Температурное поле и температурный градиент. Тепловой поток

Температурное поле и температурный градиент. Необходимым условием распространения тепла является неравенство температур в различных точках данного тела или пространства. Поэтому величина теплового потока, возникающего в теле вследствие теплопроводности, зависит от распределения температур в теле, или характера температурного поля (под температурным полем понимают совокупность мгновенных значений температур в рассматриваемом теле или пространстве). [c.281]

Этот вид нагревания основан на прямом поглощении энергии электромагнитного поля в объеме образца, т. е. тепло выделяется внутри нагреваемого тела (рис. 14.71), а не подводится снаружи вследствие теплопроводности стенок сосуда и возникающих в жидкости конвекционных потоков. Температурный градиент, возникающий в жидкости при микроволновом нагреве, противоположен по сравнению с обычным методом нагревания, т. е. тепло распространяется изнутри наружу. В результате весь объем жидкости очень быстро достигает температуры кипения и может иметь место локальный перегрев. [c.868]

Кондуктивный перенос тепла (дт = — V Т) играет заметную роль лишь при достаточно больших градиентах температур в пограничном слое у стенки. При этом удельный поток кондуктивного переноса тепла к стенке находится в зависимости от лучистого переноса тепла (через температурное поле в пограничном слое среды у стенки). [c.215]

Статическая модель выпарного аппарата строится при следующих допущениях не учитываются масса и тепло неконденсирую-щихся газов, поступающих с греющим паром в выпарной аппарат твердая фаза равномерно распределена в жидкой среде потоков не происходит унос твердой и жидкой фаз соковым паром градиент температурного поля выпарного аппарата равен нулю вследствие интенсивного перемешивания щелочи не учитываются потери тепла в окружающую среду. С учетом изложенных допущений статическая модель выпарного аппарата, построенная на основе материального и энергетического балансов, будет состоять из следующих соотношений. При введении в алгоритм параметров потока щелочи (см. стр. 178) можно рассчитать расход его компонентов [c.182]

Кроме того, температурный градиент зависит от мощности и количества источников тепла (их плотности ), от интенсивности циркуляции и от способа организации воздухообмена. При большой плотности источников тепла увеличивается количество тепловых струй, чем вызывается более оживленная циркуляция потоков. Вследствие этого происходит более интенсивный обмен между воздухом верхней и нижней зон и разность температур между рабочей и верхней зонами уменьшается. Иначе говоря, при большом количестве источников тепла величина градиента А уменьщается. Этим объясняется, в частности, малое значение температурного градиента для таких цехов, как электролизные, в которых источники тепла (горячие ванны) расположены почти по всей площади пола. [c.70]

Значение периода Т собственных колебаний системы, найденное Осмоловской, позволяет оценить порядок величины т], фигурировавшей в теоретической формуле (236). Подставим в нее достаточно правдоподобное значение 0 = 3—4°, а также значения р = 2,5 10 см (как было указано выше), П = 1,6 10 и Г = 8 суток (разумеется, раздробив их в секунды). Тогда окажется, что приблизительно г 0,1, т. е. примерно лишь /ю количества тепла, дополнительно принесенного воздушными потоками, идет на изменение температурного градиента в муссонном слое и связанное с ним изменение давлений и скоростей в колебательной системе. Разумеется, пока следует считать эту величину г только ориентировочной, свидетельствующей лишь о порядке коэффициента использования энергии, приносимой потоками в поле термобарических сейш сколько-нибудь точное решение будет возможно лишь после нахождения интеграла полного уравнения (223), учитывающего эффект кориолисовой силы на основании (227). [c.614]

Одним из способов повышения эффективности процессов сепарации явялется использование в качестве интенсифицируюшего фактора вихревых потоков, создающих в камере аппарата своеобразную гидро- и термодинамическую обстановку. Закрученные потоки в силу их высокой тепло- и массообменной активности нашли широкое применение в различных отраслях техники Новой областью применения вихревых камер является их использование в качестве фракционирующих аппаратов. При теоретическом исследовании механизма фракционирования принимается условие, что плотность субстанции по радиусу вихревой камеры не изменяется. Такое допущение для сепараторов в принципе неправомерно, поскольку именно градиент плотности субстанции в центробежном поле вихревой камеры является движущей силой процесса фракционирования в таких аппаратах в сочетании с температурным градиентом по радиусу (эффектом Ж. Ранка). [c.61]

Здесь также, как и в обычной термографии, используются дифференциальная запись и эталонное вещество для сравнения. Но в отличие от метода термографии, где исследуемое вещество и эталон располагаются отдельно, обычно в двух тигельках, в описываемых методах эталон помещается внутри исследуемого вещества. Причем эталон изготовляется из вещества с известной и хорошо воспроизводимой теплоемкостью (обычно из металлов) и является, в сущности, эталоно1м теплоемкости. Тепло, необходимое для нагрева эталона, проходит через исследуемое вещество и создает в нем определенный градиент температуры. Зная величину этого градиента и направление теплового потока, в условиях линейного (т. е. квазистационарного) режима нагрева, применяемого в термографии, можно вычислить коэффициент теплопроводности исследуемого вещества. Как показал А. В. Лыков , исходя из разности температуры между двумя точками исследуемого вещества и скорости нагрева, можно найти коэффициент температуропроводности. Измерение двух разностей температуры в исследуемом веществе без эталона и на том месте, где расположен эталон, позволяет определить градиент температуры, обусловленный эталоном. Направление теплового потока, необходимое для этих измерений, задается на основе использования свойства бесконечного цилиндра, помещенного в квазистационарном температурном поле. [c.214]

Крайние спирали, условно называемые измерительными, имеют большее число витков и = Кг, две средние спирали, условно назьшаемые подогревными, имеют меньшее число витков и также Къ = К4. Все четыре спирали соединяются между собой, образуя мостов то измерительную схему при этом и Кг включаются в одну ветвь моста, а Лз и 7 4 — в другую. Напряжение питания моста выбирается таким, чтобы нагрев спиралей Кз я К4 осуществлялся до температуры около 200 °С, а спиралей К1 и Кг — до температуры порядка 100 °С. При обдувании чувствительного элемента потоком воздуха, направление которого показано стрелками, происходят одновременно отвод и перенос тепла с одной спирали на другую. От первой по направлению потока спирали К и Кг отвод тепла наиболее интенсивен. Следующие две спирали К и К4, как отмечалось выше, нагреты до более высокой температуры. Поэтому тепло, переносимое со спирали Кх, незначительно изменяет градиент температурного поля, образуемого спиралью Къ. Последняя также охлаждается, но несколько меньше, чем в том случае, когда отсутствовало бы. 1. Отводится тепло и от К4, но в значительно меньшей степени, чем от К , т. к. тепло, переносимое вокруг и Кз, существенно уменьшает температурный градиент вокруг Кх. Наконец, суммарное тепло, переносимое от первых трех спиралей, искажает температурное поле вокруг Кг настолько, что здесь в большей или меньшей степени (в зависимости от скорости потока) наблюдаются не только несоизмеримо малый по сравнению с К отвод тепла, но и увеличение Кг, что свидетельствует о притоке тепла. [c.734]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология