Фундаментальные уравнения для открытых систем

В зависимости от окружающей температуры и экспериментальных особенностей, определяющих возможности массопереноса, бислойная липидная мембрана является фактически либо частично закрытой, либо открытой термодинамической системой. Как отмечалось Гиббсом [9] и показано явно для твердых поверхностей [10, 12, 13] и нерастворимых поверхностных пленок [И], термодинамику закрытых или частично закрытых поверхностных систем следует развивать в направлении, отличном от обычно используемого для полностью открытых поверхностных систем. Результирующие фундаментальные уравнения также обладают отличной природой. По существу —это следствие необходимости явного учета изменений состояния, обусловленных изменениями поверхностной деформации. [c.318]

Предположив, что водные растворы, контактирующие с мембраной, имеют различную концентрацию растворенного в них вещества и мембрана непроницаема по нему (т. е. по компоненту 3), можно обобщить рассмотрение симметричных бислойных мембран, проведенное в предыдущих разделах, на случай асимметричных . В случае бислойной мембраны, открытой по отношению к фазе липидного растворителя, термодинамическое состояние асимметричной мембраны определяется переменными Т, [х.2> Мз, Мз одинарный и двойной штрихи приписываются двум сторонам мембранной системы. Как следствие этого, фундаментальное уравнение (44) необходимо заменить на [c.336]

Фундаментальное уравнение для открытой системы [уравнение (2.87)] может быть представлено в интегральной форме следующим образом. Предположим, что размеры рассматриваемой системы увеличиваются и что при этом температура, давление и относительные количества компонентов поддерживаются постоянными. Так как относительные 5 [c.67]

Уравнения (11.3) и (11.4) являются фундаментальными уравнениями Гиббса, которые можно рассматривать как уравнения поверхностного натяжения 7 для открытой системы. Величину поверхностного натяжения теперь можно определить как производную функции Гельмгольца или функции Гиббса по поверхности раздела контактирующих фаз U [c.239]

Располагая выражениями для работы деформации плоского и искривленного поверхностных слоев, мы можем перейти теперь к выводу термодинамических фундаментальных уравнений. Применительно к любой многокомпонентной открытой системе объединенная формулировка I и П начал термодинамики может быть записана следующим образом [c.20]

Как следует из предыдущего, баланс энтропии играет фундаментальную роль в методах неравновесной термодинамики. В общем случае в основе составления такого баланса лежит уравнение Гиббса, которое для открытой системы представим в таком виде [c.342]

Перейдем теперь к собственно термодинамике неравновесных процессов в непрерывных системах. В основу положим фундаментальное уравнение Гиббса для изменения энтропии в открытой гомогенной системе [c.351]

Открытие системы. Метод химических потенциалов. Фундаментальное уравнение Гиббса [c.158]

Как будет показано ниже, продольная деформация мембраны может быть выбрана в качестве независимой переменной состояния для частично закрытой бислойной мембранной системы, что приводит к фундаментальному уравнению типа уравнения Шаттлворта, подобно тому, как это сделано в случае нерастворимых поверхностных пленок. С другой стороны, введение деформационно-зависимого химического потенциала для мембранообразующего липида в бислое позволяет почти полностью следовать гиббсовскому методу, приводящему к фундаментальным уравнениям гиббсовского типа. Полностью открытая бислойная мембрана может быть рассмотрена непосредственно в рамках гиббсовского метода. Ниже мы покажем, что открытые би-слойномембранные системы представляют также определенные преимущества для извлечения желаемой термодинамической информации о составе мембраны, энергии, энтропии и т. д. [c.318]

Критические явления при равновесии между двумя жидки-ви фазами открыты Д. Н. Абашевым (1857 г.) фундаментальный вклад в их исследование внес А. Ф. Алексеев (1872 г.). Для понимания критических явлений в растворах важны работы Д. П. Коновалова (1884 г.). В них содержится обширный опытный материал, впервые подтвердивший основные уравнения критической фазы бинарного раствора. Д. П. Коновалов первым, независимо от Гиббса, объединил переход расслаивающихся растворов в однородные (с изменением температуры) и критические явления при испарении чистых жидкостей. Он раньше других связал факт незначительной зависимости химического потенциала компонента раствора от его состава с медленностью диффузии вблизи критической точки. Д. П. Коновалов предсказал на примере системы палладий— водород (1909 г.) существование критических явлений в твердых растворах. [c.43]