Турбулентное течение в кольцевом слое

В случае турбулентного течения пренебрегаем теплоотдачей через внешний кожух из-за больших скоростей движения. Тогда температурное поле потока в кольцевом зазоре определяется теплосодержанием поступающей смеси, поэтому температуру газа можно считать постоянной в каждом сечении и равной значению Тгю Х, Нг) на выходе из каталитического слоя. На основании соотношения Буссинеска плотность смеси в кольцевом канале тоже будет функцией от X. [c.84]

Область режимных параметров, характеризующихся относительно невысокими значениями д, при которых процесс парообразования не влияет на интенсивность теплообмена. В этом случае коэффициент теплоотдачи (обозначаемый ) можно рассчитывать по формулам конвективного теплообмена в однофазной среде с учетом воздействия паровой фазы на течение жидкости в пристенном слое. При пузырьковой, пробковой и кольцевой структурах смеси паровая фаза оказывает в основном геометрическое воздействие, проявляющееся в увеличении истинной скорости движения жидкости. Поэтому при всех указанных структурах в расчетные формулы (например, при турбулентном течении в формулу М. А. Михеева [1]) следует подставить истинную среднюю по сечению скорость жидкости и =1/ о/(1 —<р) [2]. В условиях кольцевой струк- [c.39]

Совместное течение турбулентных и ламинарных слоев жидкости было изучено в работе [14]. Кольцевое течение газ—пленка жидкости в трубах обсуждалось в работах [15, 16]. [c.60]

Турбулентные течения потока в РПА возникают в узком кольцевом зазоре между цилиндрами ротора и статора, имеющими прорези, поэтому такие течения можно отнести к группе отрывных внутренних турбулентных течений [113]. Для этих течений характерны сложные поля скоростей и обычно более высокие уровни энергии и напряжений, чем в пограничном слое. Слол ность протекающих в РПА процессов исключает возможность использования для их анализа аналитического исследования. В этом случае целесообразно использовать подход, основанный на том положении, что интенсивность процессов переноса определяется величиной диссипации энергии [114, 115]. В качестве критерия эффективности процесса смешения целесообразно использовать удельный расход энергии, который наиболее полно соответствует количественным характеристикам проводимого процесса и проявляется в изменениях свойств обрабатываемой среды. Таким образом, для создания количественного описания процесса смешения в РПА в турбулент- [c.75]

Ранее (см. 9.4) это значение Nu было получено другим способом. Выражение типа (10.10) может быть получено и для течения в кольцевом канале (в пространстве между двумя коаксиальными трубами). Наряду с интегралом Лайона для нахождения чисел Нуссельта используют метод непосредственного интегрирования уравнения энергии, а при переменных свойствах жидкости и для условий течения на начальном гидродинамическом участке — полную систему уравнений конвективного теплообмена. Для замыкания системы применяют различные модели турбулентности (составляют уравнение баланса турбулентной энергии, вводят гипотезы для V.J, и др.). Иногда привлекают методы теории пограничного слоя. [c.267]

При истечении газа из профилированного сопла строго по направлению оси X, при параллельности спутного потока и струи давление во всем пространстве, занятом факелом, можно считать постоянным. Если вблизи устья горелки установлено стабилизирующее устройство (например, тонкий кольцевой стабилизатор, размерами которого и влиянием на течение можно пренебречь), то в турбулентном пограничном слое — области смешения, образованной параллельными потоками топлива и окислителя,— установится устойчивый стационарный фронт пламени. Фронт этот начнется вблизи кромок сопла (точнее — у стабилизатора). Вначале он несколько расширится, а затем на сравнительно большом расстоянии (порядка десятков и более калибров) сузится и, наконец, сомкнется на оси факела. [c.34]

Гиневский A. ., Солодкин Е.Е. Аэродинамические характеристики начального участка трубы кольцевого сечения при турбулентном течении в пограничном слое // Иромышленная аэродинамика. М., 1959. Вып. 12. С. 155 - 168. [c.642]

При одновременной турбулизации центрального и кольцевого потоков распределение скорости заметно отличается от ее распределения в струе с естественным уровнем начальной турбулентности. При Shi=7 0 и Sh2 0 изменение Um x) с качественной стороны аналогично изменению u при турбулизации кольцевого потока. В обоих случаях наблюдается увеличение интенсивности затухания Ищ и уменьшение степени влияния параметра т при росте числа Струхаля. Полное представление о характере влияния низкочастотных пульсаций на аэродинамику коаксиальных струй дает рис. 7-18, на котором для различных условий истечения представлены данные о распределении скорости в поле течения струи. Из графиков видно, что во всех случаях, т. ё. при Shi O и Sh2=0 Shi = 0 и Sh2= =0, Shi= i=0 и Sh2= 0, при повышении уровня начальной турбулентности в одной из струй или в обеих струях наблюдается увеличение интенсивности турбулентного обмена. Это приводит к заметному расширению струйного пограничного слоя, сокращению протяженности начального и переходного участков, изменению эжекцнонных свойств и т. д. [c.177]

В дальнейшем была показана [186] и экспериментально, и теоретически — путем решения уравнений КН — возможность стабилизации течения с помошью боковых стенок полости, проницаемых для среднего потока. Если окружить круглый резервуар кольцевой областью, где конвекция тем или иным способом подавлена, но куда свободно проникает крупномасштабный поток, то поток этот, распределенный на большую площадь, уже не будет создавать опасное поджатие валов в центре резервуара. В экспериментальной части работы конвекция во внешней области подавлялась тонкой горизонтальной кольцевой пластинкой, которая делила слой на два конвективно устойчивых подслоя. В результате стационарные режимы оставались достижимыми вплоть до = 1,2, а фазовая турбулентность впервые обнаруживалась лишь при = 1,5. [c.112]

Как отмечалось выше, качественное состояние кольцевого вращательно-поступательного потока является функцией двух критериев — критерия Ке и Та. В зависимости от их соотношения такие потоки могут быть ламинарными, ламинарными с вихрями Тэйлора, турбулентными и турбулентными с вихрями Тэйлора. Последнее состояние представляет собой мощное вихревое срывиое течение и является наивыгоднейшим, так как способствует наиболее полному разрушению пограничного слоя на вращающейся поверхности, а следовательно, [c.79]

Теоретические положения. Ввиду сложности явлений, происходящих в турбулентных потоках, нет точнььч ана штических выражений, оштеываю-щих течение в турбулентном пограничном слое. Чаще всего при получении приближенных решений для течения в кольцевой щели применяют интегральные соотношения для вращающегося потока несжимаемой жидкости. [c.16]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология