Теория границы раздела полимер—полимер

Итак, представления о взаимодействии адгезива с субстратом, лежащие в основе молекулярной теории адгезии, не могут быть ограничены перечнем сил, возникающих на границе раздела адгезив — субстрат. Эти представления значительно углублены и расширены. Силы взаимодействия адгезива с субстратом следует анализировать с квантово-механических позиций, учитывая, что во взаимодействие вступают не изолированные частицы, а конденсированные тела. Что касается химизма взаимодействия адгезива с субстратом, то здесь нужно учитывать специфические особенности реакционной способности функциональных групп в макромолекулах. Специфика полимерной природы изучаемых адгезивов проявляется также и в закономерностях адсорбции. Выявление закономерностей адсорбции полимеров на твердых поверхностях расширяет представления об адгезии. Существенным дополнением к данным о механизме взаимодействия адгезива с субстратом являются результаты исследования каталитических превращений. Возможность каталитических реакций при установлении контакта полимера с твердой поверхностью в ряде случаев не вызывает сомнений, и учитывать эти превращения при анализе механизма адгезии необходимо. Возможно, что иногда эффект полисопряжения может играть в процессе адгезии важную роль об этом свидетельствуют полученные нами экспериментальные данные. [c.44]

Теория границы раздела полимер-полимер [c.214]

Электрическая теория адгезии. При склеивании полимеров с металлами происходит ориентированная адсорбция полярных групп полимера на поверхности металла при этом возможен переход электронов через границу раздела и образование двойного электрического слоя. Связи между атомами металлов II полярными группами полимеров всегда частично поляризованы, т. е. в области между ними электронная плотность распределяется несимметрично. Поэтому в соединениях такого типа при их разрушении часто наблюдаются электрические разряды, а поверхности разрушения оказываются заряженными противоположными по знаку зарядами. Усилие при разрушении адгезионного соединения затрачивается на разделение обкладок созданного при склеивании молекулярного конденсатора. Увеличение сопротивления разрушению происходит до тех пор, пока не наступает электрический разряд, ограничивающий дальнейшее возрастание плотности электрических зарядов на поверхностях-. [c.41]

Отличие адгезии от аутогезии состоит в том, что при адгезии происходит взаимная диффузия макромолекул двух различных полимеров, а при аутогезии взаимная диффузия молекул одинаковых полимеров. Процесс диффузии приводит к исчезновению резкой границы раздела между поверхностями и к образованию спайки , имеющей промежуточный состав. Эта теория хорошо согласуется с известным представлением, согласно которому высокая адгезия возможна, если оба полимера либо полярны, либо неполярны, и затруднена, если один полимер по-лярен, а другой является неполярным веществом. [c.23]

Растворители Наличие границы раздела Выход полимера, % от теор. [л] [c.192]

Теория Толстого, развитая для жидкостей, не учитывает однако того факта, что возникающие на границе раздела полимер — твердое тело напряжения а должны приводить к понижению эффективной энергии активации процесса скольжения. Следовательно, уравнение (5.1) должно быть записано в виде [c.149]

Это определило принцип построения монографии, в которой отдельные главы посвящены теоретическим и экспериментальным вопросам, связанным с межфазными явлениями и свойствами межфазных или граничных слоев. Со всей очевидностью можно утверждать, что основу физико-химической теории наполнения полимеров составляют теории адсорбции полимеров на твердых поверхностях, адгезии полимеров к этим поверхностям и структура и свойства межфазных слоев на границе раздела полимер-твердое тело иной химической природы. [c.5]

Третье следствие состоит в обоснованности отождествления контакта функциональных групп адгезива с поверхностью субстрата и имеющимися на последней дефектами [49]. Такая аналогия создает предпосылки для переноса общих закономерностей электронных переходов на адгезионные соединения. Действительно, энергетическая диаграмма границы раздела полимера с металлом имеет вид типа, изображенного на рис. 84. отличающийся от него только некоторым искривлением электронных зон, причем знак прогиба валентных зон и зон проводимости определяется отношением высот уровней Ферми обеих фаз [645]. Теоретический анализ этих закономерностей [646] не выходит за рамки обычных зонных теорий твердого тела и полностью отвечает экспериментальным данным. С другой стороны, наличие адгезива (покрытия) приводит к изменению в субстрате числа поверхностных состояний [647], поверхностного потенциала заряда [49] и т.д. [c.167]

В случае склеивания двух полимерных материалов, например пластин из органического стекла клеем ПММ, существенную роль играют диффузионные процессы на границе раздела, объясненные диффузионной теорией адгезии. Адгезия происходит за счет диффузии частей макромолекул полимера (благодаря их гибкости) через границу первоначального контакта. Поскольку клей обычно содержит растворитель, то его макромоле- [c.40]

Таким образом, предложенные до настоящего времени теории первичного акта нуклеации, строго говоря, применимы только для полимеров бесконечно большого молекулярного веса. Все теории формально совпадают как друг с другом, так и с классической теорией нуклеации низкомолекулярных веществ. Единственные различия могут быть связаны со значениями поверхностной свободной энергии различных моделей на границе раздела фаз. Эти величины не поддаются оценке при любом теоретическом расчете. В связи с тем, что для полимеров поверхность свободной энергии, изображенная на рис. 82, по-прежнему определяет условия кристаллизации, ограничения, накладываемые на переход от зародыша критического размера к устойчивому кристаллиту, остаются в силе и для полимеров. [c.245]

При повышении температуры значения концентраций компонентов в обеих фазах изменяются (см. рис. 3.2), приближаясь друг к другу. При критической температуре смешения составы обеих фаз выравниваются, граница раздела между ними исчезает и образуется гомогенный раствор. Таким образом, предложенная теория описывает повышение растворимости полимера с ростом температуры при температуре выше критической всегда имеется однофазный раствор любой концентрации. Такая система обладает [c.61]

При исследовании поведения полимеров на границе раздела фаз с твердым телом (что особенно важно для создания теории адгезии полимеров к твердым телам) мы исходим из того, что конформация полимерной цепи в граничном слое определяется, с одной стороны, энергетическим взаимодействием с поверхностью, а с другой,— самим существованием границы раздела, не позволяющей макромолекуле принять такое же число конформаций в граничном слое, какое она может принять в объеме. Вследствие энергетического (адсорбционного) взаимодействия с поверхностью подвижность молекул может либо уменьшаться (при условии, что энергия адгезии с твердой поверхностью "тп - пп т. е. больше энергии когезии полимерных молекул), либо оста- [c.309]

Согласно теории, развиваемой Воюцким с сотр. [17], на границе раздела соприкасающихся поверхностей двух полимеров происходит диффузия их макромолекул, в результате чего граница оказывается размытой, и образуется переходный слой, в котором имеются макромолекулы обоих полимеров. Взаимная диффузия макромолекул вполне понятна, если полимеры термодинамически совместимы. Однако размытость границы наблюдается в ряде случаев и для несовместимых полимеров. [c.475]

Для проверки гипотез о природе наблюдаемых релаксационных явлений были проведены исследования сдвиговых вязкоупругих свойств некоторых из перечисленных выше растворов методом измерения комплексного коэффициента отражения поперечной звуковой волны от границы раздела жидкость — твердая среда [16]. Так как теории акустического поглощения и динамических вязкоупругих свойств растворов полимеров основаны на одной и той же модели гауссовых субцепей, то согласно теоретическим представлениям следует ожидать, что релаксация сдвиговой и объемной вязкостей должна иметь место на одних и тех же частотах. Однако измерения показали [17] (рис. 1), что динамическая сдвиговая вязкость растворов ПС и ПИБ не зависит от частоты в интервале от 30 до 150 МГц, и ее значение в пределах погрешности эксперимента совпадает с высокочастотным предельным значением Дг оо, [c.188]

На последующем этапе электрическая теория адгезии учитывает значение сил молекулярного взаимодействия в явлениях адгезии. Адсорбционные явления считаются важными лишь постольку, поскольку в результате их возникает перераспределение электронов на границе раздела, приводящее к образованию двойного электрического слоя. Если в контакте находятся полимер и металл, то последний всегда является донором электронов. В связи с этим граничные слои металла обедняются электронами, а граничные слои полимера ими обогащаются, что приводит к возникновению двойного электрического слоя. При отрыве поверхность металла оказывается заряженной положительно, поверхность же полимера отрицательно. Отрицательный заряд вызван избытком электронов на поверхности полимера. [c.22]

Большое число исследований посвящено анализу возможности образования аппретами легко деформируемого слоя между матрицей и наполнителем, снижающего термические напряжения, возникающие при охлаждении матрицы. Теория деформируемых слоев основана на предположении о том, что замасливатели или аппреты образуют на поверхности стекла пластически деформируемую буферную зону [46]. Однако большинство исследователей считает эти представления несостоятельными, так как количество аппрета слишком мало для образования достаточно толстого слоя, обеспечивающего проявление пластичности. Были высказаны также предположения, что аппрет может мигрировач ь с поверхности стекловолокна, изменяя активность некоторых компонентов неотвержден-ного связующего. В отвержденном состоянии структура и свойства полимерной матрицы вблизи границы раздела будут резко отличаться от ее структуры и свойств в объеме [47—48]. При этом возможно образование эластичного межфазного слоя толщиной значительно больше 10 нм, способного снижать термические напряжения. Однако известна высокая чувствительность эластичных полимеров, находящихся на стеклянной поверхности, к отслаиванию под действием влаги, поэтому предполагается, что теория легко деформируемых слоев может быть эффективно применена только для анализа сцепления жестких полимеров с гидрофобными волокнами, такими как графитовые [29]. [c.46]

Из общих представлений теории адгезии высокомолекулярных соединений и особенностей крепления резино-кордных систем, изложенных в предыдущей главе, вытекает, что для обеспечения надежной прочности связи в резино-кордных изделиях необходимо наличие межмолекулярного химического взаимодействия на границах раздела системы корд—адгезив — резина. Это достигается применением латексных полимеров адгезива и введением в адгезив веществ с реакционноспособными функциональными группами, а в состав обкладочных резин — активных добавок. При этом необходима определенная степень смачивания на границах раздела. В системах, работающих при многократных знакопеременных деформациях, должен быть обеспечен определенный комплекс физико-меха-нических свойств пленок адгезива. [c.98]

В наименьшей степени претерпела изменения диффузионная теория, которая легко объясняет адгезию находящихся в высокоэластическом состоянии совместимых полимеров [3]. В этом случае может происходить диффузия одного полимера в другой через границу раздела фаз путем миграции макромолекул или их сегментов (сегментальная диффузия). Значительно сложнее привлечь эту теорию для объяснения склеивания сетчатых полимеров, стекла, металлов, поскольку диффузия в эти материалы практически не происходит. [c.9]

Так называемая теория стесненных слоев постулирует, что передача усилия от низкомодульной матрицы к высокомодульным волокнам может быть равномерной и эффективной, если между ними находится межфазный слой с промежуточным модулем упругости [49]. Поскольку экспериментально показано, что частицы наполнителя могут изменять плотность упаковки макромолекул эластичного полимера и уменьшать их подвижность, а следовательно, изменять механические свойства полимера на расстояние до 150 нм от поверхности, эти представления кажутся многообещающими. Был сделан вывод, что аппреты способны уплотнять структуру полимера на границе раздела, оставаясь химически связанными с поверхностью стекла [39]. Однако эти представления трудно увязать с релаксацией напряжений в пограничной области прп компенсации термических усадок [29]. [c.46]

Промоторы адгезии должны снижать поверхностное натяжение между полимером и субстратом или повышать силы взаимодействия поперек границы раздела. Это можно легко проиллюстрировать исходя из классической теории смачивания. [c.123]

В основе электрической теории адгезии [18—21, 29, 39] лежит представление о двойном электрическом слое, образующемся при тесном контакте двух поверхностей. Электрическая теория адгезии учитывает также и роль молекулярного взаимодействия в явлениях адгезии. Адсорбционные процессы считаются важными лишь постольку, поскольку в результате их протекания возникает перераспределение электронов на границе раздела, приводящее к образованию двойного электрического слоя. Если в контакте находятся полимер и металл, то последний всегда является донором электронов. В связи с этим граничные слои металла обедняются электронами, а граничные слои полимера ими обогащаются, что приводит к возникновению двойного электрического слоя. При отрыве поверхность металла оказывается заряженной положительно, поверхность же полимера — отрицательно. Отрицательный заряд обусловлен избытком электронов на поверхности полимера. [c.13]

Согласно диффузионной теории [25—30], адгезия и аутогезия полимеров сводятся к диффузии цепных молекул или их участков и к образованию в результате этого прочной связи между адгезивом и субстратом. Процесс диффузии приводит к исчезновению резкой границы раздела между поверхностями и к образованию спайки , имеющей промежуточный состав. [c.13]

Дальнейшее развитие электрической теории привело к уточнению вопросов, связанных с процессами образования двойного электрического слоя. Механизм формирования двойного электрического слоя был рассмотрен с позиций квантово-механической зонной теории твердых тел. Этот подход был развит как для систем металл— полимер, так и для систем полупроводник—металл и др. [30]. Вслед за электрической возникла так называемая электронная теория [29—31], в рамках которой рассматривался механизм образования двойного электрического слоя за счет перехода электронов через границу разделе [c.16]

Эти данные и наблюдаемый характер зависимости lgaт от Т — Тс) показывают, что процессы изотермического сжатия поверхностных слоев трехмерного полимера могут быть описаны с помощью теории ВЛФ. Результаты проведенных на основе полученных данных расчетов значений /с в поверхностном слое при 7 с представлены в табл. 1П. 3. Как видно, для всех исследованных систем /с 0,08, что превышает универсальное значение, установленное для большинства полимерных систем. Таким образом, поведение сшитых полимеров на границе раздела полимер — твердое тело также может быть описано теорией приведенных переменных с учетом ограниченности понятия об универсальности значения /с- [c.114]

При использовании вышеуказанного уравнения диффузионного захвата был постулирован закон обратной пропорциональности между пороговой степенью полимеризации Р и концентрацией стабилизатора S полученное выражение приводит к экспериментально наблюдаемой зависимости числа частиц от концентрации стабилизатора. Однако нет оснований для априорного использования такого соотношения в других подходах. Если результаты, использующие теорию гомогенного зародышеобразования, справедливы, то должно быть возможным связать Р и Q с характеристиками растворимости полимера, определяемыми посредством X — параметра взаимодействия полимер—растворитель, и у — поверхностного натяжения на границе раздела осадившийся полимер—разбавитель. Зависимость у от концентрации стабилизатора может быть определена экспериментально. Относящиеся к рассматриваемому вопросу соотношения имеют вид (см. стр. 170) Р - (X - 1 - КоЯ)-1 V H [c.189]

В настоящее время имеется немало экспериментальных данных, подтверждающих наличие переходных диф-оузных слоев на границе раздела некоторых полимеров 60]. Учитывая это, можно понять многие свойства смесей полимеров. Не меньшее значение представления о сегментальной растворимости могут иметь и для понимания закономерностей адгезионного взаимодействия двух полимеров. По существу, представления о сегментальной растворимости значительно расширяют границы применимости диффузионной теории адгезии. [c.23]

Таким образом, имеющиеся данные свидетельствуют о том, что на границе раздела полимер - модифицированный наполнитель могут образовываться как химические, так и физические (в том числе водородные) связи, однако их роль в процессе усиления ококчательно не установлена. На основании представлений о роли адгезионных явлений в механизме усиления можно считать, что определяющим фактором является образование прочных связей независимо от их природы. Следовательно, проблема заключается не столько в природе, сколько в числе прочных связей, необходимых для достижения оптимальных свойств. При большом числе связей уменьшается подвижность макромолекул в граничном слое, повышаются внутренние напряжения, изменяется структура поверхностного слоя, что может приводить к возникновению дефектных облас гей, являющихся, по мнению Бикермана [153], центрами, на которых начинается разрушение адгезионных соединений. Прочность связи или ее энергетическая характеристика в существующих теориях усиления пока не рассматриваются. [c.85]

Как видно из изложенного, многокомпонентный полимерный материал представляет собой сложную многофазную систему, свойства которой определяются совокупностью свойств отдельных фаз. При этом, если на макроуровне толщины межфазных областей являются бесконечно малыми по сравнению с размерами системы, то в случае малых областей микрофазового разделения такое приближение не оправдывается. При сопоставлении с малыми размерами микрообластей выявлено, что межфазные слои имеют зачастую тот же порядок толщины, что и микрообласти, и поэтому их необходимо принимать в расчет при рассмотрении свойств многофазных систем, приписывая им свойства отдельной фазы. К такому же заключению приводит теория границы раздела между двумя полимерами, развитая Хелфандом [504]. Однако они не могут рассматриваться как термодинамически самостоятельная фаза, так как возникают в результате неравновесного микрофазового разделения. Межфазный слой можно рассматривать как диссипативную структуру, образующуюся при фазовом разделении, и, поскольку его нельзя точно локализовать в пространстве (из-за произвола в выборе способа его определения), представление его в качестве независимой фазы удобно для модельных расчетов (в той же мере, как и поверхностный слой в наполненных полимерах). [c.214]

Для полимер-полимерных систем теория границы раздела была развита в ряде работ Хелфанда и Тагами [557—561]. Она описывает состояние межфазной области между двумя несмешивающимися фазами (полимерами А и В) и базируется на наличии сил отталкивания, действующих между разнородными молекулами. Эти силы отталкивания связаны с параметром термодинамического взаимодействия Хав- При этом предполагается, что в [c.215]

В основу формулы (3.31) положена теория быстрой коагуляции Смолуховского [31 ] с постановкой краевой задачи для полу-бесконечной среды. В данном случае подмена чисто диффузионного механизма механизмом коагуляции, но-видимому, не совсем корректна. Подход с позиций диффузионного механизма требует постановки краевой задачи на конечном промежутке и учета сохранения массы или равенства диффузионных потоков на границе раздела фаз сплопшая фаза—полимер-мономерная частица. [c.147]

Несмотря на то что процессам адгезии в мировой и советской литературе посвящено очень большое число работ [3—14], истинный механизм адгезии с молекулярной точки зрения изучен еще недостаточно. Существующие и развивающиеся теории адгезии носят частный и ограниченный характер. Электрическая теория адгезии [3, 4] рассматривает электрические явления, возникающие при отслаивании адгезии от подложки, но не объясняет и не может объяснить самой адгезии, ибо электрические явления возникают в процессе расслоения, а адгезия нас интересует в условиях, когда адгезионная связь не нарушена. Диффузионная теория адгезии [14] применима практически только для случая адгезии полимеров друг к другу. Таким образом, единственно приемлемой сегодня будет адсорбционная теория адгезии, связывающая адгезию с действием межмолекулярных сил на границе раздела, т. е. с адсорбцией. Об ладая рядом ограничений, присущих любой теории, с физической точ ки зрения адсорбционная теория является наиболее обоснованной В частности, представления о возникновении двойного электриче ского слоя при контакте разнородных поверхностей также есть ре зультат адсорбции и ориентации полярных групп макромолекул на поверхности, т. е. эти представления укладываются в рамки адсорбционной теории [4]. Однако развитие этой теории тормозится из-за недостаточной разработанности теории адсорбции макромолекул на твердых поверхностях. [c.4]

При выяснепин механизма проводимости полимеров очень важно получение прямых экспериментальных данных по подвижности носителей. Теоретически хорошо обоснован и достаточно надежен метод определения х с помощью инжекционных токов. Этот метод успешно применяется для определения подвижности электронов и дырок в органических твердых веществах с начала 50-х годов, в том числе в полимерах — с начала 60-х годов. Ионные инжекционные токи в полимерах стали интенсивно исследовать сравнительно недавно этому посвящены в основном наши работы. Успех этих работ определяется поиском эффективных инжектирующих ионы электродов. В качестве ионных эмиттеров использовались жидкие и твердые растворы электролитов, а также полимерные катионообменные мембраны [56]. Совершенно очевидно, что в этом случае создать на границе раздела эмиттер — диэлектрик бесконечно большую плотность ионного заряда практически невозможно. Теория ионных инжекционных токов для случая конечного значения рд была предложена независимо в работах [57,58]. В этих работах подвижность ионов определялась в основном из данных по нестационарным инжекционным токам путем измерения времени появления максимума тока, соответствующего времени перехода ионами межэлектродного расстояния Тп, по формуле [c.75]

На основании этих общих положений может быть развита формальная теория кинетики кристаллизации полимерных систем. Наблюдаемая на опыте возможность совмещения изотерм простым сдвигом и вытекающее из нее постоянство температурного коэффициента скорости кристаллизации дает возможность полагать, что процессы нуклеации и роста зародышей происходят параллельно. В свою очередь, обычно наблюдаемое линейное увеличение радиуса растущего сферолита позволяет заключить, что рост контролируется диффузионными процессами, протекающими на границе раздела сферолит — расплав. Подобные же результаты, при введении этих допущений, вытекают также и из анализов Джонсона, Мела [20] и Аврами [21]. Однако в теории для мономерных веществ содержится необходимое предположение о том, что фазовое превращение происходит до конца. В полимерах абсолютная кристалличность если и достижима, то очень редко. Поэтому необходимо при теоретическом рассмотрении учитывать факторы, мешающие возникновению и развитию кристалличности. Это обстоятельство во многих [c.227]

Заключение о том, что складчатая структура, благоприятствующая максимальной кристаллизации, является наиболее устойчивым состоянием для кристаллитов фиксированной длины, основывается исключительно на статистических соображениях. Следовательно, для предсказания такой структуры не нужны допущения, заимствованные из классической теории нуклеации низкомолекулярных веществ, или предположения, что молекулы полимера обладают специфической внутренней склонностью к складыванию [26, 63, 68, 69]. Разупорядочивание на границе раздела и сопуствующее увеличение энтропии, связанное с распределением цепей между кристаллическим и аморфными участками в рассматриваемом случае не имеет места. [c.304]

Проблеме регулирования свойств полимеров с помощью ПАВ, представляющей огромный интерес в практике полимерного материаловедения, посвящено много исследований [57, 62, 63]. Однако отсутствие строгой количественной теории струк-турообразования в полимерных системах затрудняет целенаправленный подбор ПАВ. Создание такой теории, связывающей, в частности, размеры образующихся зародышей со свойствами материала, является чрезвычайно сложной задачей, поэтому определенный интерес представляют полуэмпирические соотношения для расчета размера доменов в полимерных системах. Так, в работе [71] полуэмпирическим путем найдено следующее выражение, согласно которому диаметры доменов одного из полимеров во взаимнопроникающих сетках пропорциональны поверхностному натяжению на границе раздела [c.21]

Каммером при построении квазитермодинамической теории поверхностного натяжения полимерных расплавов [48]. В уравнение Симхи для свободной энергии полимера вводится зависимость координационного числа полимерной ячейки от расстояния до границы раздела фаз. Решая нелинейное интегральное уравнение для химического потенциала на границе твердый полимер — расплав, Каммер показал, что плотность в поверхностных слоях убывает. По изменению плотности поверхностного полимерного слоя рассчитывается изменение давления р( с).Поверхностное натяжение полимерного расплава определяют с по-мош,ью соотношения [c.68]

Введение частиц каучука в хрупкий полимер — наиболее эффективный способ повышения его ударной вязкости. Этот метод широко используется в промышленности для улучшения противоударных качеств хрупких термопластов (например, полистирол, поливинилхлорид, стиролакрилонитрильный пластик). Предложены различные теории для объяснения усиливающего действия частиц каучука. Ввиду сложной геометрии частиц (рис. 3.33) и сложной структуры границы раздела, эти теории не могут служить основой для количественного прогнозирования свойств с разумной степенью точности. [c.108]

В отличие от исходных положений адсорбционной теории современные представления о молекулярном взаимодействии на границе раздела алгезив — субстрат учитывают последние достижения науки о полимерах, являющихся основой большинства адгезивов [5 6 17, с. 22]. Однако установление количественной функциональной зависимости между природой, концентрацией функциональных групп, дипольными моментами, диэлектрической проницаемостью и другими физическими и физико-химическими свой- [c.12]

В большинстве работ процесс пленкообразования из дисперсий рассматривается без учета их специфических особенностей как полимерных систем с определенным характером надмолекулярных структур в частицах дисперсии и распределением активных центров на их поверхности. Особое внимание обращается на выявление природы сил на границе раздела фаз, ответственных за слияние частиц дисперсий с образованием однофазной непрерывной пленки, с учетом подвижности входящих в состав частиц дисперсий макромолекул. В связи с этим в общем виде процесс пленкообразования из дисперсий полимеров трактуется как взаимодействие частиц дисперсий, сопровождающееся их деформированием и коалесцен-цией под действием сил различной природы поверхностного натяжения, капиллярных сил, диффузионно-осмотических явлений, проявления аутогезии, связанной с взаимным проникновением полимерных цепей на поверхности частиц дисперсий. Обычно каждая из этих сил в той или иной теории рассматривается как главный фактор, ответственный за коалесценцию частиц дисперсий. [c.194]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология