Колебаний квантование квантовые числа

С уменьшением межатомного расстояния силы притяжения возрастают и потенциальная энергия понижается . На очень малых расстояниях силы отталкивания начинают преобладать над силами притяжения, потенциальная энергия резко и неограниченно возрастает. На некотором расстоянии Го силы отталкивания и притяжения уравновешиваются и потенциальная энергия принимает минимальное значение (устойчивое, невозбужденное состояние молекулы). В возбужденном состоянии молекула обладает повышенным запасом потенциально энергии и поэтому менее устойчива. Горизонтальные прямые, заполняющие потенциальную яму (рис. 4), соответствуют возможным (квантованным) уровням колебательной энергии молекулы. Их размер пропорционален амплитуде колебаний атомов около равновесного положения Го. При значении колебательного квантового числа и = со связь в молекуле разрывается. [c.17]

Функция (л , у, Z), вообще говоря, отлична от нуля во всем пространстве, исключая некоторые особые поверхности (узловые поверхности). Это означает, что имеется вероятность обнаружить электрон не только внутри атома, но и на значительных расстояниях от него, только эта вероятность мала, так как величина фф по мере удаления от атома быстро спадает, асимптотически стремясь к нулю. Вероятность обнаружения электрона на одной из узловых поверхностей равна нулю. Возникновение узловых поверхностей формально аналогично возникновению узловых поверхностей (или узловых линий, или точек) в теории колебаний в классической механике. Например, в струне возникают стоячие волны с рядом узловых точек, амплитуда колебаний в которых равна нулю. При этом могут возникнуть волны лишь таких частот, чтобы на длине струны уложилось целое число полуволн. Отсюда возникает некоторая аналогия между квантованием атомных систем, т. е. возможностью для них находиться в прерывном ряде стационарных состояний, характеризуемых целыми квантовыми числами, и установлением стоячих волн в колеблющихся системах, рассматриваемых в классической механике. [c.93]

При квантовом подходе энергия звуковой волны определяется допустимыми значениями энергии малых колебаний, которые, как мы знаем, принимают дискретные значения, равные пНш, где п = 0, 1, 2,. .. — любые целые числа. Итак, энергия звуковой волны ч в теле принимает квантованные значения, а именно (к) [c.298]

Хотя любую вращательную степень свободы можно рассматривать классически, удобно прийти к этому как к предельному поведению квантованных ротаторов при высоких энергиях, когда можно внести определенные приближения в квантовые уравнения. На этой основе рассчитываются W Ет) или 2Р( г) — числа вращательных квантовых состояний с энергиями вплоть до Ег, а N Ег) получается дифференцированием, что оправдано общими соображениями, приведенными в разд. 4. П.2. Здесь рассматривается только свободное вращение. Рассмотрение заторможенных вращений и тесно связанных с ними крутильных колебаний еще не привлекло заметного внимания и, вероятно, представит интерес для будущих исследований. [c.119]

Условия квантования энергии колебаний атомов, а также особенности взаимодействия сблнжаюш ихся частиц накладывают с -щественные ограничения на процессы передачи энергии при соударениях и сильно ограничивают возмолсность применения рассмотренных выше простых механических представлений. Для возбуждения колебательных уровней при соударении передача энергии должна осуществляться количествами, равными пк (где п — колебательное квантовое число, к — постоянная Планка, V — частота колебания). [c.60]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология