Критический тепловой поток при кипени

Точка кризиса кипения, или значение второй крити-ческой разности температур, представляет большой практический интерес в том случае, когда задан тепловой поток д=аАТ. Как только тепловой поток превышает второе критическое значение, температура поверхности быстро увеличивается на сотни градусов, что может привести к ее разрушению. Для расчета критического теплового потока при кипении в большом объеме используются эмпирические корреляционные соотношения, содержащие зависимость от основных физических свойств. В горизонтальных трубах, из-за того что внутренняя поверхность смочена не [c.97]

При <0,15 не следует пользоваться табл. 6. Для очень малых нагревателен силы поверхностного натяжения намного больше инерционных и гидродинамическая теория для критического теплового потока при кипении в большом объеме неверна. В действительности при очень низких <0,01 отсутствуют пузырьковое кипение и максимум и минимум на кривой кипения. Тогда кривая кипения имеет участок свободной конвекции, переходящий непосредственно в область пленочного кипения (рис. 8). [c.375]

МЕТОДЫ ИССЛЕДОВАНИЯ КРИТИЧЕСКИХ ТЕПЛОВЫХ ПОТОКОВ ПРИ КИПЕНИИ ЖИДКОСТИ [c.428]

В работе [3] предложена модель расчета критических тепловых потоков при кипении углеводородного сырья, основанная на изучении адсорбционных характеристик микрослоя жидкости, граничащего с поверхностью нагрева. [c.111]

И. Алф-еров Н. С., Рыбин Р. А., Исследование критических тепловых потоков при кипении воды, движущейся в вертикальных обогреваемых каналах, Труды ЦКТИ, вып. 58, 1965. [c.155]

Кипение при потоках между ОПК и пиковой величиной теплового потока характеризуется наличием двухфазного пограничного слоя вблизи поверхности нагрева и колебанием температуры поверхности из-за локальной изоляции ее паром. Так как эти паровые пятна нестабильны, то происходит немедленное замещение их жидкостью и пузырьковое кипение продолжается. Стабильность поверхности раздела пар — жидкость является основой анализа в большинстве теоретических работ. В последующих разделах будут рассмотрены как теоретические, так и экспериментальные уравнения для критических тепловых потоков при кипении в большом объеме, в нагреваемых каналах и при поперечном обтекании цилиндров. [c.175]

На рис. 22 показано изменение величины К в зависимости от N [581 для воды и пяти органических жидкостей. Кроме кривой с наилучшей аппроксимацией, полученной из уравнения (33), на рис. 22 штриховыми линиями показана область изменения величины К, вычисленной по уравнению (51). Некоторые из положений в этом анализе довольно сомнительны, но хорошее совпадение с опытными данными говорит о том, что на основании принятой модели можно выявить общие закономерности критического теплового потока при кипении в большом объеме. [c.179]

Теплоотдача и критические тепловые потоки при кипении [c.343]

Таблица 6. Модификации гидродинамической теории критического теплового потока при кипении в большом а<1ъеме для учета геометрии поверхиости нагрева

Область очень низкой скорости. До точки, в которой образуется двумерная сиутиая струя, снраведлин , уравнения для критического теплового потока при кипении в условиях свободной конвекции. Таким образом, [c.407]

В. Критический тепловой поток. Критический тепловой поток при кипеиии в большом объеме изменяется, когда небольшое количество второго компонента добавлено в чистую жидкость. Он может быть выше или ниже, чем для любого из компонентов. Как и с коэффициентом теплоотдачи при пузырьковом кипении, изменение, вызванное вторым компонентом, велико, хотя изменение физических свойств (поверхностного натяжения вязкости и плотности) небольшое. Поэтому невозможно предсказать заранее влияние второго компонента на кризис просто подстановкой измененных физических свойств в уравнение для критического теплового потока при кипении в большом объеме, предложенное, например, в (8, 9] (см. 2.7.2). [c.417]

Е. Критический тепловой поток при кипении в условиях вынужденной конвекции. Кризис для бинарных и многокомпонентных смесей при кипении в условиях вынужденной конвекции лучше всего рассматривать отдельно с помощью механизмов перехода от пузырькового кипения к пленочному (ОМВ), который происходит в случае недогрева и низкого паросодержання, и высыхания пленки при высоких паросодержаниях (см. п. О, 2.7.3). [c.422]

Рис. 5. Влияние вставок скрученной ленты на критический тепловой поток при кипении недогретой воды [37]

X. Джекем, Дж. Роерти и Дж. Фербе [149] устанавливали значения критических тепловых потоков при кипении воды под давлением 140 ата в трубе и прямоугольных каналах. Труба диаметром 4,75 мм и длиной 318 мм была изготовлена из никеля. Каналы изготовлялись из никеля и циркалоя-2. Ширина кольца составляла 25,4 мм (обогреваемый размер 22,4 мм), высота —1,27 1,4 и 2,46 мм и длина — 305 и 685 мм. Средняя шероховатость поверхностей составляла 32 мк и 140 мк. Паросодержания изменялись от О до 100%, а скорости циркуляции — от 270 до 4050 кг/м сек. При низких паросодержаниях скорости достигали 8000 кг/м -сек. Каналы и труба располагались вертикально и под углом 45°. Полученные экспериментальные данные при кипении в трубе и каналах были одинаковы. Влияния шероховатости и материала поверхности теплообмена, а также расположения трубы (канала) обнаружено не было. Авторы установили заметное влияние скорости потока и паросодержания. Влияние скорости циркуляции особенно проявляется при нулевых паросодержаниях (фиг. 9). Изменение отношения Ljd практически йе отражалось на значениях 9кр. как при низких паросодержаниях (фиг. 9), так и при высоких. [c.20]

В статье Стермана и Стюшина [100], опубликованной в 1952 г., приведены значения критических тепловых потоков при кипении жидкости в трубах. Исследование проводилось на изопропиловом спирте. Основная цель работы — установление влияния скорости циркуляции. [c.121]

Додонов Л. Д. Теплоотдача и критические тепловые потоки при кипении недогретой воды в трубах. — Автореф. канд. дисс. М., 1961. [c.102]

Критический тепловой поток при кипении жидкости в большом объеме существенно изменяется в зависимости от давления. По данным Чикелли и Бониллы [69] и Казаковой [70], критический тепловой поток стремится к нулю в,двух случаях когда давление приближается к нулю и при достижении критического давления. Для воды и некоторых органических жидкостей максимальное значение критического теплового потока наблюдается в зоне около 1/3 величины критического давления. Аддомс [48] также изучал кризис кипения на платиновых проволоках в кипящей воде в широкой области давлений. Он установил, что для проволок малого диаметра ( 0,61 мм) максимальная величина критического теплового потока как функции давления достигается при давлении, равном приблизительно половине критического давления. [c.180]

Ивей [72] изучал критический тепловой поток при кипении в большом объеме в области 1 < (g/go) <С 160. Из его экспериментов следует, что критический тепловой поток зависит от ускорения силы тяжести что находится в хорошем согласии с предсказанным g . [c.180]

НОЙ диффузии, нами был учтек опыт указанной выше работы, но была использована для проведения эксперимента другая установка. Последняя была любезно предоставлена нам Институтом теплофизики СО АН СССР, в котором она была разработана для изучения критических тепловых потоков при кипении бинарных смесей [6]. [c.284]

Мостинский И. Л. Применение закона соответственных состояний к расчету теплоотдачи и критических тепловых потоков при кипении жидкости. — Теплоэнергетика , 1963, № 4. [c.182]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология