Общая характеристика теорий жидкого состояния

IV. 5.2. Общая характеристика теорий жидкого состояния [c.201]

До сих пор обсуждались работы, в которых анализировались спектры, относящиеся к области быстрого вращения зондов. В другой ситуации, в условиях предельно медленного вращения, спектр содержит информацию о распределении зондов по ориентациям. Расшифровка такого спектра позволяет исследовать функции распределения зондов по углам, либо извлекать частные характеристики этого распределения по характерным точкам спектра [152—155]. Наиболее детально функция распределения зонда ВАА в одном из нематических жидких кристаллов, переохлажденном в ориентированном состоянии, изучена в работах [154, 155]. При этом получено, что ориентирующее внутримолекулярное поле в нематическом жидком кристалле задается в действительности потенциалом более общего вида, чем потенциал (11.84), как это предполагалось ранее. Выявление этого факта имело существенное значение для дальнейшего развития молекулярно-статистической теории жидкокристаллического состояния (см. [156, 157]). [c.161]

С этим связано отставание теоретических разработок в области двойных жидких систем. Нарушение принципа постепенного развития не могло не сказаться на общем состоянии теории растворов. Действительно, недостаточная разработка методов исследования двойных систем является существенным тормозом в познании тройных и многокомпонентных систем, так как нельзя сколько-нибудь точно описать поведение, например, тройной системы, если неизвестны характеристики составляющих ее двойных систем. Вот почему развитие раздела теории растворов, изучающего двойные системы, является одним из обязательных условий развития теории растворов вообще. [c.6]

В настоящее время наблюдается отход от модельных представлений и интенсивное развитие теорий жидкого состояния, которые можно назвать строгими, поскольку они не исходят из рассмотрения какой-либо упрощенной модели жидкости. Задача строгих теорий — вывести структурные и термодинамические свойства жидкости, исходя исключительно из потенциальной функции взаимодействия между молекулами (как было показано в гл. XI, 1, знания этой функции достаточно для определения разности между термодинамическими функциями реальной системы и идеального газа, образованного теми же частицами, но с отключенными межмолекулярными взаимодействиями). При строгом подходе структурные характеристики жидкости и ее термодинамические свойства связывают с так называемыми молекулярными функциями распределения (функции распределения для групп частиц). Одной из таких функций является определенная выше функция (/ ) для пары частиц. Знание функций распределения позволяет строго, без каких-либо приближенных гипотез, решить задачу расчета термодинамических функций, а также оценить флуктуации в системе. Метод молекулярных функций распределе1шя является общим методом теоретического исследования жидкостей и газов. Общность свойств жидкости и газа утверждается, однако, на иной основе, чем в старых теориях, рассматривавших эти системы как бесструктурные. Учет корреляций в распределении частиц (ближней упорядоченности) составляет сущность метода. Основной проблемой в теории является нахождение бинарной коррелятивной функции распределения, по- [c.360]

Однако при формировании структуры газонанолнепного полимерного материала дисперсионная среда (полимер, олигомер) претерпевает физико-химические превращения, переходя в начале вспенивания из жидкого агрегатного состояния, для которого выполняется классическая теория, в структурированное твердообразное в ходе процесса и.пи после его завершения [2]. Такой переход, разумеется, сопряжен с изменением молекулярной и над-молеку.лярной организации и свойств полимерной основы и оказывает большое влияние на процесс пенообразования, структуру и физико-механические характеристики пенополимера. Отсутствие количественных закономерностей, связывающих параметры пенообразования со спецификой высокомолекулярной дисперсионной среды, не позво,ляет до сих пор создать общую теорию образования полимерных иен. [c.19]