Заряды на электретах время жизни

В начале поляризации гомозаряд на образце отсутствует, Стр=0. При наложении напряжения V растет поляризация в электрете (и прокладках Pi и Рг), одновременно растет напряженность поля в зазоре. Она растет до тех пор, пока не превысит пробивной прочности воздуха (см. гл. 1П). При этом произойдет разряд, носители зарядов (по-видимому, ионы, поскольку время жизни несвязанных электронов чрезвычайно мало) откладываются на поверхности электрета, в результате этого напряженность поля в зазоре упадет из-за уменьшения разности Р—ар. С дальнейшим ростом Р опять произойдет возрастание Ei до пробивного значения и носители заряда опять будут переходить на поверхность образца [65]. Такое циклическое заряжение будет происходить вплоть до максимального заряжения электрета. [c.38]

Время жизни полученных радиационных электретов по сравнению с электретами, полученными в коронном разряде из тех же полимеров, больше, это объясняют отсутствием потерь на рекомбинацию вследствие наличия носителей заряда только одного знака и тем, что эти носители более глубоко расположены внутри пленки. [c.66]

Величину a(t) можно найти интегрированием тока деполяризации. Если построить зависимость т от температуры в координатах IgT—1/ГК, то должна получиться прямая. Продлив ее до температуры хранения электрета, можно оценить время релаксации заряда электрета при данной температуре — его время жизни [94, 142]. [c.102]

Хотя этот метод оценки времени жизни электретов, конечно, приближенный, он все же полезен для оценки полимеров как электретных материалов. Особенно удобен он для определения оптимального режима поляризации для получения возможно более стабильных электретов. При таких оценках времени жизни следует разделять время жизни гетеро- и гомозаряда, а также отдельных составляющих этих зарядов. Более подробно об этом сказано в гл. VI. [c.102]

В начале поляризации гомозаряд на образце отсутствует, ар=0.. При -наложении напряжения V растет поляризация в электрете (и в прокладках), одновременно растет напряженность.поля в за-, зоре. Она растет до тех пор, пока не превысит пробивной прочности воздуха (см. гл. IV). При этом происходит разряд, носители зарядов (по-видимому, ионы, поскольку время жизни несвязанных электронов чрезвычайно мало) сорбируются на поверхности электрета, в результате этого напряженность поля в зазоре падает из-за уменьшения разности Р—сгр. С дальнейшим ростом Р опять происходит, возрастание 1 до пробоя, и носители заряда опять будут переходить на поверхность образца 50]. Такое циклическое заряжение происходит вплоть до максимального заряжения электрета. При использовании прокладок зазор будет пробиваться большее число раз и гомозаряд будет больше. Носители заряда, перешедшие в образец, распределяются в нем неравномерно, в основном гомозаряд сосредоточивается вблизи поверхности образцов. [c.34]

РИС. 43. Завнснмость времени релаксации заряда от обратной температуры и времена жизни электретов [c.67]

Физические свойства электретов существенно зависят как от особенностей диэлектриков (их полярности и электропроводности), так и от режима изготовления (например, напряженности поля, температуры и времени поляризации). В зависимости от напряженности электрического поля можно получать из одного и того же вещества и гомо- и гетероэлектреты (совпадающие и несовпадающие по полярности со знаком заряда электрода) с различной плотностью поверхностных зарядов. Гетерозаряд обусловлен, прежде всего, ориентационной дипольной поляризацией, а также микроскопическими неоднородностями и ионной электропроводимостью диэлектрика. Образование гомозаряда связано с тем, что при высоких напряжениях вследствие искрового пробоя воздушного зазора заряды переходят с электрода на образец полимера. Электретный эффект в твердых диэлектриках имеет объемный характер. В так называемом незакороченном состоянии электрет все время находится в электрическом поле, в результате чего происходит рассасывание объемного заряда. При плотном закорачивании электрета его внутреннее поле равно нулю [58, гл. I]. Время жизни электрета зависит от электропроводности как его самого, так и среды, а также от качества закорачивания. Поскольку возникновение электретного состояния связано с поляризацией и ориентацией, ему должно сопутствовать существенное увеличение оптической анизотропии. При кратковременной поляризации полимеров (в частности, ПММА) их оптическая анизотропия практически не проявляется. После резкого возрастания оптической анизотропии в интервале времен от 3 до 6 ч дальнейшее увеличение времени поляризации практически не повышает анизотропию, что свидетельствует о завершении ориентации. [c.253]

Электретный эффект в твердых диэлектриках имеет объемный характер. В так называемом незакороченном состоянии электрет все время находится в электрическом поле, в результате чего происходит рассасывание объемного заряда. При плотном закорачивании электрета его внутреннее поле равно нулю. Время жизни [c.193]

ЭЛАСТОМЕРЫ, полимеры и материалы ца их основе, обладающие высокоэластич. св-вами в широком диапазоне т-р их эксплуатации. Типичные Э.— каучуки и резины. ЭЛЕКТРЕТНО-ТЕРМИЧЕСКИЙ АНАЛИЗ, заключается в получ. электрета (обычно термо- или короноэлектрета) и послед, измерении токов термостимулироваиной деполяризации — ТСД (при наличии остаточной поляризации) или термостимулированных токов — ТСТ (при наличии инжектированных з у)Ядов) при программированном нагреваиии электрета. ТСД вызывается разориентацией диполей, релаксацией смещенных ионов, ТСТ — освобождением и переносом носителей зарядов, локализованных на центрах захвата. Записью токов во времени получают термограммы, на к-рых обычно наблюдаются один или неск. максимумов, т-ры к-рых соответствуют т-рам релаксац. переходов (ТСД) при эквивалентных частотах 10 —10 Гц. По термограммам ТСД рассчитывают поляризац. заряд, его время релаксации и энергию активации релаксации, инкремент диэлектрич. проницаемости, величину и кол-во диполей, по термограммам ТСТ — время релаксации и величину инжектированных зарядов, энергию активации релаксации, глубину ловушек и их кол-во, подвижность носителей зарядов. Э.-т. а. примен. для исследования релаксац. переходов в полимерах и др. твердых диэлектриках и полупроводниках, а также для определения параметров и - времени жизни электретов. [c.696]

Электреты представляют собой пленочные полимерные диэлектрики, способные длительное время находиться в наэлектризованном состоянии. В качестве материала для изготовления электретов йспользуют ПТФЭ, поли-винилиденфторид, полифениленоксид, ПИ, ПК, ПЭТФ, ПА, ПВХ, полиметилме такрилат (ПММА). Важнейшие характеристики электретов — поверхностная плотность зарядов, потенциал поверхности и время жизни зарядов. Так, на пленках толщиной 1...2 мкм поверхностная плотность зарадов может составить (3...5)Ю Кл/м (ПММА), на пленках толщиной 10 мкм — Кл/м [c.77]

Влияние температуры хранения (эксплуатации) на свойства электретов изучали неоднократно. Было показано, что в общем с увеличением температуры скорость деполяризации возрастает, время жизни падает. На рис. 44 приведены результаты экспериментов, проведенных на термоэлектретах из кристаллической по-ликарбонатиой пленки, В течение первых нескольких дней проис-хо шт быстрое уменьшение поверхностного потенциала со временем релаксации т = 6,5 дней, затем наблюдается относительная стабилизация зарядов. Этот второй этап процесса релаксации характеризуется временем релаксации не менее 8—10 лет и энергий аквитации 110 кДж/моль [уравнение (58)]. [c.70]

В 1937 г. болгарский ученый, академик Г. С. Наджаков показал, что на пластинке из поликристаллической серы можно получить разноименные заряды, воздействуя одновременно сильным светом и электрическим полем. Такой электрет называется фотоэлектретом. Он нестабилен. Время его жизни — несколько часов или десятков часов. [c.234]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология