Пуазейля сопротивления движению жидкосте

В сыпучем зернистом слое твердого материала при прохождении через него жидкости образуются небольшие каналы неправильной формы. Движение жидкости через такие извилистые каналы, как правило, носит ламинарный характер. Сопротивление потоку в этом случае можно определить по уравнению Гагена — Пуазейля [c.129]

Законам Ньютона и Пуазейля не подчиняются коллоидные системы с удлиненными частицами и частицами, способными деформироваться, а также структурированные коллоидные системы. Причина аномалии вязкого течения коллоидных систем с вытянутыми, палочкообразными частицами заключается в том, что по мере увеличения напряжения сдвига, обусловливающего течение, такие частицы ориентируются своей длинной осью в направлении потока, в результате чего понижается гидродинамическое сопротивление и этим самым убыстряется движение жидкости. Ориентацию вытянутых частиц в направлении потока легко доказать, измеряя двойное лучепреломление в золе при все возрастающем градиенте скорости. [c.327]

При решении различных задач разработки нефтяных месторождений применительно к нелинейному закону фильтрации за основу обычно берут формулу Дарси, в которой градиент давления возводится в некоторый показатель степени [1]. Можно поступить иначе, как это было сделано применительно к турбулентному режиму движения жидкости в трубопроводах [2]. Как известно, при этом в формулу Пуазейля был введен коэффициент гидравлического сопротивления X. [c.163]

Для определения движущей силы гидродинамических процессов-разности давления между двумя точками или сечениями потока (или гидродинамического напора Я) - необходимо знать потерянный напор /г [см. уравнение (6.14)], который складывается из потерь напора на трение /г р и на преодоление местных сопротивлений . Для определения при ламинарном режиме движения жидкости воспользуемся уравнением Гагена-Пуазейля. Для этого, учитывая, что по уравнению расхода Q = wnd /4, перепишем уравнение (6.22) относительно Ар [c.103]

Удельное сопротивление осадка как функция его пористости и удельной поверхности твердых частиц. Чтобы выразить зависимость удельного сопротивления осадка от указанных величин, рассмотрим движение жидкости через осадок как ламинарное движение ее через систему сообщающихся пор, В этом случае можно использовать уравнение Гагена — Пуазейля. Приняв длину каждой поры (капиллярного канала) / условно равной толщине осадка Лос, напишем это уравнение в виде [c.143]

Если принять, что все движение жидкости происходит в мелких каналах между частицами слоя,. состоящего из одинаковых сферических непористых частиц, то напор жидкости, требующийся на -преодоление сопротивления, можно определить с помощью видоизмененного уравнения Пуазейля для ламинарного потока. [c.507]

Механизм проникновения жидкой агрессивной среды сквозь керамический футеровочный материал можно представить следующим образом. При соприкосновении жидкости с поверхностью материала на продвижение ее внутрь будут оказывать влияние две силы сила внешнего давления Рв и сила капиллярного давления Р , обусловленная поверхностным натяжением жидкости, а также краевым углом смачивания и радиусом капилляра. По мере продвижения жидкости будет возрастать сопротивление, возникающее от трения жидкости о стенки капилляров Рт. При этом, если Рв>Ра+Рх, будет иметь место вязкостный перенос (по закону Пуазейля), а если Рв Ра- -Ра, движение жидкости вглубь будет осуществляться посредством капиллярного переноса. [c.40]

Коэффициент сопротивления является важнейшей гидродинамической характеристикой. Зная / тр или я, можно по формуле (1.247) вычислить потери на трение для труб данного типа при разных размерах, скоростях движения и плотности жидкости. Коэффициент сопротивления достаточно хорошо изучен и приводится в различных учебниках и справочных руководствах, ниже представлены наиболее типичные формулы для его определения [4, 12, 19]. Для гладких труб и каналов при ламинарном движении жидкости параметр я определяется из закона Пуазейля [c.111]

Коэффициент сопротивления трения зависит от ряда факторов рода жидкости, ее режима движения, плотности и вязкости, состояния поверхности, наличия теплообмена и др. Для его расчета в случае изотермического потока, т. е. при отсутствии теплообмена, при ламинарном режиме движения среды в гладких трубах действителен закон Пуазейля [c.249]

Вязкость структурированных жидкостей обычно высока и быстро возрастает даже при небольших увеличениях концентрации. Уравнение Эйнштейна неприменимо к таким системам зависимость 1] от ср перестает быть линейной. Аналогично ведут себя и системы с анизодиаметрическими частицами, т. е. частицами, имеющими форму, очень резко отличающуюся от сферической. Такие частицы при броуновском движении и вращении оказывают большее сопротивление потоку и сильнее нарушают нормальное течение жидкости. Эти системы не подчиняются также законам Ньютона и Пуазейля. Коэффициент вязкости Г) структурированных свободнодисперсных систем не является постоянной величиной и зависит от приложенного напряжения. Зависимость г] от Р приобретает характерный вид, показанный на рисунке 108, а. Такая аномалия вязкости структурированных дисперсных систем и систем с анизодиаметрическими (асимметричными) частицами связана либо с нару- [c.430]

При переходном режиме ядро потока практически отсутствует и движение гидросмеси аналогично ламинарному движению ньютоновской жидкости с вязкостью, равной кажущейся вязкости гидросмеси Цсм- Гидравлическое сопротивление в этом случае рассчитывают по формуле Пуазейля [c.216]

Неподчинение закону Пуазейля (82) сказывается в том, что количество (или объем о) вытекающей жидкости растет не пропорционально давлению. Эта аномалия объясняется, тем, что в слабо концентрированных растворах полимеров, когда удлиненные макромолекулы еще не полностью утратили свободу и хаотичность своего движения, увеличение давления заставляет такие нитеобразные молекулы ориентироваться по потоку, отчего уменьшается их сопротивление этому потоку, а следовательно уменьшается и вязкость. В концентрированных же растворах, поскольку в них макромолекулы полимера перепутаны между собой и образуют сетки, потоку жидкости оказывается очень большое сопротивление при увеличении давления эта структура подвергается разрушению и упрощению, что и ведет к снижению вязкости. [c.217]

Для определения сопротивления трения движения вязких жидкостей (потери напора) к, м вод. ст.) пользуются формулой Гагена— Пуазейля [c.55]

Гидравлические потери в прямотрубных аппаратах. Потери давления при движении теплоносителей в прямотрубных аппаратах рассчитываются по рекомендациям, изложенным в 2.6. При этом основная трудность расчета заключается в правильном определении коэффициентов сопротивления трения и коэффициентов местных сопротивлений В общем случае коэффициент зависит от режима течения жидкости, определяемого значением числа Ке, геометрических характеристик проточной части аппарата, шероховатости стенок, соприкасающихся с движущимся потоком. Для гладких прямых каналов при ламинарном изотермическом режиме течения справедлив закон Хагена — Пуазейля [c.77]

При однофазном течении параметр Ке полностью характеризует процесс. При Ке < 2000 - 2300 течение жидкости ламинарное. При этом происходит параболическое распределение скоростей в поперечном сечении канала (течение Пуазейля). Аналитическое решение уравнений движения вязкой жидкости Навье — Стокса позволяет найти следующее выражение для коэффициента гидравлического сопротивления [c.139]

Отклонения от закона Пуазейля заключаются в том, что количество кЪнцентрированного раствора, вытекающего из капилляра, увеличивается не пропорционально приложенному давлению, а быстрее. Эти аномалии могут быть объяснены тем, что образовавшиеся в концентрированных растворах сетчатые структуры оказывают большое сопротивление движению жидкости. При повышении давления или напряжения эта структура постепенно разрушается, что и приводит к наблюдаемому уменьшению вязкости и увеличению скорости жидкого потока. Кроме того, при этом [c.501]

Для практики знание сопротивления движению жидкости и давления в ней еще более важно, чем знание режима течения. В стационарных потоках Пуазейля и Куэтта переход от ламинарной к турбулентной форме течения сопровождается резким увеличением сопротивления примерно в полтора раза. В отличие от этого образование вихрей Тэйлора, турбулизация потока Громеки и нарушение устойчивости некоторых других ламинарных течений происходят без существенного изменения сопротивления. Лишь в процессе развития таких вихревых или турбулентных потоков становится заметным изменение зависимости сопротивления от скорости потока. [c.85]

Развитие механики вязкой жидкости отвечало практическим запросам со стороны энергично развивавшихся в XIX в. гидравлики и гидротехники, учения о трении в машинах, физики и химии нефтяных и других смазочных веществ. Первые опыты, показавшие влияние сил вязкости на сопротивление тел при малых скоростях, принадлежали Дюбуа (1799), Ш. Кулону (1801) и Дюшемену (1829). Основное значение имели теоретические и экспериментальные исследования сопротивления в трубах и каналах при движении в них вязких жидкостей. Теоретическое решение этой задачи было дано Д. Стоксом в 1846 г. и И. Стефаном в 1862 г. Экспериментальные исследования движения вязкой жидкости в трубах очень малого диаметра (капиллярах) были проведены французским врачом и естествоиспытателем Ж. Пуазейлем (1799 - 1869) в 1840 - 1842 гг. в связи с изу- [c.1146]

Однако если в суженно.м трубопроводе будет ламинарное движение (например истечение из резервуара), то хотя сопротивление (особенно при плавном сужении) будет небольшим, все-таки наступит необычное понижение давления в этом узком сечении, не соответствующее закону Пуазейля. Это понижение происходит иа длине, равной 0,065 Re D (начальный участок трубы), и является следствием расхода энергии на создание параболического разложения скорости, свойственного диаметру данного трубопровода. Понижение давления ро — Р на начальном участке трубы L, по которой течет жидкость из сборника ири ламинарном режиме со скоростью и, может быть определено на осиове данных Шиллера [23]. Эти данные в виде зависимости безразмерных дробей представлены в табл. 1-11 (где D — диаметр трубы, у — удельный вес жидкости). [c.51]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология