Частица в одномерном ящике

Частица в одномерном ящике [c.51]

Если это выражение решить относительно А и результат подставить в волновое уравнение, то окажется, что полностью нормированная волновая функция для частицы в одномерном ящике равна [c.53]

КВАНТОВОМЕХАНИЧЕСКОЕ РАССМОТРЕНИЕ ЧАСТИЦЫ В ОДНОМЕРНОМ ЯЩИКЕ [c.375]

Длина волны электрона к должна укладываться целое число раз по длине стержня /. Такие представления получили название теории частицы в одномерном ящике . Эта модель рассматривает только изменение кинетической энергии электронов. Каждой длине волны соответствует состояние, характеризующееся определенной энергией. Если молекула поглощает свет, электрон переходит из состояния с низшей энергией на более высокий энергетический уровень, разность энергий в этом переходе выражается соотношением [c.37]

Дайте изображение волны в ящике длиной I для одной — двух — трех волн, удовлетворяющих принципу модели частица в одномерном ящике , и приведите общее выражение для зависимости длины волны электрона от длины одномерного ящика I. [c.37]

Если теорию частицы в одномерном ящике применить к фрагменту С —С12, то длина волны поглощаемого излучения с низкой энергией должна быть равна 231 нм. На самом деле оказывается, что ретиналь поглощает излучение с длиной волны 380 нм. [c.38]

Объясните наблюдаемое явление поглощения света родопсином с позиций теории частицы в одномерном ящике . [c.38]

А. С позиций теории частица в одномерном ящике свойства электронов можно охарактеризовать следующим образом. [c.110]

Полученный результат наблюдается экспериментально. Следовательно, на основе модели частица в одномерном ящике можно установить, что под влиянием белковой части родопсина все атомы в молекуле ретиналя лежат в одной плоскости. [c.113]

Для получения правильных волновых функций линейных сопряженных полиенов можно с успехом использовать так называемый метод свободного электрона (волновая функция частицы в одномерном ящике). Предположим, что тс-электроны движутся в ящике длиной а, которая [c.614]

Одним из наиболее важных понятий в равновесной статистической механике является понятие флуктуаций. Нами были рассмотрены свойства системы, находящейся в наиболее вероятном состоянии. Эти свойства будут иметь смысл только в том случае, если система проводит в этом предпочтительном состоянии наибольшую часть времени. Для двух частиц в одномерном ящике при достаточно долгом интервале наблюдения макросостояние [c.332]

Изобразить графически и для первых пяти энергетических уровней частицы в одномерном ящике. [c.77]

Решить задачу состояния частицы в одномерном ящике с размерами —а/2 и +а/2. Не допускать равенства нулю коэффициентов Л и S и определить квантовое число. [c.77]

Рис. 2.1. Частица в одномерном ящике

В общем случае точное решение волнового уравнения для атома является весьма сложным или даже почти невозможным. Подход к решению можно показать на примере более простой проблемы — движение частицы в одномерном ящике Такая частица лишь отдаленно напоминает электрон, движение которого ограничено трехмерным пространством атома, но аналогична электрону в линейной молекуле, где он может свободно двигаться вдоль всей молекулы. [c.24]

Рассмотрим частицу в одномерном ящике (рис. 2.1). В областях I и III (вне ящика) потенциальная энергия бесконечна (частица не может покинуть ящик), а внутри ящика потенциальная энергия частицы равна нулю. Классическая механика предсказывает, что в этих условиях частица имеет одинаковую вероятность пребывания в любой точке внутри ящика, а ее кинетическая энергия может принимать любое значение. [c.24]

Комбинируя уравнения (2.5), (2.2) и (2.3), получаем разрешенные уровни энергии для частицы в одномерном ящике [c.25]

Рис. 2.2. Волновые функции (а) и функции распределения вероятности нахождения частицы в одномерном ящике (б) [21.

Таким образом, приходим к выводу о следующих квантовых состояниях частицы в одномерном ящике со стороной а [c.284]

Для частицы в одномерном ящике V (х) = О при О <. х а к V (х) приобретает очень большое значение при а О и а > а. Разрешенными для волнового уравнения (9.14) являются функции (9.6), отвечающие величинам энергии Е, даваемым уравнением (9.7). [c.288]

Из этого уравнения, полагая, что a = 8л тЕ/ , получили уравнение, идентичное (2-14). Его решением, а значит, и решением волнового уравнения для частицы в одномерном ящике, как было показано, является (2-15). [c.50]

Рис. 10.8. Первые три уровня энергии и соответствующие волновые функции для частицы в одномерном ящике.

Б. С помощью теории частица в одномерном ящике светопо-глощение родопсином и особенности структуры его молекулы объясняются следующим образом. [c.112]

Поэтому поступательная сумма по состояниям для частицы в одномерном ящике получается при подстановке уравнения (29) в уравнение <27) [c.591]

Откуда записываем уравнение для длины волны электрона, соответствующей максимуму светопоглощення, в рамках теории частица в одномерном ящике [c.111]

Молекулярные орбитали четырехорбитальной молекулы бутадиена показаны на рис. 3, где изображена з-цис-структура . Вновь обратим внимание на узловые точки и альтернирующие свойства симметрии. Корреляция между высотой энергетического уровня и увеличением числа узлов не случайна, а является общим следствием классической п квантовой механики. Огибающие орбиталей полиенов совпадают с кривыми, описывающими волновую функцию частицы в одномерном ящике (7). Низшая по энергии ор- [c.15]

Физическая химия (1978) -- [ c.375 ]

Теоретическая неорганическая химия Издание 3 (1976) -- [ c.47 ]

Теоретическая неорганическая химия (1969) -- [ c.51 ]

Теоретическая неорганическая химия (1971) -- [ c.50 ]

Теоретическая неорганическая химия (1969) -- [ c.51 ]

Теоретическая неорганическая химия (1971) -- [ c.50 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология