Кривые удельного тепловыделения

Кривые удельного тепловыделения [c.119]

Привлекает к себе внимание своеобразный характер изменения кривой удельного тепловыделения в начальном участке отдельных трубок тока. У корня факела (более отчетливо это видно из рис, 8-19) зависимость плотности тепловыделения дя от продольной координаты оказывается немонотонной. Кривые средней температуры Т (х) во всех случаях монотонные и это означает немонотонность изменения тепловыделения в зависимости от средней (по времени) температуры смеси С1н Т). [c.201]

Фирма Дженерал Электрик (США) разработала ячейку с мембраной толщиной 0,25 мм с. платиновыми катализаторами (10-15 г м 2). Вольт-амперная характеристика ячейки приведена на рис. 3.2. Как видно, при температуре 150°С и плотности тока 10 кА м 2 напряжение ячейки составляет 1,75 В, расход энергии (постоянного тока) 4,3 кВт ч/м . Вольт-амперная кривая хорошо описывается уравнением (3.22) при значении 1 зф = = 4-10 Ом м . Зависимость плотности электрической и тепловой мощности от плотности тока приведена на рис. 3.6. Как видно, удельное тепловыделение из ячейки с ТПЭ значительно меньше тепловыделения из ячейки с щелочными электролитами. Ячейка может работать при высоких плотностях тока, однако при этом падает ее ресурс. Так, срок службы ячейки при 10 кА/м составил 5000 ч, при 20 кА/м - 700 ч, а при 30 кА/м -400 ч [82, с. 391-402]. Зависимость ресурса от плотности тока ячейки, как и ТЭ, подчиняется уравнению (2.12а). Ячейка может работать и при повышенном давлении (до 20 МПа). [c.169]

Распределение тепловых потоков вдоль выделенных трубок тока показано на рис. 8-17. Там же приведены кривые плотности тепловыделения, рассчитанные из уравнений баланса теплоты для соответствующих элементарных отрезков трубок тока. Как видно из графика, кондуктивный поток теплоты в начале кривых всегда отрицателен (это соответствует подводу теплоты к данному участку трубки), а затем положителен (отвод теплоты) и практически отсутствует в области интенсивного подъема температуры и завершения горения. В свою очередь, удельное тепловыделение за счет химической реакции на начальном участке каждой из трубок тока весьма мало. Разогрев потока смеси в этой области осуществляется преимущественно за счет переноса теплоты эффективной теплопроводностью из периферийной зоны в прямоструйном факеле и из осевой в обращенном, а в конечном счете — от горящего за стабилизатором газа. Повышение температуры вдоль трубки сопровождается резким ростом скорости реакции и тепловыделения, а затем снижением их вследствие выгорания смеси. В этой области роль эффективной кондукции пренебрежимо мала и тепловыделение обеспечивает прирост конвективного потока тепла вдоль трубки. [c.201]

При понижении уровня электролита и неполном заполнении газовых каналов утечка тока в них резко снижается. Утечка тока в питательном канале при этом остается неизменной. При меньшем напряжении на электролизере, чем необходимо для разложения воды Б пакете ячеек, рост утечки тока с повышением напоя-жения совпадает с увеличением обшего тока, проходящего через электролизер, до перегиба кривой I — Е, соответствующего началу выделения газов в ячейках. Сравнительно небольшое (на 5—7%) снижение напряжения на ячейках в первые часы после деполяризации приводит к уменьшению утечки тока на 20—25%. Однако достигнутый эффект непродолжителен в течение нескольких суток по окончании опыта он снизился до нуля. Величина токов утечки заметно влияет на выход по току, удельный расход электроэнергии, тепловыделения в электролизере и на чистоту продуцируемых газов. [c.177]

Кривые удельного тепловыделения. Так как средняя температура процесса пропорциональна удельному тепловыделению, то температурная кривая 1 = Ь(а) имеет тот же характер, что и кривая Q = Q a). Пологий ход кривой в области а<1 вблизи от значения а 1 объясняется тем, что при уменьшении избытка воздуха одновременно уменьшается как тепловыделение за счет нехватки окислителя, так и количество участвующего в процессе вещества. Резкое снижение удельного тепловыделения, а следовательно, и температуры возникает уже в зоне глубокого недостатка окислителя. В связи с этим в этой зоне протекания процесса недожог будет, как указывалось выше, вызываться не только нехваткой окислителя, но и резко замедленным сниженной температурой ходом процесса окисления. Таким образом, следует ожидать, что действительный ход кривой удельного тепловыделения в области глубокого недостатка окислителя пойдет ниже и круче кривой, показанной сплошной линией на фиг. 12-3. То же самое относится и к области значительных избытков воздуха. В этой области кривая удельного тепловыделения, а следовательно, и температура процесса падает значительно круче (по сравнению с областью а 1), в связи с чем -замедляется и скорость протекания процесса окисления. Следовательно, надлежит ожидать, что в реальных промышленных процессах фактическое удельное тепловыделение будет еще ниже, чем это показано сплошной кривой на фиг. 12-3. Примерный ход кривой как в области а-<1, так и в области > показан на фиг. 12-4,а штрихпунктиром. [c.119]

В тех случаях, когда удельное тепловыделение весьма велико (горючая смесь с большими значениями умеренная теплоотдача во внешнюю среду), процесс может перейти в область высокотемпературного горения с явно выраженной диссоциацией продуктов сгорания. Фактическая кривая удельного тепловыделения пойдет ниже предельной кривой, стремясь сблизиться с ней в области пониженных температур (удельных тепловыделений), связанных с глубокими недостатками окислителя (левое крыло кривой) или топлива (правое крыло кривой), как это примерно показано на фиг. 12-4,6 штрихпунктиром. Это сближение по краям вызывается некоторым [c.119]

Если реакция эндотермическая, то удельное тепловыделение отрицательно (Я<0). Следовательно, отрицательным окажется и угловой коэффициент кривой теплоотвода з (фиг. 11-5). При //< О наступление кризиса невозможно и случаям //<0 и Я = 0 соответствуют стационарные режимы в точках Л, и А . Таким образом, саморазгон (воспламенение) возможен только при экзотерл И-ческих реакциях, к которым и относятся окислительные реакции в горючих смесях. [c.104]

Влияние размеров частиц уранового сырья. При уменьшении размеров частиц дисперсного уранового сырья (при этом увеличивается его удельная поверхность) происходит возрастание удельной скорости гетерогенной химической реакции, т. е. увеличивается интенсивность тепловыделения. Па рис. 8.39 это выражается в сдвиге тепловых функций (при Dp = onst) при dl > 2 > ds- Следовательно, при изменении дисперсности сырья можно вводить пламенный реактор в режим стабильного горения сырья (кривая 3) или выводить из него (кривая 1). [c.460]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология