Движение твердых частиц в жидкости

Поведение реального физического процесса в данных условиях может совпадать с поведением идеального процесса, а может и не совпадать с ним. Так, при движении твердых частиц в жидкости при захлебывании наблюдается нарушение только условия стационарности. Поведение потока в данном случае может быть описано в рамках принятой нами модели идеального дисперсного потока, но с использованием нестационарных уравнений. При движении пузырей в условиях, близких к захлебыванию, в среднем поток остается стационарным (расходы фаз не изменяются), но нарушаются условия отсутствия коалесценции и монодисперсности частиц, что приводит к существенным изменениям картины течения и соответственно к кризису принятой модели идеального дисперсного потока. В частности, существенно изменяется сила межфазного взаимодействия, появляется значительная неравномерность распределения пузырей по сечению аппарата, а движение фаз, по-видимому, уже не может быть удовлетворительно описано с помощью двухскоростной модели. [c.96]

Здесь d и / — диаметр и длина трубы, Д — абсолютная шероховатость, е — относительная шероховатость, fif, —диаметр трубы после расширения (сужения), —радиус закругления. Нетрудно видеть, что симплексы Гз и характеризуют местные сопротивления. При изучении движения твердых частиц в жидкости вводится симплекс плотности — отношение плотности частицы рч к плотности жидкости о — [c.59]

Как будет показано ниже, в определенных условиях (движение твердых частиц в жидкости, движение жидкости через слой насадочных тел и др.) переход одного вида движения в другой происходит при значительно меньших значениях Ре р.. Однако всегда существует определенный предел, соответствующий качественному скачку в характере движения жидкости, что является яркой иллюстрацией одного из основных законов марксистской диалектики — закона перехода количества в качество. [c.144]

Многие процессы химической технологии (отстаивание, перемешивание жидкостей и др.) связаны с движением твердых частиц в жидкости или газе. В ряде процессов происходит движение жидких частиц (капель) в газе или жидкости, а также движение пузырьков газа в жидкости. [c.171]

Движение твердых частиц в жидкости илн газе (внеш. задача) описывается с помощью упрощенных ур-ний Навье-Стокса (ползущее течение при Ке < 1, течение в пограничном слое при больших числах Яе). Закон сопротивления выражается зависимостью =/(Яе), где -коэф. сопротивления. Для шарообразных частиц при Ке < 1 величина = = 24/Ке при развитой турбулентности л 0,44. Скорость своб. осаждения под действием силы тяжести по закону Стокса для одиночной шарообразной частицы = [c.565]

Движение твердых частиц в жидкости или газе в процессах осаждения, перемешивания (а также движение суспензий) может быть описано с помощью упрощенных уравнений Навье — Стокса. Упрощения выражаются в том, что в отдельных случаях из дифференциальных уравнений Навье — Стокса можно исключить те члены, которые малы по сравнению с остальными. [c.107]

Если твердая фаза состоит из мелких частиц, взвешенных в жидкости, то смещение одного заряженного слоя относительно другого при наложении электрического поля вызывает движение твердых частиц в жидкости. Это явление раньше называли катафорезом, но теперь обычно именуют электрофорезом, его можно наблюдать на примере протеинов и других коллоидных частиц с диаметром порядка 5-10 см и меньше, а также частиц кварца, капелек масла и пузырьков воздуха. Как будет показано ниже, изучение электрофореза (Имеет большое значение при исследовании биологических систем, а также для многих разделов коллоидной химии. [c.694]

Движение твердых частиц в жидкости [c.76]

А. ОТСТАИВАНИЕ 56. Движение твердых частиц в жидкости [c.174]

Для описания движения частиц каучука в воде применяются обычные зависимости, характеризующие движение твердых частиц в жидкости под действием силы тяжести или силы инерции. Однако частицы каучука являются пористыми. Поры заполнены водой, и при движении частиц вода, находящаяся в порах, движется вместе с частицами. Поэтому объем частиц определяется как суммарный объем каучука и воды, находящейся в порах. Объем пор соответствует влажности крошки каучука вл, которая обычно составляет 40—55%. Плотность влажной крошки р определяется как средневзвешенное значение плотностей каучука рк и воды рв [c.218]

Нас будет интересовать, как изменяется характер движения в системе при изменении параметров до и Рсо- Построим так называемую бифуркационную диаграмму — кривые 5до, со)=0 на плоскости > до< при различных значениях Усо- Здесь - корень уравнения (2.79) или значение объемной концентрации дисперсной фазы в состоянии равновесия. Для движения твердых частиц в жидкости в режиме Ньютона (и =1,78, /=0, Рд>Рс) подобная диаграмма представлена на рис. 2.2 в интервале значений [0,1]. Значения лежащие за пределами ЭТОГО интервала, лишены физического смысла. Для других систем (жидкость—жидкость, газ-жидкость) и режимов движения частиц качественный характер бифуркационной диаграммы не изменяется. Однако следует иметь в виду, что для твердых частиц диаграмма вьшолняется только для значений <р°, соответствующих состоянию плотной упаковки, т. е. до V 0,6. Для деформируемых частиц предельные значения <р° могут быть порядка 0,9 и даже вьпые. [c.91]

Массоперенос при движении твердых частиц в жидкостях и газах исследовался в большом количестве работ (см., например, [7, 12]). Для получения строгого решения задачи в этом случае необходимо решать уравнение (5.3.1.1) в сплошной фазе, используя для 1/ и L/e/ известные выражения или численные значения, полученнью в результате решения задачи обтекания твердого шара. [c.275]