Максвелла-Вагнера релаксация

Как указывалось выше, зависимости, аналогичные (205), получаются независимо от того, чем обусловлена поляризация Р. Поэтому этими же методами можно исследовать эффекты, связанные с проводимостью, релаксацией Максвелла—Вагнера и образованием пространственных зарядов. Так, в диэлектриках со слоями аморфной и кристаллической фаз с разной проводимостью, расположенных параллельно плоскости поверхности образца, время релаксации [220] составляет [c.162]

В гетерогенных системах заряды могут аккумулироваться на границах между фазами, приводя к появлению поляризации на границах раздела, часто называемой также поляризацией Максвелла — Вагнера. Это имеет место только тогда, когда фазы отличаются по значениям диэлектрической проницаемости или проводимости или одновременно по тому и другому, например в случае, когда в двухслойном диэлектрике произведение диэлектрической проницаемости 1 одной фазы на проводимость к второй фазы не равно произведению диэлектрической проницаемости второй фазы 82 на проводимость первой фазы к , т. е. когда г к ф г к- . Главной причиной поляризации на границах раздела является обычно разность проводимостей, ибо диэлектрическая проницаемость меняется от фазы к фазе значительно меньше, чем проводимость. Для накопления зарядов на границах раздела может потребоваться время порядка секунд или минут, т. е. время релаксации будет настолько велико, что эффект можно наблюдать, только проводя измерения при очень низких частотах. Однако высокая проводимость одной из фаз может сдвинуть релаксационные процессы в радиочастотную область. [c.628]

Было установлено, что при сопоставимых толщинах поверхностных слоев на поверхностях высокой и низкой поверхностной энергии величина смещения обоих максимумов одинакова. Аналогичную картину мы наблюдали при исследовании импульсным методом ЯМР температурной зависимости времени спин-решеточной релаксации протонов в поверхностных слоях. Это служит доказательством того, что наблюдаемые при исследовании диэлектрической релаксации эффекты не являются следствием эффекта неоднородности среды Максвелла—Вагнера, характерного для объектов с проводящими и непроводящими областями [223]. [c.157]

Механизм этого вида диэлектрических потерь точно не установлен, но полагают, что эти потери могут быть обусловлены либо межфазной поляризацией Максвелла — Вагнера, либо ионной релаксацией . [c.133]

Согласно другой гипотезе, низкочастотные диэлектрические свойства растворов полиэлектролитов объяснялись на основе частотнозависимой поляризации поверхности раздела частица — среда но Максвеллу — Вагнеру [10, И]. По этой гипотезе предполагается считать молекулу ноли-элект])олита частицей с диэлектрической проницаемостью и проводимостью 1, помещенной в среду с ёц и о. Базируясь на этих предположениях Поллак [12], полагая = Вд, / о, приводит формулу для времени диэлектрической релаксации т, по которой т увеличивается с ростом длины молекулы Ь (как при постоянном радиусе, что находится в соответствии с данными эксперимепта [1]. Однако расчет по формулам Силларса [c.102]

Подтверждением правильности интерпретации а -максимума на термограммах ЭТА служат данные динамических механических измерений. На рис. 85 приведена экспериментальная зависимость угла сдвига фаз б от температуры для ПК-пленки при растяжении с частотой 25 Гц. Характер зависимости б (Г) качественно такой же, как у термограммы ЭТА. Наблюдаются максимумы при 70, 120(а ) и 165°С (а). Соответствующие переходы в ПК зафиксированы также по изломам на температурной зависимости скорости звука [197]. Корреляция между механическими измерениями и данными ЭТА противоречит ранее высказанным соображениям [127] о том, что а -максимум возникает вследствие ионной релаксации или вследствие релаксации Максвелла—Вагнера. [c.148]

В работах [205, 206] наблюдали диэлектрические потери в целом ряде полимеров лри Т<Тс при низких,частотах и связывали их появление с релаксацией типа Максвелла — Вагнера, или иной релаксацией. На основании вышеизложенных данных можно предположить, что этот вид диэлектр 1ческих потерь связан с дискретностью спектра распределения времен дипольно-сегментальной релаксации, однако для выяснения истинного механизма требуются дополнительные исследования. [c.196]

В работе [120] отмечен особый вид диэлектрических потерь при низких частотах вблизи Тс—агпотери — в ряде полимеров, как аморфных (ПВА), так и кристаллических (ПЭТФ, ПК, ПВДФ, ПОМ, ПА-6, ПА-12, ПА-6,6). Механизм этого вида диэлектрических потерь точно не установлен, но полагают, что эти потери могут быть обусловлены либо межфазной поляризацией Максвелла— Вагнера, либо ионной релаксацией. Подробнее о механизме этого вида потерь см. в гл. УП. [c.85]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология