Нагрев пластины

Более сложную одномерную модель двухслойной пластины с резистивным дефектом использовали Ж. Крапе и П. Съело [39]. Моделировали равномерный нагрев пластины тепловым потоком, который проникал на определенную глубину согласно закону Ламберта-Бера. Аналитическое решение задачи T (gJ,x ) [c.126]

Импульсный адиабатический нагрев пластины [c.25]

Исследование температурных свойств тензодатчиков совместно со свойствами металла было выполнено на стенде, построенном в виде блочного термостата. Испытываемая пластина с датчиками помещалась между массивными латунными блоками. Оба блока и пластина предварительно охлаждались в жидком кислороде, затем покрывались хорошим теплоизолятором (мипорой) и медленно нагревались по мере естественного притока тепла. Процесс нагревания от —183 до —20 30° С длился около 8 час. По мере нагревания пластины измерялась ее температура по термопаре, закрепленной на поверхности пластины, и сопротивления датчиков, наклеенных на ней, по прибору ЭИД. Вместо компенсационного датчика использовался магазин сопротивлений. Отсчет начинался с комнатной температуры. Нагрев пластины с датчиками до +120° С осуществлялся в сушильном шкафу и измерения выполнялись по мере естественного охлаждения шкафа с пластиной. [c.127]

Граничное условие (8-3) показывает, что лучистое тепло идет на нагрев пластины и на потери тепла в окружающую среду. [c.208]

Пачки эбонитовых пластин загружают в бак из дюралюминия, помещенный на тележке вулканизационного котла, подвешивают их на дюралюминиевых рейках или трубках, положенных на стенки бака, и наполняют водой, соблюдая, чтобы расстояние пластин от поверхности воды, дна и стенок бака составляло 100— 120 мм. Вулканизация в воде обеспечивает равномерный нагрев пластин и лучший отвод выделяющегося тепла. Режимы вулканизации зависят не только от рецептуры смеси, но также и от размеров пластин и конструктивных особенностей котла. Толстые пластины вулканизуют длительно, применяя цикловую вулканизацию (прерывную, с промежуточным охлаждением). Однако разрыв процесса вулканизации в начальной стадии недопустим и ведет к отрыву олова и порче поверхности пластин. С пластин, выгруженных из котла, снимают олово. Если при этом возникает необходимость, пластины подвергают правке, прокладывая между ними хромированные стальные листы. [c.150]

Пачки эбонитовых пластин загружают в бак из дюралюминия, помещенный на тележке вулканизационного котла, подвешивают их на дюралюминиевых рейках или трубках, положенных на стенки бака, и наполняют водой, соблюдая, чтобы расстояние пластин от поверхности воды, дна и стенок бака составляло 100— 120 мм. Вулканизация в воде обеспечивает равномерный нагрев пластин и лучший отвод выделяющегося тепла. Режимы вулканизации зависят не только от рецептуры смеси, но также и от размеров пластин и конструктивных особенностей котла. Толстые пластины вулканизуют длительно, применяя цикловую вулканизацию (прерывную, с, промежуточным охлаждением). Однако [c.163]

После нанесения легированного окисла проводится нагрев пластины при температуре диффузии в течение необходимого периода времени для [c.418]

Для создания заданного перегрева пластины ДТ = Тц, — Тоо относительно температуры набегающего потока Тоо в пластину был вмонтирован (заподлицо с ее поверхностью) электрический нагреватель, обеспечивающий равномерное рассеяние электрической мощности по ее длине (рис. 3.9 а). Нагрев пластины был необходим для измерения коэффициента теплоотдачи (St) между пластиной и потоком. Однако чтобы свести к минимуму влияние перепада температур ДТ на результаты измерения относительного приращения A f/ fo и ASt/Sto, желательно задавать предельно малую величину ДТ. Введение в опытах дополнительного параметра АТ/Тоо нежелательно и потому, что это может существенно усложнить эксперимент и сделает его практически неосуществимым. С другой стороны, увеличение перепада температур ДТ способствует снижению погрешности измерений при определении коэффициента теплообмена. Таким образом, возникает необходимость в выборе оптимальной (т. е. максимально допустимой) величины перегрева [c.156]

Рассмотрим нагрев пластины толщиной к и площадью Р равномерно распределенным по площади пластины пучком заряженных частиц с суммарной импульсной мощностью Ри- Длительность импульса равна Ти, глубина прогрева за один импульс А р =.уДо много меньше толщины пластины к. [c.244]

Процесс диффузии в потоке газа-посителя может быть разделен на две стадии. На первой стадийна поверхности полупроводниковой пластины наносится тонкий диффузионный слон. Па второй стадии пластина нагревается в атмосфере, не содержащей примеси, и легирование осуществляется за счет перераспределения тех примесей, которые были введены в поверхностный слой на первой стадии. Лучшие результаты по ш/нроизвэдпмостя процесса диффузии получаются тогда, когда на поверхности полупроводниковой пластины образуются промежуточные слои окиспого стекла, легированные требуемыми примесями. Такая методика имеет ряд преимуществ по сравнению с методом одностадийной диффузии [8Г>] окислое стекло защищает поверхность пластины от испарения или химической реакции, легирование идет не из локальных частиц примеси, а из равномерно легированной массы, что позволяет улучшить воспроизводимость и контроль процесса. В связи с этим большое внимание было уделено разработке способов нанесения легированных окислов и использованию полученных слоев в качестве источников диф- фузанта в процессе последующего нагревания. Такие легированные окислы получаются при одновременном разложении алкоксисилапа и летучих МОС. Последующий нагрев пластины с покрытием обеспечивает диффузию примеси в полупроводниковую пластину. Поверхностная концентрация после этого определяется в основном по коэффициенту концентрации (примесному уровню) и диффузии примеси в окисле. Переход получают за одну стадию диффузии [c.417]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология