Течение жидкостей ламинарное

Сложность условий обтекания лопасти по сравнению с пластиной, движущейся поступательно в неограниченной жидкой среде, обусловлена главным образом значительным различием относительных скоростей жидкости и лопасти. Пз рассмотрения относительных скоростей лопасти и жидкости (см. рис. 9.22) следует, что около вала из-за небольшой относительной скорости режим течения жидкости ламинарный, а на концах лопасти — явно турбулентный. Возрастание относительной скорости на концах лопасти зависит от высоты лопасти. [c.283]

Если течение жидкости ламинарное. [c.409]

Вычисление потерь давления для двух фазного течения сильно усложняется существованием большого разнообразия возмож ных видов течения. Для пузырькового тече ПИЯ в первом приближении влияние пу зырьков весьма приближенно эквивалентно увеличению вязкости жидкости. Для коль цевого течения положение намного сложнее, так как течение жидкости нли газа может быть либо ламинарным, либо турбулент ным. При этом возможно существование четырех режимов двухфазного кольцевого течения с жидкой пленкой, а именно тече ние обеих фаз турбулентно течение обеих фаз ламинарно течение газа турбулентно, течение жидкости ламинарно течение жид кости турбулентно, течение газа ламинарно. Кроме того, в поток газа может поступать либо больше, либо меньше мелких капель, и это оказывает влияние на обмен колп чеством движения по мере того, как капли попадают в поток газа или покидают его, влияя, таким образом, на градиент давле пня. [c.100]

Сопротивление трения, называемое также сопротивлением по длине, существует при движении реальной жидкости по всей длине трубопровода. На него оказывает влияние режим течения жидкости (ламинарный, турбулентный, степень развития турбулентности). Так, турбулентный поток, как отмечалось, характеризуется не только обычной, но и турбулентной вязкостью, которая зависит от гидродинамических условий и вызывает дополнительные потери энергии при движении жидкости. [c.85]

Если течение жидкости ламинарно и носит установившийся характер, то имеется постоянная разность давлений, т. е. для данного случая [c.55]

Уравнение Пуазейля применимо в области невысоких давлений, где течение жидкостей ламинарно. Оно показывает, что для нормально вязкой жидкости скорость истечения из капилляра прямо пропорциональна напряжению сдвига. Графически это показано на рис. 23.8, У, из которого видно, что течение ньютоновской жидкости в координатах скорость течения — давление изображается прямой линией, проходящей через начало координат. В области турбулентного течения закон Пуазейля не выполняется (участок бв кривой 1 рис. 23.8). Неньютоновские системы не подчиняются закону Пуазейля (рис. 23.8, 2) ни в области малых, ни в области больших давлений, за исключением участка де. Из закона Пуазейля следует, что для ньютоновской жидкости справедливо выражение [c.382]

Следует отметить, что при изменении радиуса К (при постоянной линейной скорости потока V) можно выделить три различных режима течения жидкости ламинарный (малые К), переходный и турбулентный. Для каждого режима характерны свои значения средних характерных времен смешения (т,,-К2/Д) (рис. 3.13). [c.148]

Значение показателя степени А при критерии Рейнольдса изменяется в довольно широких пределах А = 0,4- 0,92). В литературе можно встретить утверждения, что этот показатель степени зависит от многих факторов, таких как тип мешалки, состояние поверхности теплообмена, направление движения тепла (нагревание, охлаждение) и т. д. В настоящее время трудно установить, какие из этих утверждений правильны. Одно верно, что показатели степени А зависят от режима течения жидкости (ламинарный, переходный, турбулентный), а следовательно, и от диапазона значений критерия Рейнольдса. Для турбулентного течения чаще всего принимается А = 3- [c.236]

Если режим течения жидкости ламинарный, увеличивают число пакетов. Это обеспечивает повыщение скорости движения теплоносителей и, соответственно, значение критерия Рейнольдса. [c.87]

Существуют два различных режима течения жидкости — ламинарный и турбулентный (рис. 1.8). При ламинарном течении отдельные линии тока упорядочены и параллельны, а компоненты скорости, нормальные к основному потоку, отсутствуют. Распределение скоростей по поперечному сечению ламинарного потока — параболическое, скорость жидкости, соприкасающейся со стенкой, равна нулю. Передача тепла в жидкости осуществляется посредством теплопроводности. Завихрения, интенсифицирующие теплоперенос, отсутствуют. [c.27]

Зависимость справедлива для условий, при которых шарик должен быть с гладкой поверхностью и правильной формы, течение жидкости —ламинарным. [c.137]

В выкладках они приняли, что раствор, в котором находится диск, бесконечен, размеры диска велики и течение жидкости ламинарно. Это приводит к такой модели движения жидкости, которая изображена на рис. 4.4. [c.106]

Выразим секундный объем жидкости через падение давления, появляющееся вследствие наличия сопротивлений, площади сечений и коэффициенты расхода, предполагая течение жидкости ламинарным. [c.112]

Поскольку течение жидкости ламинарное, каждая ее частица движется по замкнутому кругу. Когда внешний цилиндр совершит один оборот, черная частица, соприкасающаяся с этим цилиндром, также совершит один оборот, тогда как другая черная частица, смежная с неподвижным цилиндром, останется на месте. Остальные черные частицы, располагающиеся между этими двумя крайними частицами, соответственно займут промежуточные положения. После одного полного оборота внешнего цилиндра расположение частиц черной жидкости примет форму, изображенную на второй диаграмме. На последующих диаграммах показано расположение частиц черной жидкости соответственно после 2, 3 и 1000 оборотов внешнего цилиндра. [c.338]

Длина подготовительных участков на входе и выходе газа (пара) составляла 20—30 диаметров, числа Рейнольдса, рассчитанные по относительной скорости газа (пара). 900—26 000. Режим течения жидкости ламинарный [Ре плотность орошения 0,085-10- —2,4-10- м /(м- сек). [c.27]

Существуют два основных вида течения жидкости ламинарное и турбулентное. [c.23]

Однако произвол в задании величины v приводит к тому, что при достаточной скорости течения жидкости градиент концентрации, удовлетворяющий уравнению (3. 25), становится пренебрежимо малым (но не равным нулю). Это, очевидно, не может иметь места вблизи межфазной поверхности, где скорость течения падает до нуля. Таким образом, градиент концентрации вблизи границы фаз, удовлетворяющий (3. 25), должен увеличиваться по мере уменьшения v. Но с увеличением градиента должен увеличиваться и диффузионный поток. Поэтому начиная с некоторого расстояния от границы диффузионный механизм переноса может стать сравнимым с конвекционным и уже не может быть отброшен. Здесь находится область так называемой конвективной диффузии, подчиняющейся уравнению (3. 9). Для этого уравнения общего решения дать нельзя вид уравнения зависит от распределения скоростей в пограничном гидродинамическом слое, а это раснределение в свою очередь зависит от режима течения жидкости (ламинарного или турбулентного), геометрической формы и свойств поверхности раздела. [c.230]

Известно, что имеются два основных режима течения жидкости ламинарный и турбулентный. [c.143]

При однофазном течении параметр Ке полностью характеризует процесс. При Ке < 2000 - 2300 течение жидкости ламинарное. При этом происходит параболическое распределение скоростей в поперечном сечении канала (течение Пуазейля). Аналитическое решение уравнений движения вязкой жидкости Навье — Стокса позволяет найти следующее выражение для коэффициента гидравлического сопротивления [c.139]

Для рещения задачи о течении жидкости между двумя плоскими вращающимися дисками уравнения Навье-Стокса целесообразно записать в цилиндрических координатах (см. рис. 4) при следующих допущениях течение жидкости ламинарное и симметрично относительно оси вращения и средней плоскости между дисками [c.10]

Различают два режима течения жидкости — ламинарный и турбулентный. Ламинарный режим течения является устойчивым, струйки жидкости движутся отдельно, не смешиваясь одна с другой. Турбулентный режим характеризуется неустойчивостью течения, бe пopяJl,oчным перемещением конечных масс жидкости и их перемешиванием. [c.19]

Дроссельный способ регулирования скорости предусматривает применение в гидроприводе относительно простого устройства, называемого регулируемым дросселем. Известны два основных типа дросселей, конструктивные различия которых приводят к двум различным режимам течения жидкости ламинарному и турбулентному [3, 13]. Дроссель с ламинарным режимом течения жидкости (ламинарный дроссель) представляет собой длинный канал с относительно малым проходным сечением (цилиндрическая шель, винтовая канавка и др.). Зависимость между перепадом давлений и расходом жидкости через ламинарный дроссель близка к линейной. Дроссель с преимущественно турбулентным течением жидкости (турбулентный дроссель) представляет собой местное сопротивление в виде короткого и весьма малого по площади отзерстия круглой, кольцевой или прямоугольной формы. Течение жидкости в таком отверстии, как правило, турбулентное, зависимость между перепадом давлений и расходом жидкости — квадратичная. [c.48]

В условиях больших вертикальных температурных градиентов или больших частот вращения кристалла ламинарный характер конвекции может смениться турбулентным. Турбулентность проявляется прежде всего в виде вихревых токов, наложенных на обычную конвекцию и не искажающих общего поля последней. Режим течения жидкости характеризуется числом Рейнольдса Яе = 1 о/, где /, V — характерные длина потока и скорость движения среды в рассматриваемом течении у — кинетический коэффициент вязкости. Если Не меньше некоторого критического числа, режим течения жидкости ламинарный, если Не>Некр — режим течения может стать турбулентным. Турбулентный характер конвекции характеризуется низкими значениями чисел Рэлея и Прандля, [c.211]

Течение реальных жидкостей. В конце XIX в. английский физик и шженер О. Рейнольдс проводил исследование движения жидкостей в трубопроводах. С номош ью разработанного им метода окрашенных струй Рейнольдс установил, что сун] ествует два режима течения жидкости ламинарный и турбулентный. [c.39]

Возвращаясь к рис. 1.10, заметим, что толщина ламинарного пограничного слоя нарастает от нуля у передней кромки пластины до некоторого значения на расстоянии Хс от нее, называемом критическим. При х>Хс течение теряет ламинарный характер и становится неупорядоченным (линии тока хаотически переплетаются). Хс характеризует начало турбулентного течения, точнее, начало зоны переходного режима течения от ламинарного к развитому турбулентному. Опыты, проведенные на жидкостях с различными вязкостями в широком диапазоне изменения скоростей, показали, что безразмерный комплекс вида X Vp/n—X V/v остается практически неизменным при изменении вязкости и скорости. Этот комплекс называется критическим числом Рейнольдса Re и используется для определения режима течения жидкости (ламинарный или турбулентный). Хотя на критическое число Рейнольдса влияют шероховатость поверхности и условия у передней кромки, обычно R = (3- 5) 10 [c.29]

Если течение жидкости ламинарное (т. е. жидкость перемещается слоями без перемещивания), то вязкость проявляется в том, что при сдвиге соседних слоев среды относительно друг друга возникает сила противодействия — напряжение сдвига, пропорциональное скорости относительного сдвига слоев. Коэффициент пропорциональности в этом случае и есть динамическая вязкость, единица измерения ее в системе СИ — паскаль-секунда (Па-с). В практике используется миллипаскаль-секунда (1 мПа-с=10 Па-с). Допускается применять сантипуаз (1 сП = 1 мПа-с). Определение этого показателя для жидких нефтепродуктов проводят в соответствии с ГОСТ 7163—84 на автоматических капиллярных вискозиметрах АКВ-2 и АКВ-4 или на ротационном вискозиметре типа Реотест по ГОСТ 1929—87. [c.199]

Известны два основных режима течения жидкости ламинарный и турбулентный.-Эти же режимы могут иметь место и при движении жидкости в пучке. Форма течения жидкости в пучке во многом зависит от характера течения в канале перед пучком. Если при данном расходе и температурах течение в канале, где установлен пучок, было бы турбулентным при отсутствии пучка, то оно обязательно будет турбулентным и в пучке, так как пучок является прекрасным турбулизатором. О.анако если пучок помсщсп в канал, в котором до его установки имел бы место ламинарный режим течения, то в этом случае в зависимости от числа Ке можно иметь как одну, так и другую формы течения. Чем меньше число Ке, тем устойчивее ламинарное течение, чем больше — тем легче перевести его в турбулентное. При низких значениях числа Ре течение может остаться ламинарным. При этом межтрубные зазоры как бы образуют отдельные шелевидные каналы переменного сечения (исключение составляет предельный случай, когда расстояния между трубами очень велики). [c.227]