Коэффициенты продольной дисперсии в зернистом слое

Коэффициенты продольной дисперсии в зернистом слое [c.89]

Результаты определений коэффициента продольной дисперсии в зернистом слое из шаров и частиц нерегулярной формы показаны на [c.98]

Рис. III. 6. Схемы экспериментального определения коэффициентов продольной дисперсии в зернистом слое в нестационарном режиме при подаче на входе возмущения концентрации различной формы а — единичный импульс —ступенчатая подача в —синусоидальное возмущение.

Аналогичное уменьшение величин l/Pe при Re = 5 — 200 зафиксировано в работе [43]. В этом интервале Re значения 1/Рел оказались ниже предельного значения 0,1. Следует обратить внимание на то, что при Re = 0,1 — 100 для потока жидкости в зернистом слое основной составляющей коэффициента продольной дисперсии является релаксационная составляющая в этом случае уменьшение Вр обнаружить практически невозможно. Однако, при Re < 0,1 опытные данные [41] легли заметно ниже расчетной кривой, а при Re < 0,01 ниже [c.100]

Таким образом, для расчета коэффициентов продольной дисперсии в зернистом слое можно рекомендовать конкретную при- [c.100]

Коэффициенты продольной дисперсии в нестационарном поле концентраций, связанные с наличием флуктуаций скоростей в зернистом слое. В разделе IV. 1 приведены результаты экспериментального определения флуктуации скорости в зернистом слое. Было показано, что скорости в зернистом слое (исключая пограничную зону у стенок аппарата) распределяются по вероятностному закону (IV. 2), со стандартом флуктуации а для шариков и таблеток-т-по формуле (IV. 3) (при Reg < 10). Этот стандарт флуктуаций приведен к высоте слоя 3d, соответствующей высоте минимального геометрического ансамбля элементов зернистого слоя. [c.214]

Коэффициенты продольной дисперсии в нестационарном поле концентрации, связанные с неравномерностью распределения скоростей у стенок аппарата с зернистым слоем и в ядре потока. Как [c.215]

Результаты замеров продольных коэффициентов диффузии в зернистом слое при стационарном поле концентраций в литературе не опубликовывались. Определение значений коэффициентов А, усредненных по поперечному сечению аппарата с зернистым слоем, в принципе может быть проведено в соответствии с рис. IV. 10, а —по замеру концентраций вещества, распространяющегося против движения жидкости в зернистом слое. Однако практическое проведение такого эксперимента встречает большие трудности. При повыщенных скоростях жидкости концентрация (рис. IV. 10, а) падает слишком быстро до величин, которые существующими аналитическими методами невозможно измерить с достаточной степенью точности. При понижении скорости существенное значение приобретают флуктуации скорости (раздел IV. 1) и конвекционные токи, возникающие в жидкости из-за самой малой разницы в плотностях смешивающихся потоков. Величину коэффициента диффузии в этом случае можно рассматривать по аналогии с продольным коэффициентом теплопроводности в зернистом слое со стационарным полем температур (раздел V. 3). Коэффициент продольной диффузии А выражается, как и величина Ог, через зависимость (IV. 24) или (IV. 27), коэффициент пропорциональности В в этом случае (из раздела V. 3) для слоя шаров В а0,5. При этом следует иметь в виду, что здесь, как указано выше, измеряется некоторый усредненный по сечению аппарата коэффициент диффузии, в который входит несколько компонентов. К величинам Ог, определяемым по зависимостям (IV. 24) и (IV. 27), добавляется составляющая коэффициента продольной дисперсии, связанная с неравномерностью распределения скоростей у стенок аппарата с зернистым слоем и в ядре газового потока в соответствии с зависимостью (IV. 22) и (IV. 23). [c.227]

Сводные результаты определений коэффициента продольной дисперсии в зернистом слое из шариков и частиц нерегулярной формы даны на рис. IV. 17, являющемся переработкой соответствующего сводного графика из монографии Левеншпиля [40]. Величины Di и и, как и везде в нашей работе, рассчитаны на полное сечение аппарата. На диаграмме сведены данные различных исследователей, опубликованные до 1961 г. [5, 20—22, 41—43]. [c.228]

Рис. IV. 18. Сравнение экспериментальных данных по коэффициентам продольной дисперсии в зернистом слое со сводной диаграммой коэффициентов дисперсии по рис. IV. 17

Воскресенский Я. М., Сафонов М. С., Ширяев В. К. Влияние входного участка в измерениях коэффициента продольной дисперсии в плотном зернистом слое.—Теорет. основы хим. технологии, 1975, 9, № 5, с. 684-689. [c.229]

Модели с неравнодоступными объемами хорошо объясняют качественные особенности не только процессов перемешивания, но и закономерности внешней гидравлики насыпанного зернистого слоя. Поскольку диффузия в застойных зонах в значительной степени определяется молекулярным переносом, то становится понятной наблюдаемая сильная зависимость коэффициента продольной дисперсии от коэффициента диффузии Dr примеси в основном потоке. По мере повышения скорости потока в основных каналах между зернами в застойных зонах появляются циркуляционные течения [18] и их относительный объем снижается, что проявляется в приближении гидравлического сопротивления (см. раздел II. 8) и теплоотдачи от зерен (см. раздел IV.5) к их значениям для одиночного зерна уже при Кеэ > 50. [c.90]

Для цементированных грунтов капиллярная модель имеет некоторые предпосылки с физической точки зрения, однако для насыпного слоя модель с областями неравнодоступных объемов имеет гораздо большее обоснование. Наличие в промежутках между зернами застойных областей со слабой циркуляцией жидкости в них объясняет и значительную разницу между коэффициентами гидравлического сопротивления (раздел 11.8) и тепло- и массообмена для отдельного зерна (раздел V. 5) в свободном потоке и зернистом слое в области Неэ<50. Модель с застойными зонами, в которой скорость диффузии определяется в значительной мере молекулярным переносом [34], хорошо объясняет тот факт, что в области Неэ<200 коэффициент продольной дисперсии сильно зависит от коэффициента молекулярной диффузии примеси в основном потоке (рис. IV. 18, стр. 230). Рассматриваемая в некоторых более ранних работах [20, 21] модель зернистого слоя, в которой промежутки между элементами слоя принимались за отдельные последовательно расположенные камеры полного перемешивания, может считаться частным случаем модели с застойными зонами в области Нбэ>200. В области малых значений Кеэ модель камер перемешивания не объясняет большого различия коэффициентов молекулярной диффузии в стационарном и переменном по времени полях концентрации. Некоторые особенности процесса хроматографического разделения плохо сорбируемых. веществ могут быть объяснены наличием малодоступных или непродувае-мых объемов между зернами [8, стр-. 30 и сл.]. [c.209]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология