Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Внутреннее поле

    Уравнение Лоренца—Лоренца получается из (П.6) заменой на п сс, где Псо — предельное значение показателя преломлений п в оптическом диапазоне волн, полученное экстраполяцией п в область длин волн, стремящихся к бесконечности. Уравнение Лоренца—Лоренца следует, таким образом, из приближения (П.5) и не связано с какими-либо допущениями о среднем внутреннем поле в жидкой фазе. [c.40]


    Следует отметить, что помимо указанных причин поляризации возможна также инжекция зарядов в образец при достаточно высокой напряженности поля или в результате пробоя газового промежутка между электродом и образцом. Это может приводить к образованию гомозаряда, полярность которого совпадает с полярностью ближайшего электрода при поляризации. Кроме того, в самом образце возможно смещение зарядов под действием внутреннего поля электрета. Плотность тока ТСД при разрушении поляризации образца может быть описана выражением [678]  [c.255]

    Так как масса электрона очень мала, он не может при соударении с молекулой передать ей свою кинетическую энергию и повысить ее вращательную или колебательную энергию. Для перехода кинетической энергии поступательного движения электрона в колебательную энергию молекулы наиболее выгоден удар вдоль оси молекулы. Но вследствие невыгодного соотношения масс даже при таком ударе молекуле может быть передана, как уже было показано выше, лишь небольшая доля кинетической энергии электрона. Несмотря на это, при некоторых обстоятельствах переход кинетической энергии поступательного движения электрона в колебательную энергию молекулы, с которой он сталкивается, оказывается возможным. Электрон своим электрическим полем может так изменить внутреннее поле молекулы, что произойдет изменение ее колебательного состояния. Опыт показал, что электроны, обладающие энергией 5 эв, возбуждают колебательные кванты молекул азота и окиси углерода. причем вращательное движение молекул не изменяется. [c.73]

    Величина магнитного момента всех ядер одного изотопа строго одинакова и поэтому на первый взгляд кажется, что в спектре должна присутствовать только одна линия поглощения. На самом деле это не так. Кроме внешнего магнитного поля, в любой молекуле имеются внутренние поля, обусловленные движением электронов. В зависимости от положения, которое занимает данный атом и его ядро в молекуле, оно окажется в определенном внутреннем поле. Поэтому для ядер, находящихся в молекуле в различных положениях, условие резонанса будет наступать при различных значениях внешнего поля в зависимости от того вклада, который вносит в данном месте внутреннее поле. Этот вклад очень мал обычно внутренние поля примерно в миллион раз слабее внешнего. Однако современные спектрометры ядерного магнитного резонанса имеют очень высокую разрешающую способность и дают отдельные линии поглощения для ядер, которым соответствует разница в напряженности внутренних полей, меньшее одной стомиллионной доли от напряженности внешнего поля. [c.343]

    Рассмотрим сначала внутреннее поле, создаваемое замкнутым вертикальным капилляром, образующие которого расположены параллельно векторам напряженности и поляризации. Вследствие поляризации на основаниях капилляра возникают разноименно связанные заряды. Если длина капилляра достаточно велика, а площади основания малы, то эти заряды малы по величине. Поэтому создаваемое ими поле пренебрежимо мало и напряженность поля внутри капилляра будет равна напряженности поля в матрице элемента объема пласта. Таким образом, для верти- [c.137]


    Полученный результат можно распространить и на случай вертикально расположенной узкой щели. Если вертикальный капилляр не замкнут, то его внутреннее поле равно нулю. [c.137]

    При этом каждая пз горизонтальных поверхностей щели будет заряжена разноименными знаками. Если внещнее поле отсутствует, то напряженность внутреннего поля будет равна нулю. [c.138]

    Таким образом, напряженности внутренних полей горизонтально расположенного капилляра и сферической поры больше напряженности поля матрицы пласта. [c.138]

    В неравновесном состоянии в рассмотрение вовлекаются события, которые могут вывести структурные элементы за пределы наложенных на них ограничений, необходимостью соблюдения уровня порядка-беспорядка системы и ее пространственной инвариантности распределения структурных образований, или инвариантности во времени для происходящих внутренних событий. В этих условиях внутреннее поле старается создать порядок корреляции между различными точками системы, а хаотические тепловые или другие события разрушают эти корреляции, способствуя беспорядку. В условиях интенсивных возмущений в системе происходит накопление этой информации, избыток которой после некоторого предела и приводит к переустройству и обновлению системы. [c.186]

    В любом случае система сопротивляется до некоторого предела случайным возмущениям, наложенным на нее, создавая в своем внутреннем поле таким же случайным образом уравновешивающие события. В этих рамках для стабильного существования системы необходимо соблюдение двух условий в отношении порядка и симметрии системы, связанных с ограничениями по ее внутреннему устройству и взаимосвязи элементов. Первое условие заключается в требовании пространственной инвариантности распределения элементов, второе — в инвариантности во времени для происходящих событий. [c.187]

    На рис. V. 10 показаны изменения скорости деформации во времени для ее различных составляющих. Так, в первый момент времени общая скорость деформации при постоянном напряжении сдвига максимальна, так как максимальна скорость высокоэластических деформаций. Затем последняя быстро достигает нуля (компенсируются силы внешнего и внутреннего полей). В этот момент общая скорость деформации достигает минимума. Скорость необратимых деформаций непрерывно нарастает и достигает постоян- [c.180]

    Первопричиной анизотропии в линейных полимерах является существование преимущественного направления действия межатомных сил — вдоль главных цепей макромолекул. Для образности изложения позволительно, следуя Волькенштейну, трактовать кооперативную систему — линейную макромолекулу — как материализованную модель Изинга . Но в действительности, какую бы модель Изинга мы ни избрали — одно-, двух- или трехмерную, никакой материализации межатомных сил она не предполагает. Другое дело, что вдоль цепи действуют либо силы обменного типа (чисто ковалентные связи), либо силы переменной природы (частично ковалентные связи), о которых речь шла в гл. I. При ориентации полимерной системы скрытая поначалу (или, точ--нее, локальная) анизотропия внутреннего поля становится явной и проявляется в виде макроскопической анизотропии всех свойств. Вызвано это тем, что теперь преимущественное направление межатомных сил, т. е. то направление, где они на порядок или на два больше, чем в других направлениях, совпадает с осью макроскопической ориентации (или осями — при более сложных формах ориентации . [c.229]

    Второй момент (или момент второго порядка) есть среднее значение квадрата напряженности внутреннего поля, действующего на ядра рассматриваемой группы. [c.215]

    Теория рассеяния в жидкостях и растворах сталкивается со значительными трудностями в связи с необходимостью учета изменений внутреннего поля и флуктуации плотности и ориентации. Наилучшим приближением к условиям газовой фазы являются разбавленные растворы в инертных, неполярных и не образующих комплексов растворителях. [c.232]

    Внешнее электрическое поле ёт создает внутреннее поле [c.239]

    Ввиду осевой симметрии поля функция U не зависит от ф. Направляющие косинусы явно выражаются через 0, ijj и ф. Функция U может быть выражена через параметры молекулы и напряженность внутреннего поля Fz. [c.241]

    Для изучения структуры соединений большое значение имеют исследования изменений спектров, вызванных влиянием внутренних полей и проявляющихся в смещении и расщеплении линий. Резонансные [c.58]

    Указанные закономерности изменения диэлектрической постоянной в зависимости от частоты (дисперсия диэлектрической постоянной) сильно идеализированы, так как не учитывается возможность взаимодействия между диполями. Если предположить, что внутреннее поле в системе может быть расположено по Лоренцу, то описанную картину можно объяснить на основе теории Дебая. Однако необходимо подчеркнуть, что отсутствие взаимодействия между диполями и расчет внутреннего поля по Лоренцу в коллоидных системах предполагать нельзя. Следовательно, применение теории Дебая к подобным системам принципиально может привести только к первому, грубому приближению. Количественные выводы, сделанные на основании такого применения теории Дебая, не могут быть достоверными. Более того, явление дисперсии может быть и для дисперсных систем, частички которых не обладают дипольным моментом. Таким образом, дисперсия осуществляется не только по механизму Дебая. Но выводы из применения теории Дебая довольно широко распространены и поэтому необходимо рассмотреть их подробней. [c.108]


    Одна из причин задержки ионов — внутреннее электрическое поле самой мембраны, обусловленное ДЭС (в гетерогенных системах) или системой фиксирован-1 ых зарядов (в гомогенных). Это поле, уменьшая вследствие отрицательной адсорбции С- (рис. ХП.5, Ь и ХП. 23) и число переноса коионов, задерживает нх поток, а с ним и поток противоионов (согласно принципу электронейтральности). Действительно, устранение внутреннего поля в условиях ИЭТ прекращает эффект задержки, как показала работа Сидоровой и Ермаковой (ЛГУ) .  [c.219]

    Для расчета Е необходимо воспользоваться понятиями и методами теории диэлектриков, такими, как среднее макроскопическое поле ё, внутреннее поле /, поле Лоренца, реактивное поле и др. Прежде чем перейти к описанию вывода той формулы, по которой можно вычислять Ef(, мы рассмотрим связанные с этим выводом вопросы теории диэлектриков. [c.37]

    Среднее макроскопическое поле и внутреннее поле [c.37]

    Электрическое поле в образце жидкого диэлектрика слагается из полей, созданных внутренними и внешними источниками. В теории диэлектриков часто пользуются понятиями среднее макроскопическое поле и внутреннее поле . Определим эти понятия. [c.38]

    Среднее внутреннее поле/в изотропных жидкостях есть поле Лоренца. Оно отличается от среднего макроскопического поля 8 только тем, что прн расчете / не учитывается вклад источников поля, находящихся внутри изотропного элемента объема у. [c.42]

    Это уравнение в отличие от (И.4) приближенное, потому что при его выводе приходится пользоваться неточным соотношением (И.5). Отметим, что вывод уравнения (П.6) не опирается на какие-либо утверждения о характере среднего внутреннего поля жидкости. [c.40]

    Не останавливаясь более подробно на характеристике уравнения (П,6), перейдем к вычислению среднего внутреннего поля в жидкости. [c.40]

    Нас интересует внутреннее поле /, т. е. среднее поле, действующее на любой, сколь угодно малый элемент dv объема и этой сферы (мы будем называть ее сферой и)  [c.40]

    Источники внутреннего поля / подразделяются на две группы источники, находящиеся внутри сферы и, и источники, расположенные вне ее, которые соответственно дают вклады /( и/ в напряженность внутреннего поля /  [c.40]

    Вернемся к сфере и, заполненной жидким диэлектриком. На каждый элемент объема dv этой сферы действует среднее внутреннее поле /, под влиянием которого жидкость в элементе объема поляризуется. Поле/одно и то же для всех одинаковых элементов объема йь, иначе жидкость была бы неизотропной. [c.41]

    Таким образом, средний вклад в среднее внутреннее поле от источников поля, находящихся внутри сферы ц, для любого изотропного диэлектрика равен нулю. [c.42]

    Среднее внутреннее поле/, подчиняющееся уравнению (И. 16), называют полем Лоренца. Для слабых полей ё, и изотропных диэлектриков поле Лоренца точно соответствует действительности. В ходе расчета поля Лоренца была принята для объема у сферическая форма. Ясно, что результат расчета не должен зависеть от того, какая форма выбрана для объема V, мысленно выделенного в жидком диэлектрике. Сферическая форма выбрана только потому, что в этом случае расчеты принимают самый простой вид. Можно показать, что поле Лоренца применимо и к некоторым кристаллам, имеющим кубическую решетку. [c.42]

    Иногда считают, что применение формулы Лоренца для среднего внутреннего поля жидкостей не вполне оправдано, потому что в жидкостях есть корреляция между ориентациями молекул, находящихся неподалеку друг от друга. Такая корреляция действительно существует. Об этом будет подробно сказано далее при описании структуры жидкостей. Но надо иметь в виду, что при расчетах среднего внутреннего поля / усреднение положений источников поля, находящихся вне элемента объема у, производится относительно лабораторной системы координат, никак не связанной ни с положениями источников поля вне (IV, ни с положениями источников поля внутри йи. Иными словами, элемент объема (IV есть однородная часть однородной макроскопической системы. Если в элементе объема и есть полярная молекула, то ее корреляция с окружением, конечно, будет приводить к отклонениям /от /. С течением времени эта полярная молекула вследствие изотропии жидкости будет с равной вероятностью принимать любые ориентации относительно лабораторной системы координат. Поэтому при усреднении/отклонения/от/будут взаимно уничтожаться и в итоге влияние корреляции исчезнет. [c.42]

    Интересно отметить, что пренебрежение различием внешнего и внутреннего поля в диэлектрике, т. е. полем Лорентца, приводит к уравнению [c.10]

    Таким образом, из этих экспериментов дополнительно к обычной информации, доступной из мёссбауэровского эксперимента, можно определить как параметры нулевого поля О и Е, так и компоненты константы сверхтонкого расщепления. Нижний индекс ЕЕО в последнем члене означает, что выражение записано в системе координат, которая приводит градиент поля к диагональному виду (она может не совпадать с А). Поле, действующее на ядро, Н , может, как полагают, представлять собой сумму приложенного поля и внутреннего поля Н ,, обусловленного парамагнетизмом неспаренного электрона  [c.295]

    Имеющиеся в литературе математические описания регенератора или оперируют со средними для всего аппарата величинами, или связывают входные и выходные величины без каких-либо прадположений о внутреннем поле конщентраций и температур. [c.173]

    Промышленный аппарат для регенерации алюмосиликатного катализатора в движуш,емся слое. Имеющиеся математические описания регенератора или включают средние для всего аппарата величины, или связывают входные и выходные величины без каких-либо предположений о внутреннем поле концентраций и температур. Так, в работе [23] экспериментальные данные описывались уравнением, связывающим среднюю скорость горения кокса со средними концентрациями кислорода, температурой процесса, концентрацией углеворода на катализаторе. В работе [24] процесс в регенераторе разбит на две стадии адиабатическую и изотермическую, и для одного случая (начальная температура катализатора —450 °С) предложены уравнения, определяющие зависююсть времени регенерации от конечной закоксованности. В работе [25] предложено определять время полной регенерации в различных предельных режимах (кинетическом, внутреннем и внешнедиффузионном) и затем суммировать их для нахождения времени реального процесса, что неоправданно. Авторам [25] пришлось ввести в предлагаемые уравнения эмпирические коэффициенты, чтобы они соответствовали экспериментальным данным. [c.323]

    Заметим, что для соударения упругих шаров из-за неблагоприятного соотношения масс доля кинетической энергии электрона, переходящая в колебательную (и вращательную) энергию молекулы, ничтожно мала поэтому с точки зрения этой модели при электронном уд р(1 не должно иметь места ни возбуждение колебаний, пи вращение молекуль. (имеются в виду медленные электроны). Наблюдаемое возбузкдение колебаний указывает па неприменимость простой механической модели к этому процессу. Франк [283] предложил механизм возбуждения колебаний молекулы лри электронном ударе, в основе которого лежит представление о том, что электрон прн сближении с молекулой сильно искажает ее внутреннее поле и тем самым изменяет взаимодействие атомов в молекуле, вследствио чего и может произойти изменение ее колебательного состояния. [c.176]

    Физические свойства электретов существенно зависят как от особенностей диэлектриков (их полярности и электропроводности), так и от режима изготовления (например, напряженности поля, температуры и времени поляризации). В зависимости от напряженности электрического поля можно получать из одного и того же вещества и гомо- и гетероэлектреты (совпадающие и несовпадающие по полярности со знаком заряда электрода) с различной плотностью поверхностных зарядов. Гетерозаряд обусловлен, прежде всего, ориентационной дипольной поляризацией, а также микроскопическими неоднородностями и ионной электропроводимостью диэлектрика. Образование гомозаряда связано с тем, что при высоких напряжениях вследствие искрового пробоя воздушного зазора заряды переходят с электрода на образец полимера. Электретный эффект в твердых диэлектриках имеет объемный характер. В так называемом незакороченном состоянии электрет все время находится в электрическом поле, в результате чего происходит рассасывание объемного заряда. При плотном закорачивании электрета его внутреннее поле равно нулю [58, гл. I]. Время жизни электрета зависит от электропроводности как его самого, так и среды, а также от качества закорачивания. Поскольку возникновение электретного состояния связано с поляризацией и ориентацией, ему должно сопутствовать существенное увеличение оптической анизотропии. При кратковременной поляризации полимеров (в частности, ПММА) их оптическая анизотропия практически не проявляется. После резкого возрастания оптической анизотропии в интервале времен от 3 до 6 ч дальнейшее увеличение времени поляризации практически не повышает анизотропию, что свидетельствует о завершении ориентации. [c.253]

    Электретный эффект в твердых диэлектриках имеет объемный характер. В так называемом незакороченном состоянии электрет все время находится в электрическом поле, в результате чего происходит рассасывание объемного заряда. При плотном закорачивании электрета его внутреннее поле равно нулю. Время жизни [c.193]

    Положение максимума поглощения для каждой линии, соответствующей тому или иному координационному окружению, определяется на шкале скоростей эмпирически, исходя из физических предпосылок о влиянии рассматриваемой координационной конфигурации атомов на значение внутреннего эффективного поля на резонансном ядре. Пусть в нашем случае максимум поглощения для координационного окружения (О, 0) приходится на пятидесятый канал, который будет соответствовать х = О для линии Лоренца окружения (О, 0). Максимум поглощения для координационного окружения (1, 0) сдвинут на три канала влево (т. е. нахождение одного атома примеси в первой координационной сфере резонансного ядра увеличивает внутреннее поле на ядре), а максимум поглощения координационного окружения (О, 1) сдвинут на два канала вправо от положения максимума (О, 0), и так далее. Тогда, вьгаисляя соответствующие значения функции /г и суммируя их по всем координационным окружениям, принятым к рассмотрению, получают значения интенсивностей в каждом значении скорости для построения теоретического спектра поглощения (табл. XI.4). [c.223]

    Электрическое поле, создаваемое всеми источниками поля, за исключением тех, которые находятся в самом элементе объема йУ, называется внутренним полем / в этом элементе объема d V. Мгновенные значения внутреннего поля отличны от нуля и могут достигать 10 В/м и более. Если внешнего поля (внешних источников) нет, то в неполяри-зованном диэлектрике среднее внутреннее поле / = О, так как жидкость изотропна и электрически нейтральна. Если же внешние источники поля имеются, то среднее внутреннее поле отлично от нуля. Измерить его нельзя, но вычислить можно. [c.38]


Смотреть страницы где упоминается термин Внутреннее поле: [c.230]    [c.47]    [c.119]    [c.233]    [c.34]    [c.227]    [c.3]    [c.9]   
Введение в современную теорию растворов (1976) -- [ c.37 , c.38 ]




ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

Внутреннее поле среднее

Внутренние поля в металлическом железе

Внутренние эффекты Коттона в коллагене и поли-ь-пролине

Внутренняя сила поля

Выделение энергии в полом цилиндре (при падении волны на внутреннюю поверхность)

Двумерное температурное поле ограниченного цилиндра с внутренним источником тепла постоянной мощности при граничных условиях третьего рода на его поверхностях

Нагрев внутренней поверхности крупногабаритных полых конструкций

Напряженность внутреннего поля

Определение внутреннего поля

Опудривание внутренней поверхности полых изделий

Основные отклонения диаметров наружной и внутренней резьб Поля

Падение цилиндрической волны на внутреннюю поверхность полого изотропного металлического цилиндра

Падение цилиндрической волны на наружную поверхность полого металлического цилиндра (во внутренней полости цилиндра помещен сердечник из непроводящего ферромагнитного материала)

Падение цилиндрической волны на наружную поверхность полого металлического цилиндра (во внутренней полости цилиндра пустота или диэлектрик)

Падение цилиндрической электромагнитной волны на внутреннюю поверхность полого металлического цилиндра

Поле электрическое внутреннее

Поло электрическое внутреннее

Понижение внутренних напряжений при создании тиксотропной структуры путем воздействия магнитного поля

Реологические уравнения для внутренних полей скорости и вихря

Среднее макроскопическое поле и внутреннее поле

Сушка полидисперсного материала (степенная аппроксимация внутренних полей влагосодержания)

Устройства для питания червячных машин резиной и отбора шприцованных издеУстройство для опудривания внутренней поверхности полых изделий

Учет внутреннего поля при олределении спектральных характеристик молекул и оптической активности



© 2024 chem21.info Реклама на сайте