плотности интерференционных полос с увеличением его длины. [c.38]

Фиг. 51. Расчет погрешности смещения Дт) в тепловом пограничном слое, б — толщина пограничного слоя Т1 = t//6 — координата пограничного слоя 2=2/6 — безразмерная координата, измеряемая в направлении светового луча 2 = //6 — длина модели, выраженная в толщинах пограничного слоя 2 , — положение плоскости фокусировки при точной фокусировке 2 — смещенное положение плоскости фокусировки mw

Зонная модель позволяет также объяснить присущий всем металлам специфический блеск. Электроны металлического кристалла способны поглощать световую энергию, переходя на более высокие энергетические уровни в валентной зоне или в зоне проводимости, после чего они сразу же испускают свет, возвращаясь на более низкие уровни. Наличие большого числа чрезвычайно близких энергетических уровней приводит к тому, что свет, падающий на металлический кристалл, практически полностью отражается им. Это и объясняет, почему все металлы имеют характерную зеркально-серебристую поверхность. При облучении металла светом с достаточно большой энергией (частотой) электроны могут полностью отрываться от его поверхности. Это явление получило название внешнего фотоэлектрического эффекта. [c.391]

Мы не будем обсуждать теорию, а просто рассмотрим факты. Световые волны представляют колеблющиеся электрические и магнитные поля, и для их возбуждения необходима осцилляция электрических зарядов. Наоборот, если световая волна исчезает, например при поглощении, то вместо нее должен возникнуть осциллирующий электрический заряд. Поэтому, для того чтобы прямо поглощать инфракрасное излучение, молекула должна колебаться так, чтобы происходило смещение центра электрического заряда, т. е. дипольный момент молекулы при колебании должен изменяться. Для наглядного представления изменения дипольного момента предположим, что небольшие заряды б+ и б— локализованы на каждой из масс (рис. 2.9). Такая модель качественно удовлетворительна для молекулы с различными атомами. Дипольный момент есть произведение заряда на расстояние между зарядами и поэтому он должен изменяться с изменением длины связи. Среднее значение момента является, очевидно, постоянным дипольным моментом л. [c.37]

То, что даже прекрасно зарекомендовавшие себя модели и основанные на них теории не следует превращать в символ веры, хорошо видно и пз истории науки оказались не структурными, а функциональными уже упомянутая модель теплорода (хотя она не только применима ь калориметрических исследованиях, но и позволила открыть основные законы термохимии) и еще более величественная модель светового эфира, которая играла в физике ненамного меньшую роль, чем атомная модель в химии была отвергнута модель одноатомиого строения простых газов и модели (формулы) химических соединений, построенные согласно принципу наименьшей простоты, предложенные в свое время Дальтоном наконец, рухнула дуалистическая модель конституции молекул в химии, а также первоначальная электрохимическая теория Берцелиуса, не говоря уже о сотнях и сотнях других моделей в химии, создававшихся пытливыми умами в течение всей ее истории вплоть до наших дней. [c.87]

Основным прибором цитологических исследований является световой микроскоп, до сих пор не утративший своего значения при изучении клетки. Существуют самые разнообразные модели световых микроскопов. Для каждого способа микроскопирова-ния необходимы свои методы приготовления препаратов. При изучении клетки под световым микроскопом многие ее структурные компоненты остаются незамеченными. Кроме того, при этом методе исследования живую клетку приходится обычно фиксировать (умерщвлять), дифференцированно ее окрашивать для выделения отдельных структур, что позволяет получить постоянные препараты хорошего качества, на которых отчетливо видно строение растительной клетки Однако в некоторых случаях фиксирующие агенты (спирт, кислоты, формалин, соли металлов) и красители могут исказить истинную картину клеточной структуры, заменив ее артефактами (структуры, созданные фиксирующим веществом). Б этом случае наряду с постоянными препаратами следует параллельно изучать живые клетки. Последние чаще всего окрашивают нейтральными красителями — цитоплазму, янусом зеленым — митохондрии, метиленовым синим — комплекс Гольджи. Используют и некоторые другие красители, сравнительно легко проникающие в живые клетк й. [c.7]

И , этого уравнения можно определить продолжительность облучения для достижения заданной степени превращения ве-щестЕа А или его степень превращения при заданной продолжительности облучения. Если реакционная масса является оптически неоднородной, например, она представляет собой суспензию пли эмульсию или перемешивание осуществляется методом барботажа, то вместо закона Бугера — Ламберта — Бера для определения интенсивности светового поля должна применяться двухпоточная модель, согласно которой свет распространяется в двух взаимно противоположных направлениях, перпендикулярных стенкам реактора. [c.99]

На практике получили распространение фотохимические (е-акторы кольцевого сечения с виутренннм псточнпком облучения. Интенсивность светового ноля в произвольном сечении реактора в соответствии с двухноточнон моделью определяется и.ч аналогичной системы дифференциальных уравнений с учетом ослабления интенсивности светового поля, что обусловлено удалением этого сечения от источника облучения. Уменьшение интенсивности обратно пропорционально квадрату радиуса расстояния. [c.100]

Если в стеклообразной совокупности цепей нет регулярного упорядочения или коллоидной структуры, то говорят об аморфном состоянии. Не так давно природа неупорядоченного или аморфного состояния твердых полимеров вызывала оживленную дискуссию и тш ательно исследовалась. Примерно до 1960 г. преобладало представление о том, что в таких изотропных, некристаллических полимерах, как большинство каучуков, стеклообразных полимеров (ПС ПВХ, ПММА, ПК) или частично кристаллических полимеров (ПХТФЭ, ПТФЭ, ПЭТФ), цепные молекулы имеют случайное распределение и что модель статистического клубка, или спагетти , правильно отражает структуры этих полимеров. В последующие годы в связи с развитием рентгенографии аморфных полимеров все большее признание приобретала концепция ближнего порядка цепных молекул. Эта концепция со всей очевидностью следует из сравнения сегментального объема и плотности аморфной фазы, из электронно-микроскопических наблюдений структурных элементов, калориметрических исследований, закономерности кинетики кристаллизации и изучения ориентации полимерного клубка. После 1970 г. в дополнение к световому и малоугловому [c.26]

Волновая механика базируется на фундаментальном принципе, согласно которому электроны ведут себя как волны (например, известна дифракция электронов), и, следовательно, для них можно записать волновое уравнение, точно так же как волновыми уравнениями можно описать световые, звуковые и другие волны. Уравнение, которое служит математической моделью электронов, известно как уравнение Шрёдингера для одноэлектронной системы оно имеет вид [c.15]

Выход из создавшегося положения был найден вапиким датским ученым Нильсом Бором в 1913 г. Он исходил из модели Резерфорда, опирался на учение Эйнштейна о световых квантах (1905) и на квантовую теорию излучения Планка (1900). Согласно последней, вещества поглощают и излучают энергию отдельны- [c.24]

При отражении монохроматич. плоскополяризов. света, падающего под углом <Ро, электромагн. волна, взаимодействуя с в-вом, обычно преобразуется в эллиптически поляризованную. Эго объясняется тем, что электромагн. колебания, совершающиеся в плоскости падения (р-колебания) светового лущ и в перпевдикулярной к ней плоскости (4-колебания), при отражении света по-разному изменяют амплитуду напряженности электрич, поля Е и начальную фазу 5 колебаний (рис.). Параметрами Е и 5 характеризуются т, наз, комплексные амплитуды для р- и 4-колебаний падающей (Ёр = Ере % = Еце ) и отраженной фр = % = ЕУ -) волн. Отношения амплитуд Яр = Ёр /Ёр и. Йд = М , или комплексные коэф. отражения, можно вычислить в рамках конкретной модели отражающей пов-сти, используя мат. аппарат теории комплексных чисел и электромагн. теорию света. [c.474]

МЦИ — интерферометр Маха—Цендера п — показатель преломления па — показатель преломления в точке входа светового луча в модель п =dnldy, [c.8]

Физическая модель распространения света представляет собой трехмерное векторное поле, линиями тока которого являются световые лучи. Описанная ниже теория была развита Зоммерфель-дом [9, 10]. [c.15]

Как и в гл. 2, полученный интеграл должен рассматриваться как линейный интеграл по троектории светового луча. Если отклонения малы, как, иапример, в случае умеренных градиентов показателя преломления и малой длины исследуемой области в направлении 2 или при очень малых градиентах показателя преломления и большой ширине модели, то интегрирование вдоль траектории свето- [c.46]

В случае одномерного поля можно использовать описанную в начале наклонную щель или эквивалентную ей диафрагму, вырезающую сравнительно большой треугольный пучок параллельных лучей. Прямая линия или сторона треугольника (х/ = onst) определяет начальные координаты [ха, уо) в плоскости входа световых лучей Б область шлиры для каждой точки на фотографии отклоненных лучей. В этом случае дифракция также ограничивает чувствительность метода и точность расшифровки. Щели и стороны треугольника на фотографиях получаются размытыми вследствие образования дифракционных максимумов, которые ограничивают возможную информацию, в особенности при большом отклонении и когда границей щели является поверхность модели. [c.56]

Оптическая система соответствует представленной на фпг. 13, где диафрагма с треугольным отверстием заменена фазовой пластинкой Х/2 с диагонально расположенной границей раздела. Модель представляет собой пластину (нагреваемую термостатированной жидкостью) с размером в направлении светового луча 0,1 м. Размеры рабочей камеры 0,8X0,8 м. Источником параллельного пучка осветительных лучей является угольная дуга. Как обычно, параллельность достигается в результате прохождения света через конденсор, зеленый фильтр, круглую диафрагму и последующего отражения от вогнутого зеркала (/ = 3 м). Расстояние от середины пластинки до плоскости наблюдения = 0,7 м. В отличие от аналогичных фотографий, полученных на воздухе (фпг. 14—17), это расстояние сохранялось постоянным. Согласно соотнощенпю (35), которое справедливо для безразмерного профиля температур, при изменении разности температур Д > = б ц — на экране должны получаться такие же картины, как и при измененин расстояния до экрана 1. [c.60]

Профиль показателей преломленпя над нагретой стенкой линейный зеркала МЦР1 — в основном положении — разделитель светового пучка —объектив 2— координата в рабочей части / — длина модели уо — координата у светового пучка на входе в рабочую [c.114]

В у л и с Л. А., Клингер В. Г., Исследование лучистого обмена энергией методом световых моделей. В сборнике Ркследования физических основ рабочего лронесса топок и печей , Алма-Ата, изд. АН Казах. ССР, 1957. [c.676]

Оборудование, Спектрофотометр фирмы Весктап модели DU. Для определения содержания активного кислорода в интервале О—400 мкг/25 мл следует использовать согласованные кюветы с I = 1 см. Из-за относительно высоких значений поглощения и других экспериментальных трудностей, встречающихся при использовании обычных кювет с / = 5 см и Z = 10 см (фирмы Весктап ), была сконструирована специальная кювета для анализа проб с содержанием активного кислорода в пределах О—40 мкг/25 мл. Основной частью этой кюветы служит пробирка для точного измерения поглощения (фирмы oleman ) с длиной оптического пути, примерно равной 1,5 см. Эту пробирку соединяют коническим переходником со стеклянной трубкой, доходящей до дна пробирки (рис. 6.1). Через трубку раствор в пробирке продувают азотом. Располагают трубку так, чтобы она не была на пути светового луча и не мешала измерениям. В промежутке времени между развитием окраски и измерениями в кювету или из нее нельзя переносить никаких растворов. При использовании этой кюветы в спектрофотометре устанавливали специальный держатель. Конструкция кюветы приведена на рис. 6.1. [c.192]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология