Пятые гармонические колебания

Изучение динамических свойств растворов полимерных систем в условиях наложения колебаний на установившееся течение позволяет выявить роль скорости деформации в реологическом уравнении состояния. Наложение установившегося течения в направлении,ортогональном гармоническим колебаниям, приводит к срезанию релаксационных процессов, протекающих чрезмерно медленно ). Поэтому функция т] ((о, 7) практически не изменяется при низких частотах, пока со не достигнет величины, равной приблизительно одной пятой наложенной скорости сдвига. Аналогичным образом динамический модуль, измеряемый в потоке, оказывается значительно меньше именно в области низких частот. [c.218]

Вспомним тот анализ многолетних аэрологических материалов, о котором мы говорили в 14 (см. стр. 600). Там мы использовали лишь основное колебание векторов средних месячных скоростей ветра на различных высотах и отметили, что вторая и третья гармоники не представляют интереса, четвертая полностью отсутствует, а пятая выражена очень резко. Сейчас пришло время заняться именно этой пятой гармонической составляющей в колебаниях скоростей воздушных потоков на протяжении года. [c.644]

Таким образом, для того чтобы решить задачу о движении ядер, необходимо, во-первых, рассчитать (в приближении Борна—Оппенгеймера) ППЭ соответствующего электронного состояния в окрестности минимума, во-вторых, аппроксимировать эту ППЭ в окрестности минимума параболоидом (гармоническим потенциалом) и только после этого решать задачу (5.21) о колебаниях ядер в молекуле. Несмотря на столь многие допущения, к которым приходится прибегать в таких расчетах, вычисленные указанным способом частоты (энергии) колебаний для низших пяти-шести колебательных уровней достаточно хорошо совпадают с экспериментальными значениями. Рис. 5.10 показывает близкое соответствие вычисленного гармонического и найденного экспериментально ангармонического колебательного потенциала для молекулы Н—С1. В табл. 5.1 представлены рассчитанные в гармоническом приближении с использованием метода ЛКАО МО Рутаана частоты колебаний для четырехатомной молекулы формальдегида СН2=0, значения которых сопоставлены с экспериментальными. [c.170]

В качестве второго примера рассмотрим распределение энергии, между атомами в кристалле. Рассматривая кристаллы с тремя, пятью и семью атомами, действительно можно подсчитать возможные микросостояния и увидеть возникновение распределения Больцмана. Предполагается, что атомы в кристалле представляют собой идеальные одномерные гармонические осцилляторы, т. е. атом может обладать энергиями Ev, равными vhv, где и — колебательное квантовое число, к — постоянная Планка, а V — частота колебания. Эти энергии соответствуют тем значениям, когда нулевая энергия принимается за начало отсчета и энергии измеряются по отношению к этому нулевому уровню. [c.520]

Эллипсы, нанесенные различными пунктирными линиями, представляют собой годографы векторов, которые необходимо прибавлять к соответствующему вектору средней годовой скорости ветра на данной высоте (вместе с теми добавочными векторами, которые отвечают основному колебанию, второму и третьему гармоническим). Для круглого счета промежутки между отдельными точками, нанесенными на годографы, приняты равными 6 суткам. В действительности период пятой гармоники равен, очевидно, не 72, а 73 суткам. [c.644]

Теория Касселя. Придерживаясь в дальнейшем изложении формы теории, разработанной Касселем, будем представлять молекулу в виде системы гармонических осцилляторов, связь между которыми настолько сильна, что энергия мoлeкJлы может свободно перерасп реде,пяться между различными степенями свободы, и в то же время недостаточно сильна, чтобы каждый осциллятор нельзя было рассматривать как независимый (с чем связана возможность представления знергии молекулы в виде суммы соответствующих этим осцилляторам квадратичных членов). В теории Касселя принимается, что число осцилляторов равно числу участвующих в активации колебательных степеней свободы f активной молекулы, причем частоты колебания всех / осцилляторов полагаются одинаковыми ( ). [c.247]

В большинстве работ [203—206] расчеты термодинамических функций газообразного селеноводорода производились в приближении жесткого ротатора — гармонического осциллятора в интервале до 1000 или 2000° К. Строгий учет ангармоничности колебаний производился Гордоном [2071 с использованием модифицированной методики Пеннингтона и Коба. В этой работе использовались молекулярные постоянные, определенные Хиллом и Эдвардсом [208]. Расчет был выполнен Гордоном в интервале 298—6000° К, однако в работе приводятся данные лишь для пяти температур (табл. 45). [c.172]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология