Вероятность нейтрон у избежать резонансного захвата

Величина р, называемая вероятностью избежать резонансного захвата, определяется как доля резонансных нейтронов, которые не были захвачены из-за уменьшения энергии. Эта величина р является функцией относительных размеров и взаимного расположения замедлителя и топлива. Следовательно, (1—р) нейтронов в единицу времени претерпевают резонансное поглощение в единице объема, а энергия вт уМ о ФР р нейтронов уменьшается до более низких уровней. Часть этих нейтронов, диффундируя, выходит за пределы реактора, часть (Рч) остается и переходит в тепловые нейтроны. Рп — вероятность избежать утечки нейтронов, замедляющихся от резонансной до тепловой энергии. [c.75]

Изменение диапазона энергии, который нейтрон проходит при замедлении, зависит от смещения тепловой группы. Изменения температуры, которые непосредственно влияют на распределение нейтронов в тепловой группе, фактически определяют новую энергию тепловой группы (Ят)- Изменение т в свою очередь вызывает изменение таких величин, как возраст и вероятность нейтрону избежать резонансного захвата, которые определяются интегралами, пределы которых зависят от значения Ет,. [c.219]

Оценить температурный коэффициент для вероятности нейтрону избежать резонансного захвата можно, исходя из равенства (6.190), которое справедливо, если концентрация топлива низка. Точнее, нужно потребовать, чтобы и в резонансной области [см. уравнение (6.181)] для всех ] [c.232]

Проблема определения вероятности нейтрону избежать резонансного захвата в гетерогенных конфигурациях горючего и замедлителя привлекала неустанное внимание еще в ранние годы развития реакторной техники. Из-за трудности проблемы и недостаточных сведений о поперечных сечениях большинство усилий было направлено на получение экспериментальных данных однако с самого начала предпринимались и теоретические исследования, особенно большой вклад в изучение этой проблемы внес Вигнер [89]. [c.472]

ВЕРОЯТНОСТЬ НЕЙТРОНУ ИЗБЕЖАТЬ РЕЗОНАНСНОГО ЗАХВАТА [c.487]

Рис, 10.12. Вероятность нейтрону избежать резонансного захвата как функция размеров ячейки (в а сохраняется постоянным). [c.490]

Вероятность тепловым нейтронам избежать резонансного захвата. Для гомогенной системы с низкой концентрацией горючего вероятность [c.468]

Вероятность избежать утечки нейтронов, замедляющихся от энергии деления до резонансной. . Вероятность избежать утечки нейтронов, замедляющихся от энергии деления до тепловой Р( . . . Вероятность избежать резонансного захвата, р. ........... [c.77]

В процессе замедления нейтроны могут быть захвачены ядрами замедлителя, теплоносителя или без деления. Сечение захвата особенно велико в области резонансного поглощения. Доля нейтронов, не поглотившаяся при замедлении, учитывается коэффициентом Ф — вероятностью избежать резонансного захвата. Все замедлившиеся нейтроны захватываются или ядрами среды. Доля нейтронов, поглощаемых ураном, определяется коэффициентом теплового использования д. При этом только часть нейтронов % при поглощении вызовет деление ядер в результате которого образуется V новых нейтронов. Таким образом, по завершении нейтронного цикла к нейтронов предшествующего поколения обращается в (ицфт у) нейтронов следующего поколения, и, следовательно, по определению [c.229]

В общем случае для любого интервала от м,, до и вероятность нейтрону избежать иоглощения, нлп, как принято называть, вероятность избежать резонансного захвата , р (м , ) определяется следующим образом [c.74]

В качестве примера вычислим температурный коэффициент для реактора СР-5 в холодном состоянии и покажем, как с помощью этого коэффициента можно определить избыток реактивности в реакторе при комнатной температуре. А именно мы вычислим температурный коэффициент для горячего неотравленного реактора по температурным производным коэффициента теплового использования, вероятностей нейтрону избежать утечки при замедлении и в процессе диффузии, а также вероятности избежать резонансного захвата. Изменение к при данном изменении температуры ЬТ легко определяется из соотношения (6.142). [c.231]

Второй температурный эффект, связанный с сечениями, имеет место в области высоких энергий и особенно важен для ядер, которые обладают резко выраженными резонансами, например для ядер топлива. Хотя для большинства таких материалов вблизи тепловой энергии зависимость близка к 1/г , отклонением от закона ilv уже нельзя пренебречь более того, во многих случаях эти материалы имеют также резонансы, расположенные близко к теиловой области. Эти характеристики войдут не только в температурный коэффициент параметров тепловой группы, но и в температурный коэффи-и,нент таких величин, как вероятность нейтрону избежать резонансного захвата, в которую входит интеграл от сечения, вычисленный по всей надтепло-вой (резонансной) области. Собственно говоря, сечения в надтепловой области для такпх функций должны вычисляться из интегрального соотношения вида (4.182), которое учитывает тепловое движение ядер. Температурная. зависимость сечеиия в быстрой области описывается функцией распределения [см. уравнение (4.172)], в которую входит и температура среды Гдт. Так что изменения Ття вызывают изменение ЯЛ п, следовательно, величин, зависящих от сечений в быстрой области. Это явление, называемое эффектом Допплера, будет рассмотрено в связи с зависимостью вероятности избежать резонансного захвата от температуры. [c.219]

К полному числу быстрых нейтронов и называется вероятностью избежать резонансного захвата. [c.615]

Величина 2д , которая фигурирует в уравнении (8.141а), должна быть подобрана таким образом, чтобы 2д ф (г) хорошо совпадала с плотностью замедления быстрых нейтронов в тепловые в точке г. В качестве источников быстрых нейтронов должны быть взяты нейтроны, образующиеся в процессе деления на тепловых нейтронах г2 ф2(г). Параметры и 21 а представляют собой коэффициент диффузии тепловых нейтронов и сечение поглощения для тепловых нейтронов в активной зоне соответственно. Источник в уравнении для тепловых нейтронов (8.1416) взят равным числу нейтронов, замедляющихся из быстрой группы, за вычетом количества потерянных нейтронов из-за поглощения в процессе замедления. Положим, что рс — доля нейтронов быстрой группы, достигающих тепловых энергий (в активной зоне) в процессе замедления, и предположим, что рс определяется вероятностью нейтрону избежать резонансного захвата в активной зоне. Следует заметить, что такой выбор несколько произволен, поскольку сечение д пока еще не определено. Таким образом, примем это определение как удобное и оставим за собой возможность для подходящего определения величины Бд при конкретизации слагаемого /)с2д ф1> дающего источники тепловых нейтронов. [c.331]

Сравним этот результат с соответствующим выражением для эквивалентной гомогенной системы. При выводе уравнения (10.57) уже отмечалось, что выражение для вероятности избежать нейтрону резонансного захвата в гомогенной системе может быть получено из соответствующего равенства для гетерогенных систем переходом к предельному случаю тонких пластин горючего (при сохранении постоянного отношения а/Ь). Таким образом, используя выражение (5.288) для а, из (10.105) находим [c.489]

Вероятность нейтрону избежать резонансного захвата увеличивается в результате появления двух эффектов, а именно самоблокировки горючего и физического разделения двух материалов (см. 10.1). В настояш,ем параграфе мы попытаемся детально исследовать эти эффекты. Начнем с простейшего рассмотрения последнего эффекта, который обусловлен чпсто геометрическими эффектами. Рассмотрим сначала гомогенные системы, а затем результаты распространим на гетерогенные системы, [c.488]

Наиболее важное из преимуществ гетерогенных систем состоит в увеличении вероятности нейтрону избежать резонансного захвата благодаря ффекту самоблокировки горючего в блоках. В связи с тем что резонансная структура в горючем представляет собой резкие и высокие пики, в раснределепии потока резонансных нейтронов имеются локальные спады вблизи [c.475]

Имеется другой, до некоторой стенени вторичный эффект, который также бJtaгoпpuят твyeт з величснню вероятности нейтрону избежать резонансного захвата. Из-за физического разделения двух материалов нейтроны в процессе замедления нри прохождении резонансного интервала имеют меньшую вероятность столкнуться с ядрами горючего, и число резонансных иоглоще-пий, следовательно, сокращается. Этот эффект зависит главным образом от геометрии ячейки. [c.476]

Для расчета коэффициента теплового иснользования нужно знать распределение теплового потока и, в частности, выедание теплового потока (т. е. тепловой коэффициент проигрыша). Вероятность нейтрону избежать резонансного захвата требует, с друго11 стороны, знания пространственного раснределения резонансных нейтронов, и, наконец, расчет коэффициента размножения на быстрых нейтронах определяет нространственное распределение последовательных (каскадных) генераций нейтронов деления. [c.476]

В случае толстых пластин горючего величину а можно подсчитать из диффузионной теории значение этого коэффициента дается уравнением (5.322) для тонких пластин может быть испольчована формула (5.288). Вероятность нейтрону избежать резонансного захвата определим из выражения для дм х, и). Если подсчитать общее число достигших тепловой области нейтронов по всей ячейке и разделить его на общее число нейтроов, вступивших в процесс замедления, то получим вероятность того, что нейтрон избежит поглощения в процессе замедления [c.489]

ООО в иредиоложеиии, что вероятность избежать резонансного захвата и вероятность яеутечки быстрых нейтронов равна единице, т. е. что применима односкоростная модель. [c.400]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология