Теплоотдача стационарного режим

Часть пучков из гладких труб исследована в стационарном режиме при нагревании воздуха паром, а все остальные пучки исследовались в нестационарном режиме. Режим исследования указан на рис. 1.206, а также в пояснениях к характеристикам гидравлического сопротивления и теплоотдачи на соответствующих графиках. [c.575]

Точное вычисление температуры вызывает определенные трудности, связанные с весьма приближенной оценкой коэффициента теплоотдачи на вращающемся зубчатом колесе. При решении задачи о теплоотдаче принимается, что зубчатое колесо вращается с постоянной угловой скоростью, режим теплоотдачи является стационарным и между зубчатым колесом и окружающей средой существует конвективный теплообмен. Для практического использования можно рекомендовать методики [77, 78]. [c.216]

Необходимо заметить, что система, выведенная из состояния И, не вернется в него, т.е. состояние II является состоянием неустойчивого равновесия. Действительно, если состояние системы описывается точками, расположенными ниже точки II, то тепловыделение меньше, чем теплоотдача, реакционная система охлаждается и, следовательно, состояние системы удаляется от точки II если же состояние системы описывается точками, расположенными выше точки II, тепловыделение в сосуде больше, чем его теплоотдача, поэтому система будет разогреваться, т. е. ее состояние будет все больше удаляться от точки II. Если постепенно повышать начальную температуру Та, то при Тв для системы возможно только одно стационарное состояние, отвечающее точке В., сли начальная температура больше Тв, то стационарный процесс Становится невозможным. Количество выделяющегося в единицу времени тепла будет больше количества тепла, отдаваемого окружающей среде, и процесс будет протекать только как нестационарный с саморазогревом и увеличением скорости течения процесса Условие, отвечающее точке В, обычно называют критическим условием воспламенения. Условия воспламенения (в частности, температура воспламенения) зависят от природы горючей смеси, ее концентрации, материала стенок и формы сосуда, природы внешней среды, так как от всех этих условий в свою очередь зависит тепловой режим процесса. [c.42]

Рассмотрим температурный режим простого ребра прямоугольной формы, выполненного из материала достаточно высокой теплопроводности, чтобы температуру в каждом из поперечных сечений можно было принять неизменной по сечению (рис. 2.3). Будем считать, что при стационарном теплообмене и отсутствии внутренних источников теплоты в ребре оно отдает теплоту окружающей среде с температурой tf всей боковой поверхностью с постоянным коэффициентом теплоотдачи а. Площадь поперечного сечения ребра 5 полагается постоянной, наружный периметр ребра равен П. [c.22]

В предыдущем разделе был рассмотрен баланс завихренности стационарных течений. Решение задачи, полученное без учета трения, характеризовали режим только части изучаемого района, поскольку, как показано в разд. 9.16, полные стационарные решения можно получить только в том случае, когда в модель в какой-либо форме включены трение и перемешивание. В этом разделе мы рассмотрим стационарные решения вынужденных уравнений теории мелкой воды с учетом диссипативных факторов, параметризуемых простейшим образом, а именно, с помощью релеевского трения и ньютоновского закона теплоотдачи с одинаковым коэффициентом г. Уравнения будут иметь тот же вид, что и в нестационарной задаче, за исключением того, что д/д1 везде будет заменено на г + д/д1 или, в стационарной задаче, просто на г. В частности, при постоянной глубине Н уравнения (11.4.10) —(11.4.12) записываются следующим образом [c.192]

При возбуждении ударной волны в химически реагирующем горючем газе под влиянием адиабатического сжатия смеси наряду с ударной волной возникает волна горения. Совокупность этих волн представляет собой детонационную волну. В детонационной волне потери на трение и теплоотдачу при ее движении по трубе компенсируются энергией, выделяющейся в волне горения. Благодаря этому при распространении по трубе детонационной волны становится возможным стационарный режим, когда скорость детонации (О) остается постоянной. Условие существования стационарного режима определяется правилом Чемпена — Жуге, согласно которому стабильность детонационной волны достигается, если скорость потока сжатого газа за фронтом детонационной волны равна или выше скорости звука в этом газе. Правило Чемпена — Жуге позволяет найти на адиабате Гюгоньо точку с такими значениями Рг и Уг, которые обеспечивают стабильность детонационной волны и позволяют вычислить скорость детонации В [c.141]

Механизм тепловых потерь у пределов распространения пламени. Анализируя тепловой режим неадиабатического горения приходим к заключению, что тепловме потери от стационарного пламени не могут быть значительными. На пределе распространения пламени, независимо от механизма теплоотдачи, температура горения понижается на величину характеристического интервала 0, т. е. не более чем а 100—200 °С. При этом нормальная скорость неадиабатического пламени может уменьшаться не более чем в раз, а максимальная скорость реакции в пламени — в е раз. Если тепловые потери приводят к большему охлаждению зоны реакции, происходит гашение пламени. [c.41]

Коэффициент теплоотдачи а от поверхности твердого тела к капле меняется в процессе ее теплового н динамического взаимодействия с твердым телом. В начальный момент времени он имеет максимальное значение, затем идет стадия пузырькового кипения жидкости в капле, после чего капля переходит в сфероидальное состояние (если поверхность нагрета недостаточно, то продолжается режим пузырькового кипения вплоть до полного испарения капли). В соответствии с этим в начальный момент.температура Гпов.т резко снижается, а в конце переходной стадии устанавливается почти стационарное ее значение, которое 52 [c.52]