Стационарное поле температур тел с источниками энергии

Стационарное поле температур тел с источниками энергии [c.36]

Теоремы Г. М. Кондратьева. Рассмот рим общие закономерности перехода температурного поля в теле или в системе тел от одного стационарного состояния к другому, вызванному либо внезапным изменением температуры окружающей среды /с, либо включением распределенных в телах источников энергии. [c.166]

В момент достижения стационарного состояния статистические температуры Те и Гг фиксированы. При этом установилась вполне определенная напряженность электрического поля. Следовательно, при фиксированной плотности газа в системе устанавливается определенная напряженность Е электрического поля и определенные средние уровни энергии газа (ее>бг>еа). Предел роста энергии тяжелых частиц (атомов и ионов) и электронов определяется теплоотводом при постоянной мощности источника. Характер кривой насыщения при выходе системы на стационарный режим Г°К. показан на рис. 1. [c.13]

Роуз и Браун [4] следующим образом описывают физический механизм стационарного СВЧ-разряда Электроны получают энергию от приложенного поля (СВЧ) и теряют ее при упругих и неупругих соударениях. Ионизация молекул служит источником новых электронов, их сток происходит в результате потока электронов на стенки разрядной трубки из-за градиентов концентрации электронов и потенциала пространственного заряда . Для образования свободных радикалов при относительно низких температурах газа необходимо, чтобы электронная температура превышала газовую по крайней мере на порядок. Многие исследователи [6] показали, что отношение этих температур почти линейно зависит от отношения напряженности электрического поля к давлению газа. Таким образом, основная физическая проблема сводится к созданию в сверхвысокочастотном разряде максимально возможной напряженности электрического поля для того, чтобы можно было работать при средних давлениях газа. [c.107]

Основная идея численного решения состоит в том, что оно записывается не для всей области интегрирования сразу, а для дискретной, малой ее части — контрольного объема (имеется в виду трехмерное пространство). В частности, если контрольный объем мал, то в его пределах искомая величина (у нас — температура) практически не изменяется и, следовательно, характеризуется численным значением, которое приписывается фиксированной точке внутри этого объема — узлу или полюсу. Связь же между численными значениями искомой величины в соседних контрольных объемах устанавливается через дискретный аналог дифференциального уравнения теплопроводности, что позволяет охватить всю область интегрирования. Как было отмечено выше, уравнение теплопроводности отражает закон сохранения энергии. Применительно к контрольному объему при стационарном температурном поле этот закон может быть сформулирован так Изменение во времени энтальпии контрольного объема равно нулю, так как в любой момент времени количество теплоты, выделившейся в контрольном объеме в связи с действием в нем внутренних источников (стоков) теплоты, плюс количество теплоты, поступившей в контрольный объем через часть его границ, равно количеству теплоты, покинувшей контрольный объем через другие его границы в процессе теплообмена с окружающими телами (соседними контрольными объемами) . [c.70]

При анализе нестационарных полей аппарата таюке целесообразно рассматривать отдельно температурный фон в области / и локальную температуру в этом месте. Пусть, например, совокз/пность детален в аппарате работает в весьма сложном электрическом режиме (импульсный, низкочастотный и др.), т. е. мощность различных активных источников энергии может изменяться во времени по тому или пому закону (рис.3.1). Фоновый перегрев й /ф(т) в какой-либо области / аппарата также будет изменяться во времени от ьуля (начало процесса) до своего стационарного значения ( й /ф)ст. Так как тепловая инерция аппарата велика по сравнению с длительностью отдельных импульсов или периодом повторяющегося процесса включения и выключения источников, то изменение перегрева О/ф в области / будет в первом приближении происходить так же, как и при неизменной во времени средней мощности актипных источников энергии. Локальное значение перегрева / сб в области / может быть вызвано активным источником энергии в этой области. Принимая во внимание особенности области / и характер изменения мощности, возможно экспериментально или аналитически определить величину О/сб суммарная температура находится по формуле (3.5). [c.155]

Работа источника начинается с ионизации ЭЦР-разрядом специально напускаемого инертного газа. Затем в зависимости от величины коэффициента распыления подача инертного газа либо прекращается, либо уменьшается. В некоторых случаях вместо инертного газа можно использовать пары другого, легко испаряемого металла, полученные вблизи распыляемой пластины. Электронный компонент образующейся плазмы находится в комбинированной ловушке между магнитной пробкой и отрицательно заряженной пластиной. Поток плазмы в установку, который начинает формироваться за счёт ухода электронов в конус потерь, в стационарном состоянии является амби-полярным процессом. Принято считать, что вдоль магнитного поля плазма распространяется с ионно-звуковой скоростью л/Те/М . Достигнута величина плотности эквивалентного ионного тока в потоке плазмы порядка 10 мА/см . СВЧ-разряд был применён и для ионизации паров кальция, полученных обычным испарением [9]. Вероятно, что при таком варианте работы источника температура ионов оказывается низкой ( 1 эВ) в ЭЦР-разряде быстро нагреваются электроны, ионы же приобретают энергию только за счёт электрон-ионных соударений. Сделана попытка ответить на этот вопрос с помощью лазерной спектроскопии [26]. Пока известен только результат измерений в разреженной бариевой плазме — температура ионов при Пг = = 1,5 10 см составила 0,5 эВ. [c.316]

Высокотемпературная ползучесть дисперсионно-упрочнен-ных систем, контролируемая диффузионным движением включений упрочняющей фазы под действием градиента поля напряжений, создаваемого дислокациями, рассмотрена в работе 40]. Для расчета скорости стационарной ползучести использована модель, в которой дислокации противоположных знаков равномерно распределены в объеме, образуя сетку Тейлора. Источниками дислокаций являются звенья сетки. Энергия активации ползучести в этом случае равна энергии активации диффузионного движения частиц, декорирующих дислокации. Необходимо отметить, что экспериментальные результаты исследования зависимости скорости ползучести дисперсионно-упрочненных материалов от напряжения и температуры в ряде случаев не согласуются с теоретическими зависимостями моделей, упомянутых выше. Так, при изучении ползучести диспер-сионно-твердеющего ниобиевого сплава было показано, что скорость ползучести не может быть описана степенной зависимостью от напр51жения с показателем степени /7 = 4. .. 6, как [c.12]