Теория углубления зоны испарения

Автором этой книги в 1932 году для анализа кинетики процесса сушки были предложены температурные кривые, на основе которых установлены основные закономерности механизма сушки и, в частности, разработана теория углубления зоны испарения. [c.4]

ТЕОРИЯ УГЛУБЛЕНИЯ ЗОНЫ ИСПАРЕНИЯ [c.147]

А. В. Лыковым предложена теория, которая получила название углубления зоны испарения. Согласно этой теории в процессе сушки во влажном теле образуются зона испарения и влажная зона, которые изменяются во времени. Испарение происходит не только на поверхности, но и по всей толщине поверхностного слоя. Наибольшее количество жидкости испаряется на поверхности влажной зоны, а по мере приближения к поверхности тела испарение постоянно уменьшается. Причем в зоне испарения преобладает адсорбционная влага, а во влажной-капиллярная (испарение здесь происходит с поверхности менисков). Полагают, что на границе влажной зоны и зоны испарения газ полностью насыщен (ф = 100%), а в зоне испарения влажный газ находится в равновесии с влагой материала таким образом, можно связать влагосодержания материала и газа законом равновесия и выражать движущую силу сушки через газовую фазу. [c.234]

Источники влаги и тепла учитываются при помощи критерия фазовых превращений. Были установлены основные числа и критерии подобия кинетики процесса сушки. На протяжении более чем 35 лет теория углубления поверхности испарения получила полное экспериментальное подтверждение. Последними работами удалось установить взаимосвязь между скоростью углубления зоны испарения и критерием фазовых превращений. Таким образом, теория сушки получила свое окончательное завершение. [c.4]

Согласно теории углубления зоны испарения, разработанной А. В. Лыковым, во влажном теле в процессе сушки образуются зона испарения и влажная зона, изменяющиеся во времени, причем распределение влагосодержания и температур во влажной зоне удов-летворительно описывается уравнением параболы, а в зоне испарения— линейным законом. Испарение происходит не только на поверхности (x = d/2—б), но и по всей толщине поверхностного слоя. Паи-большее количество жидкости йена-ряется на поверхности влажной зоны по мере приближения к поверхности тела (x=d/2) оно постепенно уменьшается. В зоне испарения преобладает адсорбционная влага, Ор во влажной зоне — капиллярная жидкость, испарение здесь происходит с поверхности менисков жидкости. Естественно, что у поверхности влажной зоны (x = d/2—б) газ полностью насыщен (ф=1,0) в зоне испарения влажный газ находится в равновесии с материалом. Таким образом, можно связать параметры материала в бесконечно тонком поверхностном слое с параметрами равновесного ему слоя газа, находящегося с ним в контакте, при температуре поверхности материала (i =4i). [c.19]

Более строгое решение задачи внутреннего переноса получают на основе разработанной А. В. Лыковым теории углубления поверхности фазовых превращений [59, 61]. Если предположить, что в зоне испарения жидкообразная влага не перемещается (критерий фазового превращения 81 = 1), а во влажной зоне перемещается только жидкообразная влага (б2 = 0), то критерий испарения должен изменяться скачкообразно по координате тела. Тогда систему нелинейных дифференциальных уравнений с подвижными границами можно решить как задачу с постоянными границами, используя разрывные функции (функцию Дирака б и единичную функцию Хевисайда Я). Использование разрывных функций позволяет по-новому сформулировать данную задачу при углублении поверхности испарения. В этом случае коэффициент фазового превращения 0<8< 1 описывается следующей разрывной функцией [63] [c.35]