Нейтрон и след

Для -металлов У1Н группы семейства железа поперечные сечения захвата тепловых нейтронов следующие (10 м ) Ре — 2,43 Со — 34,8 N1 — 4,5. [c.366]

Во время бета-распада нейтрон превращается в электрон и протон. Протон остается в ядре, а электрон выбрасывается с высокой скоростью. Одновременно испускается третья частица — антинейтрино. Процесс описывается следующим уравнением [c.324]

Согласно протонно-нейтронной теории атомных ядер, число протонов в ядре равно заряду ядра 1 (при выражении его, как обычно, в единицах заряда электрона), а сумма числа протонов и числа нейтронов равна массовому числу А, т. е. массе атома, выраженной в единицах атомных весов и округленной до целых единиц. Таким образом, число нейтронов равно А—I. Отсюда следует, в частности, что различные изотопы данного элемента отличаются друг от друга только числом содержащихся в ядре нейтронов при одинаковом числе протонов. Оба вида частиц, образующих ядра атомов, — протоны и нейтроны — обозначаются общим термином — нуклоны. [c.51]

Если определить е как коэффициент деления на быстры х нейтронах следующим образом [c.108]

Рис. У.П иллюсгрирует излучение альфа-частицы радием-226. Ядро радия теряет два протона, так что его атомный номер уменьшается с 88 до 86. Оно также теряет дна нейтрона (из-за чего массовое число уменьшается на четыре — до 222), становясь изотопом другого элемента - радона-222. Процесс распада представляется следующим уравнением

Ввиду особого значения, которое имеют в ядерной физике нейтроны, следует сказать несколько слов о генераторах этих незаряженных частиц. [c.80]

Количество энергии в реакторе и регулирующий орган определяют скорость высвобождения энергии с помощью изменения числа нейтронов, участвующих в процессе деления. При этом изменяется отношение числа нейтронов одного поколения к числу нейтронов следующего поколения. В связи с этим постоянной реактивности (постоянному положению регулирующего органа) может соответствовать повышение или снижение (в зависимости от знака реактивности) мощности по экспоненциальному закону. Скорость повышения или снижения мощности определяется абсолютной величиной реактивности. Мгновенная обратная связь с усилением р смещает связи, образованные запаздывающими нейтронами. При достаточно высокой положительной реактивности р увеличивается число нейтронов, поступающих на вход члена КОо(з) от обратной связи с усилением р, без запаздывания от мгновенной мощности реактора. Таким образом, запаздывание в обратных связях, образованных запаздывающими нейтронами, перестает оказывать влияние на изменение мощности, рост которой определяется только запаздыванием в прямой ветви передаточной функции К0о(5). Однако это запаздывание очень мало, и в отличие от обычных регулируемых объектов, динамические свойства которых можно охарактеризовать одной или несколькими постоянными времени, не зависящими от состояния этих объектов, постоянная времени реактора изменяется. Постоянная времени Го/ х, характеризующая запаздывание в прямой ветви члена КОо(з), для реакторов различного типа неодинакова — она изменяется от десятых долей секунды до нескольких микросекунд. [c.578]

Нейтронный спектр. Так как считается, что радиационное охрупчивание возникает из-за смещения атомов в кристаллической решетке нейтронами, следует ожидать, что чем выше энергия нейтрона, тем больше смещение, и, таким образом, будет возникать больше повреждений. Таким образом, полное описание нейтронного воздействия на радиационные повреждения должно повлечь за собой изучение влияния нейтронного потока в каждой узкой области значений энергии нейтронов для определения степени влияния нейтронов различных частей спектра энергии. Однако такой метод был бы весьма приближенным и неосуществимым на практике. Вместо этого на практике дозу нейтронов устанавливают в качестве единственного параметра, определяющего количество нейтронов, имеющих широкую область энергий. Обычно используют дозу, учитывающую все нейтроны, [c.410]

Открытие нейтрона. Следующее важное ядерное превращение привело в 1932 г. на основе опытов И. Кюри и Ф. Жолио к откры- [c.30]

Р -Распад характерен для ядер, имеющих относительный избыток нейтронов при этом один из нейтронов распадается, давая протон, электрон и антинейтрино. Записывая, как это принято, значение массы слева вверху, а значение заряда — слева внизу от символа элементарной частицы, можно изобразить схему распада нейтрона следующим образом [c.22]

Из формулы (1.66) видно, что ослабление потока нейтронов следует экспоненциальному закону. Логарифмируя (1.66), получим [c.232]

Избыток массы у нейтрона по сравнению с протоном настолько значителен, что энергетически вполне возмол<но превращение нейтрона в протон и электрон путем -распада. Теоретические оценки указывают, что период полураспада нейтрона должен быть порядка получаса. Такой период очень велик по сравнению со средним временем жизни нейтронов в веществе. Проходя через вещество, нейтроны довольно быстро захватываются ядрами и благодаря этому в свободном виде существуют Ю — 10 сек,. Ясно, что при этом лишь немногие нейтроны успевают распасться до захвата и что наблюдение радиоактивного распада нейтрона следует проводить в вакууме в мощном потоке нейтронов, испускаемом, например, ядер ным реактором. [c.151]

В процессе замедления нейтроны могут быть захвачены ядрами замедлителя, теплоносителя или без деления. Сечение захвата особенно велико в области резонансного поглощения. Доля нейтронов, не поглотившаяся при замедлении, учитывается коэффициентом Ф — вероятностью избежать резонансного захвата. Все замедлившиеся нейтроны захватываются или ядрами среды. Доля нейтронов, поглощаемых ураном, определяется коэффициентом теплового использования д. При этом только часть нейтронов % при поглощении вызовет деление ядер в результате которого образуется V новых нейтронов. Таким образом, по завершении нейтронного цикла к нейтронов предшествующего поколения обращается в (ицфт у) нейтронов следующего поколения, и, следовательно, по определению [c.229]

Возможно, что такое обрамление представляет собой короткоживущие мезоны, которые определяют механизм возникновения сильного взаимодействия между нуклонами. Если исключить такое облако мезонов, окружающее нуклон, то нуклон можно описать в двух его состояниях (протон и нейтрон) следующим образом он состоит из центрального сферического положительного заряда -i-V2e, который можно отождествить с зарядом, внутренне присущим нейтрону, и оболочки + 2 для протона и — е для нейтрона, представляющей компоненту электрического вектора. [c.713]

В настоящее время все силы, действующие в природе, могут быть приведены к четырем типам сил. Самыми мощными из них являются ядерные силы (так называемое сильное взаимодействие). Они действуют между тяжелыми элементарными частицами — барионами (протоны, нейтроны). Следующими по величине взаимодействия являются электромагнитные силы, действующие между всеми частицами, обладающими электрическими зарядами. Эти силы действуют, например, в атомах между положительно заряженным ядром и отрицательно заряженными электронами. К следующему типу относятся так называемые силы слабого взаимодействия, которые проявляются лишь при распаде элементарных частиц на другие частицы. Самыми слабыми силами в природе являются гравитационные силы — они примерно в 10 раз меньше сильного взаимодействия. [c.44]

Атомные множители, рассчитанные по Хартри—Фоку, приведены в приложении 27. Приложение 31 содержит амплитуды атомного рассеяния нейтронов. Следует [c.100]

В тех случаях, когда испускание нейтронов следует за р-распадом, сведения о нейтронах помешены в одну строчку с -распадом хотя в действительности нейтрон испускается ядром—продуктом р-распада, но принято говорить о запаздывающих нейтронах", приписывая им период распада родителя. При нали 1ии больше одного типа превращений, когда ядро может распасться тем или иным способом, соответствующие обозначения типов распада отделены запятой. [c.175]

Выберите одну из следующих субатомных частиц и рассмотрите, как ученые узнали о ее существовании и свойствах (протон, нейтрон, электрон, нейтрино, кварк, пи-мезон, позитрон или глюон). Каковы практические результаты таких научных исследований (если они вообще имеются) [c.318]

Понижение диэлектрической проницаемости граничных слоев воды следует также из молекулярно-динамических оценок изменений вращательной подвижности диполей воды [4] п подтверждается исследованиями структуры воды в тонких прослойках методом неупругого рассеяния нейтронов и ЯМР. Так, для дисперсий кремнезема времена релаксации молекул воды в граничном слое 1 нм в 5—10 раз превышают объемные значения [39]. Методом электронного спинового резонанса показано, что подвижность спиновой метки снижается с уменьшением радиуса пор силикагеля от 5 до 2 нм [40]. [c.14]

Следует еще отметить зигзагообразный вид линии устойчивых изотопов, а также преобладание изотопов с четным числом протонов или нейтронов либо четным суммарным числом нейтронов и протонов. Это указывает на наличие какого-то взаимодействия между нуклонами и на существование внутренней структуры ядра. Отмеченное преобладание четного числа нуклонов каждого типа становится еще более очевидным при рассмотрении табл. 23-2. [c.417]

Следует подчеркнуть, что применение мембранного разделения для этих целей изначально рассматривалось в качестве альтернативы другим традиционным способам разделения — ректификации, абсорбции, адсорбции. Так, мембранное разделение изотопов урана с получением обогащенного гексафторидом урана ( иРб) потока используется в промышленном масштабе с 40-х годов нашего столетия [35]. Кроме того, этот метод используется для выделения радиоактивных изотопов благородных газов из ретантов заводов по переработке ядерного горючего, из защитной атмосферы ядерных реакторов на быстрых нейтронах и т. д. [99]. [c.314]

Между спином и статистикой частиц установлена весьма важная связь частицы с полуцелым спином являются фермионами, а частицы с целым спином или спином, равным нулю, оказываются бозонами. Принадлежность к виду статистики сложных прочных корпускул, например ядер, можно установить с помощью следующего простого правила если сложная частица состоит из четного числа фермионов, она будет бозоном если она образована из нечетного числа фермионов, она будет фермионом. Например, а-частица — ядро аНе — состоит из двух протонов и двух нейтронов, т. е. четырех фермионов, и она является бозоном со спином 5, равным нулю. [c.22]

Для изучения баланса нейтронов в реакторе равенство (1.7) удобно переписать таким образом, чтобы учитывались нейтроны, испускаемые первичными осколками. В этом случае можно пренебречь различием между мгновенными и запаздывающими нейтронами. Если обозначить V число нейтронов, образующихся при делении, то реакцию (1.7) можно записать в следующей форме [c.14]

Параметр Ед соответствует величине 2д в активной зоне. Обе эти величины определяются как сечения увода быстрых нейтронов. Следует заметить, что вид уравнения (143а) явно предполагает, что отражатель не содержит делящегося вещества, так как источник быстрых нейтронов в отражателе принят равным нулю. Как и в активной зоне, и 2 дают соответствующие характеристики отражателя относительно тепловых нейтронов вычисляются они обычным способом выражение для источника / дЕд фз полностью аналогично соответствующему слагаемому для активной зоны, приводимому выше. Величины B и В — эффективные коэффициенты диффузии быстрых нейтронов в активной зоне и отражателе соответственно. [c.331]

Сравнение уравнений (9.37) и (9.17) показывает, что если учитывать время эамедленпн быстрых нейтронов, то к среднему времени жизни теплового нейтрона следует добавить среднее время замедленпя. [c.407]

Таковы в общих чертах устройство и принцип действия генераторов нейтронов. Следует отгу- етить, что по конструктивному оформлению нейтронные генераторы подразделяются на непрерывно откачиваемые и запаянные. Первые из [c.46]

Из приведённой оценки избытка нейтронов следует, что никаких ограничений по балансу нейтронов при замыкании топливного цикла по минорным актинидам не воникнет, кроме случаев, когда в ЯЭ будут использоваться [c.168]

Высокой эффективности детектирования легче всего достигнуть, окружив у-источник тонким слоем анализируемого образца, который в свою очередь для замедления нейтронов до тепловых скоростей должен быть помещен внутри массивного блока замедлителя. Детектор тепловых нейтронов следует погрузить в замедляющую среду. Наилучшим нриближепиелг к идеальной сферической геометрии является цилиндрическое устройство, в котором длинный и тонкий цилиндрический у-нсточник последовательно окружен образцом и залгедлителем в форме коаксиальных пустотелых цилиндров с детекторами, расположенными по внешней кольцевой линии. [c.175]

Иногда в качестве материала для фИv ьтpa используют бор, который имеет высокое сечение поглощения медленных нейтронов, подчиняющееся закону 1/и. Ослабление потока моноэнер-гетических нейтронов следует соотношению [c.82]

От этого снижения скорости нейтронов следует строго отличать снижение скорости самого процесса, применяемое в определенных случаях с целью регулирования хода его. В отличие от замедления нейтронов, это достигается введением материала, сильно поглощающего нейтроны (кадмия или бористой стали). Введение его должно производиться в количествах, строго отвечающих требуемой степени замедления процесса, чтобы не осгановить его [c.467]

По данным рис. 82 видно, что при избранной дозе облучения кишечная гибель (смерть до 6-х суток) наступает примерно у 30% животных. Следовательно, поражения кишечника в этом эксперименте оказались существенно меньшими, чем у половозрелых животных, но оставались ван ной причиной гибели. Об этом же свидетельствует и относительно небольшая продолжительность жизни павших животных. Тем не менее даже в этих относительно мало благоприятных условиях применение мексамина повышает выживаемость мышей на 20%, что указывает на определенную способность этого протектора защищать животных от действия нейтронов. Следует думать, что с уменьшением вклада поврежде- [c.186]

Под ядерными реакциями понимается взаимодействие соответствующих частиц (нейтронов, протонов, дейтронов, а-частиц и друпх атомных ядер) с ядрами химических элементов. Наиболее простые ядерные реакции характеризуются следующим механизмом. Одна из бомбардирующих частиц захватывается ядром-мишенью и образуется промежуточное составное ядро с очень короткой продолжительностью жизни ( 10" с). Последнее испускает элементарную частицу или легкое ядро и превращается в новое ядро. [c.660]

Магний (Mg) в основном состоит из трех естественных изотопов 78,70% всех атомов магния имеют атомную массу 23,985 а.е.м., 10,13%-24,986 а.е.м. и 11,17%-25,983 а.е.м. Ско.нько протонов и нейтронов содержится в каждом из этих трех изотопов Как следует записать символы каждого изотопа Наконец, чему равно средневзвешенное значение их атомных масс [c.20]

Таким образом, по отношению к перестановочной симметрии одинаковых частиц в природе существуют системы только двух видов I) системы, состояние которых описываются всегда полными, т. е. учитывающими все движения в системе, симметричными функциями-, и 2) системы, состояния которых описываются всегда полными антисимметричными функциями. Это и составляет содержание так называемого принципа реализации перестановочной симметрии, который является фундаментальной особенностью систем, содержащих одинаковые частицы. Из этого принципа следует, что частицы могут быть двух видов 1) частицы, системы которых описываются симметричными функциями. Они подчиняются статистике Бозе — Эйнштейна (бозоны)-, 2) частицы, которые описываются антисимметричными функциями (фермионы). Они подчиняются статистике Ферми — Дирака. Большинство элементарных частиц, например электроны, протоны, нейтроны, является фермионами. К бозонам принадлежат фотоны и некоторые ядра, например дейтон. [c.22]

Для различных изотопов применяготсч названия и символы самих элементов с указанием массового числа, которое следует за названием элемента или обозначается в виде индекса вверху слева от символа, например хлор-35 или С1. Для изотопов водорода, однако, приняты специальные названия. Легкий изотоп водорода с массовым числом 1 (ядром его атома является один протон) получил название прогий, но особого символа для него нет и его обозк-ачают И. Изотоп водорода с массовым числом 2 (ядро его атома содержит один протон и один нейтрон) получил название дейтерий и символ О. Изотоп с массовым числом 3 (в ядре один протон и два нейтрона) назвали тритий, и его символ Т. [c.23]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология