Радиус постоянной энергии

В общем случае при условии термодинамического равновесия в процессе сближения частиц как потенциал, так и заряд поверхностей изменяются вместе с тем вплоть до расстояний, сравнимых с радиусом действия сил специфической адсорбции, сохраняется постоянной энергия адсорбции потенциал-определяющих ионов. (Прим. ред.) [c.22]

Выражение (2.7) справедливо для свободного вихря, у которого тангенциальная скорость связана с радиусом траектории частицы и дает постоянную величину, что возможно лишь при отсутствии противотока в вихревой трубе. Возникновение противотока и его влияние на основной поток приводит к изменению распределения его тангенциальной составляющей скорости (2.37). При перестройке поля скоростей кинетическая энергия передается противотоку, что и приводит к уменьшению температуры торможения основной струи на величину [c.46]

По второму закону Кеплера (закон площадей) радиус-вектор планеты за одинаковые промежутки времени описывает равные площади [14]. На каждой стационарной орбите атома водорода электрон двигается приблизительно по круговой орбите с постоянной линейной скоростью. Поэтому и для движения электрона по каждой стационарной орбите атома водорода можно применить второй закон Кеплера. Известно, что изолированный электрон, как и протон, распространяет силовые линии электромагнитного поля равномерно во все стороны пространства [12]. В отличие от силовых линий протона, они направлены в сторону электрона. Два электрона, как и два протона, взаимно отталкиваются с помощью силовых линий, переносящих одинаковую энергию. Следовательно, во взаимодействии электрона и протона участвуют силовые лииии каждого из них, но выходящие из протона и входящие в [c.24]

Величину г ъ можно расчленить на независимые составные части для каждого из соединяющихся атомов. Эти части называют радиусами постоянной энергии-, их можно использовать для вы числения длины связей по уравнению [c.112]

Интересно сопоставить длину ковалентной связи с силовой постоянной, энергией связи или энергией диссоциации и с порядком связи, как это сделано в табл. 4-2. В общем случае ковалентный радиус неметаллических атомов совпадает с атомным радиусом, однако для атомов металлов ковалентный радиус всегда меньше атомного (металлического) радиуса. Это видно, например, из сопоставления металлических и ковалентных радиусов ряда металлов [c.109]

Так как согласно (11.64) всем состояниям с заданным значением модуля импульса р отвечает одна и та же энергия, то в подпространстве импульсов состояния с энергией е изображаются точками, лежащими на сфере радиуса р = У 2ms. Сфера в подпространстве Ур является поверхностью постоянной энергии. Состояниям с энергией от S до е ds в подпространстве Ур отвечает сферический слой радиуса р и толщины dp, объем этого слоя [c.41]

По мере наматывания полотна масса рулона меняется, угловая скорость убывает, а окружная скорость остается постоянной. По мере увеличения радиуса кинетическая энергия вращающегося рулона возрастает вследствие увеличения его массы (несмотря на уменьшение угловой скорости). Аналитическое исследование, основанное на законе живой силы системы, показывает, что кинетическая энергия рулона возрастает за счет кинетической энергии полотна, поступающего из каландра со скоростью V. [c.214]

Одномерный жесткий ротатор. В этой задаче предполагается что частица может двигаться только по кругу радиусом г (рис. 14), причем ее потенциальная энергия 11 постоянна как и в предыдущих примерах, удобно считать и = 0. Уравнение Шредингера принимает вид [c.36]

Так как кальций по физико-химическим характеристикам (радиус ионов, энергия ионизации, координационные числа) близок к стронцию и барию, то, как правило, ионы этих элементов являются синергистами иона кальция. Сходство в размерах ионов кальция и стронция приводит к наличию постоянной примеси стронция в организме. [c.246]

Другие потери, а именно, потери на отрыв пограничного слоя и выравнивание параметров потока, составляющие наибольщую часть при движении вязкого газа в криволинейном канале [16], будут отсутствовать в связи с постоянным радиусом кривизны. В ВТ с ВЗУ подобные крупномасштабные структуры с характерными для них свойствами поступают в камеру энергетического разделения, получая дальнейшее развитие, где следует ожидать их активное участие в процессах температурного разделения газа (переносах массы и энергии). [c.37]

Средней кинетической энергии молекулы жидкости вполне хватает, чтобы совершать перескоки из одного положения равновесия в другое, но этой энергии явно недостаточно для того, чтобы полностью преодолеть силы взаимодействия окружающих молекул. Из жидкости вырывается лишь небольшое число наиболее быстрых молекул (процесс испарения). Вследствие этого молекулы в жидкости в отличие от газов располагаются очень близко друг к другу. В большинстве случаев в жидкостях среднее расстояние между отдельными молекулами равно примерно 30 нм, а радиус силы межмолекулярного взаимодействия молекулы равен примерно 10 нм. Таким образом, тепловые движения молекул жидкости не выходят за пределы действия когезионных сил, поэтому жидкости имеют постоянный объем. [c.38]

Итак, вдоль каждого периода радиусы атомов в целом уменьшаются, а заряд ядра увеличивается. В то же время главное квантовое число электронов внешней электронной оболочки остается постоянным. В результате энергия ионизации и сродство к электрону в этом направлении увеличиваются. Поэтому восстановительная активность атомов вдоль по периоду уменьшается, а окислительная [c.84]

Формулу (111.47) можно получить также, проводя мысленный процесс заряжения конденсатора, состоящего из точечного центрального иона и окружающей его сферической оболочки с постоянным радиусом 1/х. Однако различные способы расчета изменения энергии центрального иона вследствие его взаимодействия с ионной атмосферой дают совпадающие результаты лишь при выполнении соотношения (111.31). В условиях нелинейной зависимости р от ф различные способы расчета аО приводят к разным результатам. До сих пор не установлено, какой способ является более точным. [c.37]

Пусть частица массы т вращается по шару радиуса г. Так как потенциальная энергия при вращении постоянна и может быть принята за уровень отсчета энергии, то уравнение Шредингера запишется для ротатора следующим образом [c.441]

Потенциальная энергия электронов в металле может быть рассчитана для модели постоянного потенциала также следующим образом. Будем считать, что в каждом атоме металла, имеющем радиус электрон распределен равномерно с плотностью заряда [c.503]

Из-за постоянного излучения энергии радиус орбиты электрона должен последовательно уменьшаться в конце концов электрон должен упасть на ядро, что привело бы к уничтожению атома, как такового. [c.77]

Модель взаимодействия ион — растворитель была предложена Борном, исходившим в своих расчетах из простейших предположений, более характерных для физика, чем для химика. Ион радиуса п предполагался находящимся в среде диэлектрика, обладавшей определенной диэлектрической постоянной е и лишенной какой-либо структуры. Вычислялась работа разряда иона в ва-куме, затем частица, лишенная заряда, переносилась мысленно в данный растворитель (без затраты работы) и вновь заряжалась до потенциала на поверхности иона. Энергия переноса моля ионов из вакуума в раствор равна, по мысли Борна, энергии сольватации. Борн получил уравнение для энтальпии сольватации [c.251]

Or И (Тжг рассматриваться как реальные силы, действующие на периметр смачивания. Более строго эта количественная связь между равновесной величиной краевого угла и значениями удельных свобод-ных поверхностных энергий границ раздела фаз может быть получена при рассмотрении зависимости свободной энергии системы от формы капли постоянного объема. В условиях невесомости капля жидкости объемом V на плоской поверхности твердого тела представляет собой шаровой сегмент с высотой Н, радиусом кривизны г и радиусом окружности трехфазного контакта (периметра смачивания) rj (рис. [c.95]

Хаггинс вывел соотношение между энергией и длиной связи, в которое входят приписанные каждому элементу наборы значений г, так называемых радиусов постоянной энергии. Они постоянны для каждого элемента и приблизительно на 40 пм больше ковалентных радиусов. Уравнение Ха ггинса выглядит так (г в пм, Е в кДж/моль) [c.113]

Попавщие в анализатор ионы с некоторой постоянной энергией двигаются под действием лоренцевой силы в однородном поперечном магнитном поле анализатора, свободном от электрических полей. В этом случае радиусы г окружностей, по которым перемещаются ионы, могут быть определены из уравнения [c.258]

Жидкость через подводящее устройство 1 попадает в рабочее колесо 2, которое представляет собой вращающуюся втулку диаметра вт с укрепленными на ней профильными лопастями. В зоне рабочего колеса частицы жидкости движутся приблизительно по цилиндрическим поверхностям радиуса в пределах от вт до D(Vr=0). Вследствие этого окружная скорость на входе и выходе лопасти остается постоянной 1г= 21= <=соп81 И поэтому исключается действие центробежных сил. Теоретически можно показать, что иапор и циркуляция за рабочим колесом не меняются по радиусу. Увеличение энергии происходит за счет силы реакции 7 от подъемной силы профиля, действующей на жидкость при вращении решетки лопастей. [c.19]

Согласно уравнению (6. 2), снижение скорости в безлопаточном аппарате происходит тем интенсивней, чем больше отношение bjbg. Отсюда может быть сделан вывод, что аппарат выгодно выполнять с коническими стенками, расходящимися к периферии. Однако, как показал ряд исследований, в таком аппарате потери энергии бывают значительно большими, чем в аппарате с неизменной по радиусу шириной. В стационарных компрессорных машинах обычно применяют аппараты постоянной ширины (63 = 64 = = onst). [c.179]

Постулаты Бора, Во-первых, Бор постулировал существование стационарных состояний электрона, в которых его притяжение к ядру точно уравновешивается центробежной силой. В этих состоя-ннях электроны могут неопределенно долго оставаться, не теряя энер1 ии. Для каждого из стационарных состояний Бор рассчитал радиус круговых орбит, скорость движения электрона и величину его энергии. Согласно классической механике движение электрона вокруг ядра определяется моментом импульса, т. е. произведением массы электрона т на скорость его движения и и на радиус круговой орбиты г. Согласно законам квантовой механики энергия движущегося электрона, а следовательно, и момент импульса тюг могут изменяться только определенными порциями, или квантами, причем минимальное значение момента импульса составляет Н 1к, где /г — постоянная Планка, а иные его значения могут быть больше минимального в п раз, где п=1, 2, 3, 4, т. е. любое целое число. На основании равенстпа силы притяжения электрона к ядру центробежной силе и минимальности значения [c.25]

Здесь введены следующие обозначения Ск, Ср — теплоемкости катализатора и потока ек, е — пористости зерна катализатора и слоя Хк, Яс2, X R, Xfz, Ярн — коэффициенты температуронроводно-сти зерна катализатора, скелета катализатора и потока Dk, Dfz, DpB — коэффициенты диффузии в зерне катализатора и в потоке акр, O.KW, 2, O.FW — коэффициенты теплообмена между катализатором и потоком, холодильником и входным потоком и между потоком и холодильником — коэффициент массообмена между зерном катализатора п потоком R , Ra, L — радиус зерна, радиус и длина аппарата VF(Г, Z) — скорость химической реакции Q — тепловой эффект реакции к — константа скорости реакции Ё — энергия активации Д — газовая постоянная и — скорость потока. [c.129]

Постоянная скорость превращения энергии, 5=сопз1, в плоском слое толщиной 2R (бесконечной протяженности в двух других направлениях), в бесконечно длинном цилиндре или в сфере радиусом R с поверхностями, на которых поддерживается постоянная температура Т , ведет к параболическому профилю температуры внутри [c.217]

При сближении двух тел до расстояний, сопоставимых с дальностью действия межмолекулярных сил, между ними возникают поверхностные силы взаимодействия, которые действуют лишь в сфере молекулярного поля и на расстояниях от поверхности раздела, превышающих радиус этой сферы, равны нулю. Эти силы, являющиеся следствием ненасыщенности межмолекулярных сил на поверхности фаз и зависящие от природы когезионных сил в фазах, всегда выступают как силы притяжения. Ненасыщен-ность межмолекулярного взаимодействия на внешней поверхности частицы приводит к образованию избыточной поверхностной энергии между фазами. Наличие определенного избытка свободной энергии, сосредоточенной в поверхностньге слоях на границе раздела фаз и пропорциональной этой поверхности, обусловливает стремление любых дисперсных систем занять минимальную поверхность раздела фаз. Следствием такого свойства дисперсных систем является стремление в изотермических условиях жидких частиц к коалесценции и твердых частиц к агрегированию, сопровождающихся понижением свободной поверхностной энергии пропорционально убыли поверхности. Термодинамически поверхностную энергию можно характеризовать через уравнение для внутренней энергии и=Р+Тз. Применительно к процессу образования новой поверхности и есть поверхностная энергия, Р - свободная энергия образования поверхности и Тз - тепловой эффект процесса, где 8 = с1Р МТ - температурный коэффициент свободной энергии образования поверхности. Известно, что внутренняя энергия системы является результатом взаимодействия частиц и их кинетической энергии. В изотермических процессах определяемая температурой кинетическая энергия частиц остается постоянной, поэтому все изменения внутренней [c.93]

Хотя толща Земли на очень больщую глубину состоит из твердого вещества, мы проникли пока еще на очень небольщое расстояние под ее поверхность. Самая глубокая скважина пробурена всего на глубину 7,7 км, а самая глубокая шахта достигает глубины лишь 3,4 км. Для сравнения укажем, что радиус Земли равен 6370 км. Мы увидим, что многие крайне необходимые нам вещества не слищком распространены в доступной части литосферы. Кроме того, большинство этих веществ встречается в неудобной для использования химической форме. Как правило, необходимые нам соединения или элементы приходится отделять от большого количества ненужных веществ, а затем подвергать химической обработке, чтобы сделать их пригодными для применения. Извлекая и перерабатывая огромные количества веществ, залегающих вблизи поверхности Земли, мы буквально изменяем облик Земли (рис. 22.1). Согласно имеющимся оценкам, в Соединенных Штатах ежегодно извлекается из литосферы и обрабатывается приблизительно 2,3-10 кг, или около 23 т, различных веществ в расчете на душу населения. Ожидается, что общее количество добываемых полезных ископаемых будет постоянно увеличиваться из-за прироста населения и возрастающих потребностей общества. Кроме того, поскольку самые богатые залежи постепенно истощаются, в будущем придется перерабатывать большие объемы сырья худшего качества. Это означает, что извлечение необходимых нам соединений и элементов будет связано с большим расходом энергии и более сильным воздействием на окружающую среду. [c.337]

Формулу (111.47) можно получить также двумя другими способами. В первом из них, описанном в оригинальной работе Дебая и Гюккеля, Аи рассчитывали на основе мысленного процесса заряжения центрального иона и всех ионов, входящих в ионную атмосферу. При этом в процессе заряжения учитывалось перераспределение ионов, возникающее благодаря нх электростатическому взаимодействию. Работа заряжения, рассчитанная этим способом (процесс заряжения по Дебаю), относилась ко всем ионам системы, а потому для нахождения величины Аи ее нужно было продифференцировать по числу ионов данного вида I. Во втором способе, который получил название процесса заряжения по Гюн-тельбергу. предполагалось, что процесс мысленного заряжения ионов не сопровождается их перераспределением (предполагалось, что они уже до заряжения приобрели окончательное распределение, характерное для заряженной ионной атмосферы). Этот способ эквивалентен процессу заряжения конденсатора, состоящего из центрального иона и окружающей его сферической оболочки с постоянным радиусом 1/х. Работа заряжения по методу Гюн-тельберга сразу дает величину АО. Следует подчеркнуть, что различные способы расчета изменения энергии центрального иона вследствие его взаимодействия с ионной атмосферой дают совпадающие результаты лишь при выполнении соотношения (111.31). В условиях нелинейной зависимости р от ф различные способы расчета АЬ приводят к разным результатам. До сих пор не установлено, какой способ является более точным, так как уравнение Пуассона — Больцмана, получающееся при подстановке (111.30) в (111.27), не имеет строгого обоснования в статистической механике. [c.43]

Можно ожидать, что сила солей одной природы, например галогенидов щелочных металлов или солей тетразамещенных аммониевых оснований и различных кислот, будет изменяться при переходе от одного растворителя к другому на постоянную величину. Действительно, для солей одной природы величина (е2 Уд/4,6Д7 )2(2 г )(1/ем, — 1/емЛ остается постоянной либо лишь незначительно изменяется в связи с различием в радиусах ионов. Мало различается и изменение энергии сольватации А сол = 2 солм, [c.322]