Закон Стефана

Закон Стефана — Больцмана (закон четвертых степеней) — устанавливает, что энергия полного теплового излучения Е пропорциональна четвертой степени температуры Т. Для технических расчетов уравнение имеет следующий вид [c.59]

Закон Стефана—Больцмана. Закон Стефана—Больцмана гласит, что излучательная способность абсолютно черного тела Ед пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры Т. Этот закон для технических расчетов обычно записывают в виде [c.166]

Закон Стефана — Больцмана (закон четвертых степеней) устанавливает, что энергия полного теплового излучения Е пропор- [c.28]

Общая формула теплообмена излучением между двумя непрозрачными телами, написанная на основании закона Стефана — Больцмана, имеет вид [c.29]

Лучеиспускательная способность любого тела определяется законом Стефана — Больцмана, который выражается формулой [c.458]

Согласно закону Стефана — Больцмана, количество тепла Q, излучаемого в единицу времени, пропорционально поверхности излучающего тела Р и четвертой степени его абсолютной температуры Т. Для технических расчетов этот закон можно записать в следующем виде [c.402]

Излучательная, поглощательная и отражательная способности. Тепловое излучение реального тела меньше теплового излучения абсолютно черного тела при той же температуре. Для определения излучательной способности реального тела по закону Стефана — Больцмана вводится так называемый коэффии иент черноты тела, или степень черноты е. Он определяется как отношение потока теплового излучения, испускаемого реальным телом, к потоку теплового излучения, испускаемого абсолютно черным телом при той же температуре. Абсолютно черное тело поглощает всю падающую на него энергию излучения, в то время как реальное тело отражает часть этой энергии, так что можно ввести коэффициент поглощения, аналогичный коэффициенту чер-иоты тела. Для теплового излучения при любой данной температуре коэффициенты черноты тела и поглощения одинаковы. [c.43]

Первое слагаемое в (1.173) и (1.174) (сумма в квадратной скобке) выражает закон Фика в полном потоке переноса массы, второе слагаемое — эффект термодиффузии, третье слагаемое характеризует закон Стефана. Обозначим через е отношение скорости вдува в частицу к скорости набегающего потока (Vt—Vi), т. е. [c.65]

Без учета закона Стефана феноменологические уравнения (1.187) и (1.188) полностью совпадают с общепринятыми термодинамическими обобщениями законов Фика и Фурье [51], причем [c.66]

Отметим еще раз, что полный поток переноса массы получен из соотношений между термодинамическими потоками и силами одинаковой тензорной размерности. В гетерогенной системе в неравновесных процессах участвуют только три силы градиент давлений (концентраций), градиент температур и вектор разности скоростей между несущей фазой и частицей. Именно наличие вектора разницы скоростей и определило теоретически закон Стефана. [c.67]

Закон Стефана — Больцмана, 62 Защита труб, 44 Змеевик трубчатый, 30 [c.145]

Величина Е определяется законом Стефана—Больцмана. [c.167]

В трубчатых печах коэффициент прямой отдачи равен обычно 0,4—0,6. С увеличением коэффициента прямой отдачи возрастает количество тепла, воспринимаемого радиантными трубами. Это, в свою очередь, связано с уменьшением температуры продуктов сгорания топлива на перевале и с увеличением поверхности радиантных труб. Последнее связано с тем, что с понижением температуры продуктов сгорания, покидающих камеру радиации, согласно закону Стефана—Больцмана (см. главу IX), теплообмен излучением становится менее эффективным. [c.202]

Количество тепла, переданное трубам радиацией, определяется законом Стефана—Больцмана, в котором за температуру излучающей поверхности принята температура уходящих газов на пере- [c.202]

D. Излучение черного тела. Полость, окруженная стенками, имеющими температуру Т, заполнена излучением, находящимся в термодинамическом равновесии со стенками. Если сделать небольшое отверстие в стенке, то равновесие нарушится незначительно. Наблюдаемое излучение, выходящее из полости, называется черным излучением. Слово черное употребляется потому, что полость поглощает все входящее в отверстие излучение, ничего не отражая, и поэтому нри низкой температуре выглядит черной. Интенсивность излучения ь, выходящего из полости, изотропна излучение черного тела диффузно. Закон Стефана связывает интенсивность и плотность потока излучения черного тела с температурой соотношением [c.452]

Опытные работы Стефана и других исследователей показали, что закон Стефана — Больцмана применим не только к абсолютно черным, но п к серым телам. В этом случае он записывается в следующем виде [c.128]

Лучеиспускательная способность газов пропорциональна абсолютной температуре, взятой в степени 3—3,5, однако в расчетах принимают, что газы следуют закону Стефана — Больцмана, и соответствующие коррективы вносят во вспомогательные таблицы и графики. [c.131]

Закон Стефана — Больцмана [c.402]

Перенос тепла излучением. В случае низкотемпературной изоляции излучение является одним из важнейших путей теплопередачи. Поток тепловой энергии, излучаемый поверхностью в единицу времени, выражается законом Стефана — Больцмана [c.106]

В соответствии с законом Стефана — Больцмана количество тепла, переданного излучением, в общем виде может быть выражено уравнением [c.534]

Зная коэффициенты поглощения и излучения газа, имеющего температуру и находящегося в сосуде с черными стенками, а также поверхность Р, можно представить излучение поверхности газового тела согласно закону Стефана [c.304]

Закон Стефана — Больцмана, определяющий излучательную способность абсолютно черного пела, имеет следующий вид [c.42]

Значение равно площади под соответствующей изотермой на рис. IV-13. Результат расчета этого интеграла в окончательном виде можно представить в форме закона Стефана [c.299]

На основании закона Стефана можно определять очень высокие температуры. Хотя в природе и отсутствуют абсолютно черные тела, можно все же построить приближающуюся к ним систему. Это будет изотермическая полость в корпусе твердого тела с узким отверстием наружу. Луч, падающий снаружи на это отверстие, вследствие многократного отражения от стенок полости, покрытых сажей, полностью поглощается. [c.299]

Этот закон был экспериментально установлен Стефаном в 1879 г. и теоретически обоснован Больцманом в 1881 г. (еще до установления закона Планка) и поэтому обычно носит название закона Стефана — Больцмана. — Прим. ред. [c.299]

Энергия, излучаемая черной стенкой сосуда, по закону Стефана равна Газ поглощает часть этой энергии [c.304]

Выражая интенсивность излучения с помощью закона Стефана, получим [c.306]

При значении еп=Л и 8м= 1 уравнение (60) приобретает простую форму—выражения закона Стефана— Больцмана для теплообмена между черными поверхностями [c.62]

В то же время в соответствии с законом Стефана— Больцмана для системы, представленной на рис. 9,6, можно написать [c.64]

Закон Стефана—Больцмана. Количество энергии, излучаемое телом 1> единицу времени во всем интервале длин волн (от 1 = О до 1 = оо) единицей поверхности Р тела, характеризует лучеиспускательную способность тела [c.271]

Согласно закону Стефана—Больцмана, лучеиспускательная способность абсолютно черного тела пропорциональна четвертом степени абсолютной температуры его поверхности. [c.272]

Закон Стефана—Больцмана применим также к серым телам, для которых он принимает вид [c.272]

Общая лучеиспускательная способность газов (суммарная для всех полос спектра) ПС пропорциональна 4-й степени его абсолютной температуры, как в случае твердых тел. Так, для паров воды Е — Т , для двуокиси углерода Е — и т. д. Однако в технических расчетах принимают, что газы следуют закону Стефана—Больцмана (отклонения учитывают степенью черноты газа 8,-). Тогда [c.275]

Тела, способные излучать и поглощать энергию лишь в определенных областях спектра, называются телами с селективным излучением. Закон Стефана — Больтцмана для таких тел справедлив лишь приближенно. [c.130]

Теплообмен лучеиспускания между поверхностями твердых тел. Применение законов Стефана — Больтцмана, Кирхгофа, Ламберта и Планка дает возможность вывести уравнение, годное для практического расчета теплообмена лучеиспусканием между поверхностями двух твердых тел, отделенных друг от друга теплопроницаемой средой [c.132]

На процесс лучеиспускания газов не распространяется закон Стефана — Больтцмана. [c.142]

Для шероховатых поверхностей поглощательная способность значительно выше, чем для гладких и полированных. Поэтому рационально делать наружную поверхность печных труб несколько шероховатой (но не внутреннюю поверхность). Окончательное расчетное уравнеппе лучистого теплообмена между двумя телами (по закону Стефана-Больцмана) имеет вид [c.54]

Основное уравнение передачи энергии излуче1гием известно как закон Стефана—Больцмана [c.167]

Первые методы теплового расчета в радиационной секции, ввиду сложности процессов теплопередачи в ней, были чисто эмпирическидш. Новейшие аналитические методы исходят из закона Стефана — Больцмана. Они получили большее распространение, по сравнению с эмпирическидш, однако и эти методы включают ряд упрощенных предположений. [c.78]

Количество тепловой энергии <7л. излучаемой иагрет1 1м телом, определяется законом Стефана и Больцмана (для абсолютно черного тела) [c.593]

Максимальный тепловой поток при радиационном теплообмене реализуется о том случае, если участвуюп ие в энергообмене тела имеют термически черные поверхности. Если теплообмен излучением осуществляется без потерь в окружаюш,ее пространство, то плотность теплового потока определяется законом Стефана—Больцмана [c.72]

Закон Стефана — Больцмана. 1 оличество тепла, излучаемого единицей поверхности тела в единицу времени, называется лучеиспускательной способностью тела. Е( ли обозначить количество энергин, излучаемо1 [ телом в течение 1 ч, через Q ккал/ч, а поверхность тела через Р м , то лучеиспускательная способность тела выразится формулой [c.127]

Уравнение (VI 1,20) носнт название закона Стефана— Больцмана, который является, таким образом, следствием уравнения (закона) Планка. [c.272]