Горение вязких систем

Горение этих же смесей ТНМ с бензолом было изучено и при повышенных давлениях, когда оно идет на турбулентном режиме. Одним из интересных результатов здесь оказалось влияние способа воспламенения смеси на величину скорости сгорания. Поджигание от слабо накаленной электроспирали приводило к скоростям горения в несколько (2—5) раз меньшим, чем поджигание от таблетки баллиститного пороха (рис. 117). Сравнение различных по вязкости смесей показывает, что это различие уменьшается по мере загущения системы высокополимером, а наиболее вязкие смеси практически не реагируют на способ поджигания. Объяснение этого явления, по-видимому, связано с тем, что возбуждение горения от интенсивного источника (пороховая таблетка) приводит к сильному искажению поверхности горения, [c.252]

Одним из возможных методов проверки теорий является исследование горения под возрастающим давлением. Согласно результатам, полученным в 41, высоковязкие смеси в этих условиях могут гореть нормально до давлений, заметно превышающих критические рщ,, определенные при горении под постоянным давлением. Зксперименты с нитрогликолем показали, что при скоростях нарастания давления до 20 атм/сек удается превысить р не более чем на 20%, что согласуется с предсказаниями теории. На системе ТНМ— бензол с добавкой 2% ПММА и 5% порошка алюминия были поставлены эксперименты с целью проверки теории для вязких систем. Сжигание проводили в манометрической бомбе с регистрацией кривой изменения давления во времени р (t). В условиях горения под постоянным давлением для этой смеси = И атм. На рис. 118, а построена зависимость критического давления найденная по опытам в манометрической бомбе, от приведенной скорости нарастания давления г = (i/p) dp/dt) в объеме бомбы, рассчитанной по записи р (i) на участке перед срывом нормального горения. Как показывает график, при небольших скоростях нарастания давления наблюдается хорошо выраженный эффект, предсказанный теорией в манометрической бомбе Рк превышает р и растет при увеличении г. Обработка данных эксперимента приводит к выражению вида (р — р )р Согласно теории ( 41), корреляцию [c.255]

По-видимому, наиболее близко к проверке теории Левича подошли в своих опытах Чуйко и Ивашкин (ИХФ АН СССР, 1968г.), которые исследовали устойчивость горения смеси тетранитрометана (ТНМ) с бензолом, взятыми в объемном соотношении 3 1, загущенной добавками полиметилметакрилата (ПММА). Было установлено, что данная жидко-вязкая система является неньютоновской. Путем измерения вязкости при различных напряжениях сдвига с последующей экстраполяцией на напряжения порядка (paita), отвечающие возмущающим усилиям в критической точке нормального горения, удалось провести относительно корректное сопоставление теории с экспериментом. Сжигание смесей проводилось в установке мало меняющегося давления в стаканчиках диаметром 6 мм. В табл. 25 приведены. результаты экспериментов, а также критические значения скоростей горения J , рассчитанные по формулам Ландау и Левича. Как указывалось выше, вязкость определена экстраполяцией, причем ввиду малого отличия величин (paW ), для разных систем практически она отвечает сдвигающему напряжению порядка 1 дин см . Включены также результаты исследования смесей, содержащих добавку порошка алюминия, создававшего дополнительный эффект загущения. Если исключить данные по смеси с 5% ПММА, то формула Левича дает критическое значение скорости, в среднем вдвое меньшее экспериментально наблюденного. Расчетная скорость по формуле Ландау с использованием всех данных в среднем превышает экспериментальную на 25%. При этом было принято, что поверхностное натяжение системы постоянно (30 дин]см) это может быть недостаточно хорошим приближением. Таким образом, в данном случае не удалось сделать однознач- [c.251]

Для гомогенных конденсированных систем чаще всего измеряется скорость горения цилиндрических зарядов, горящих с торца, причем фронт горения полагается плоским (опыт показывает, что в большинстве случаев при налични надлежащей оболочки это допущение справедливо, и искажения наблюдаются лишь на краях заряда). К тому же для твердых веществ (и достаточно вязких жидких веществ) исходное (твердое или жидкое) вещество неподвижно во время горения. Поэтому в данном случае нормальная скорость горения просто равна видимой скорости пламени (в лабораторной системе координат) и постоянна в различных точках заряда. [c.6]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология