Стационарные и нестационарные пламена

СТАЦИОНАРНЫЕ И НЕСТАЦИОНАРНЫЕ ПЛАМЕНА [c.15]

Как кинетические, так и диффузионные пламена могут быть стационарными или нестационарными. В реальных теплоэнергетических установках стационарные пламена имеют место при непрерывном сгорании в различных горелках, газовых турбинах, а нестационарные— при прерывистом сгорании, например в двигателях внутреннего сгорания. [c.16]

Учитывая трудности, встречающиеся при разработке теории стационарного и нестационарного пламени (см. 4 главы 5.и пункт в 4 главы 7), Харт и Мак Клюр в работе ввели в рассмотрение феноменологические коэффициенты, учитывающие чувствительность скорости пламени к изменениям давления и температуры, предположив, что пламя является плоским, гомогенным и бесконечно тонким и располагается в газе на некотором расстоянии от поверхности конденсированной фазы. Они предположили также, что единственным процессом, который протекает в области между поверхностью пламени и поверх- [c.300]

В опытах, проводившихся в трубе диаметром 18 мм [24], при воспламенении стехнометрической метановоздушной смеси детонационной волной не только не удавалось осуш,ествить стационарной детонационной волны, но возникающее пламя угасало на расстоянии 20—30 см от входа инициирующей детонационной волны в метановоздушную смесь. Но в опытах Пеймана и Шепхерда [119] при воспламенении той же метановоздушной смеси в трубе диаметром 30 см при помощи детонатора весом более 50 г наблюдалось возникновение нестационарной детонационной волны со скоростью в пределах 1820—1950 мкек. Наконец, в опытах Когарко 1958 г. [15] в трубе такого же диаметра с зажиганием навеской взрывчатого вещества до 70 г было зарегистрировано распространение стационарной детонационной волны со скоростью около 1600 мкек в воздушных смесях метанистого газа в пределах концентраций 6,3—13,5% детонационная волна разрушалась при переходе в трубу диаметром 22 мм [c.339]

Ответ можно получить из рассмотрения табл. 5. Имеются препятствия трех видов химической, математической и физической природы. Что касается первого, то пока можно вполне обойтись суммарными кинетическими выражениями, а химики в конце концов когда-то пол учат необходимые данные.. Математическое препятствие преодолевается быстро. Мы уже можем рассчитывать стационарные двумерные явления и продвигаемся к расчету нестационарных явлений. В большинстве практических случаев пламя является трехмерным, и. для расчета его нам нужны более крупные ЭВМ, чем имеющиеся в настоящее время. Такие ЭВМ скоро будут созданы, так что необходимо готовиться к их исполь- [c.27]

Если частные производные d/dt для всех зависимых переменных системы равны нулю, то такие системы называются стационарными (в противном случае — нестационарными). Пламена, стабилизированные на горелках, относятся к стационарным, и для квазиодномерного стационарного пламени имеем d AMy) fdt = О, и, следовательно, АМу — onst. В гипотетическом случае строго одномерного адиабатического пламени постоянная Му — адиабатическая массовая скорость горения. Она является собственным значением соответствующей физической задачи и равна произведению плотности на линейную скорость потока в любой точке пламени. Таким образом, [c.34]

ЭТИХ представлений, считают, что мелкомасштабная турбулентность носит определяющий характер, а крупномасштабная — определяемый. Возникновение в зоне горения мелкомасштабной турбулентности влечет за собой увеличение ширины зоны горения, что приводит к постепенному освоению этой зоной пульсаций все более крупных масштабов. При возрастании роли крупномасштабного механизма ускорения процесса горения падает значение мелкомасштабного механизма, и наоборот. Процесс крупномасштабного ускорения в условиях нестационарного горения приводит к быстрому росту скорости распространения пламени за счет расширения зоны горения б. В дальнейшем по мере то о, как пламя становится стационарным, роль крупномасштабного ускорения процесса горения становится все меньше в связи с тем, что зона горения постепенно расширяется за счет мелкомасштабного механизма ускорения и поглощает 1зсе пульсации более крупных масштабов. В связи с тем, что в турбулентном потоке могут возникать и исчезать турбулентности тех или иных масштабов, ширина зоны горения даже при стабилизированном горении может меняться это приводит к характерной вибрации и шумам в турбулентном пламени. [c.143]

Возникает естественный вопрос о том, каков характер течения и горения после потери устойчивости фронта пламени. Хорошо известно, что в течениях несжимаемой жидкости после потери устойчивости турбулентность возникает далеко не сразу. При увеличении числа Рейнольдса появляется целый ряд упорядоченных стационарных или нестационарных режимов и, лишь после того как число Рейнольдса станет достаточно большим, появляются стохастические колебания скорости. Аналогичным образом после потери устойчивости в пламени также могут образовываться упорядоченные режимы течения и горения, например ячеистые пламена (см. книгу Нестационарное распространение пламени под ред. Маркштейна [1968]). [c.234]

По типу распространения в газовой смеси пламена можно разделить на стационарные и нестационарные. Стационарное пламя характерно для бунзе- [c.15]

Предположим, что реактор работает в условиях, соответствующих средней точке (рис. 16.8) предположим также, что прекращение на.мгновение подачи топлива приводит к некоторому снижению температ уры. В результате, как видно из рисунка, скорость реакции (тепловыделение) уменьшается быстрее, чам левая часть уравнения (16.3.7) (потребление тепла). Следовательно, темпе,ратура упадет еще больше, и это падение не прекратится до тех пор, пока не будет достигнута левая точка ( холодное решение). Таким же образом мгновенное увеличение подачи топлива повышает температуру реакции над точкой, соответствующей среднему решению, а тепловыделение будет преобладать над потреблением тепла. Температура будет повышаться дальше до тех пор, пока не будет достигнуто правое ( горячее ) решение. Хотя (устойчивыми являются два решения, они не могут существовать одновременно. Режим работы реактора зависит от начальных условий. Если холодные реагенты подаются в холодный реактор, пламя не образуется до тех- пор, пока не будет включен источник зажигащ<я. Это нестационарное явление, конечно, не может быть описано стационарными уравнениями. [c.176]

Реальный ту1>булентный поток отличается от рассмотренной зшрощенной схемы а первую очередь тем, что пульсации не являются стационарными струйками, мпювенный профиль скоростей непрерывно меняется. Однако при V/ <, ин такая нестационарность пульсаций не должна оказывать существенного влияния на скорость распространения пламеш , так как за время существования пульсаций пламя успевает охватить несколько новых пульсирующих объемов и с олзшм или несколькими из них продолжает движение вперед по свежей смеси. [c.149]

Нестационарное одпо мерное ра спространение пламени пт слоя продуктов сгорания можно рассматривать как двухмерное стационарное, предположив, что некоторый объем продуктов сгораиия движется с постоянной скоростью в пространстве, заполненном горючей смесью, или, иначе, что поток горячего газа вытекает в виде струи параллельный поток горючс11 смеси, имеющий ту же скорость. Соответствующие изотермы показаны иа рис. 5-14 для двух следующих случаев а — когда ширина струи больше критического размера и б—ширина струи слншко.м мала, и пламя не может распространяться. Следует отметить, что даже в случае а имеется участок, тде расстояние между симметричными относительно оси струи точками изотерм уменьшается и лншь затем начинает уве- [c.231]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология