Кривые дискриминации

Наконец амплитуда импульса не зависит от локализации ионизации в камере и, следовательно, кривая дискриминации для режима пропорционального счетчика будет меньше отклоняться от горизонтали в области нулевого смещения, чем для режима ионизационной камеры, что облегчает экстраполирование результатов. (Однако при очень большой величине [c.160]

Для создания во всем измерительном объеме осесимметричного электрического поля (что приводит к независимости коэффициента газового усиления от места ионизации) поверхность счетчика и его торцевые пластины покрывали слоем полупроводника (фиг. 41). Тогда кривая дискриминации характеризуется меньшим градиентом в области нулевого порога, что практически обеспечивает достаточно точное построение этой кривой. Такие торцевые пластины были изготовлены для нас фирмой Корнинг гласс компани (Нью-Йорк) они представляли собой стеклянные пластины с напыленным полупроводниковым слоем. Контактными электродами этих пластин служили два кольца из серебра, нанесенного методом осаждения на стекло, причем внутренний диаметр внешнего кольца равнялся 95 MJM, а наружный диаметр внутреннего кольца — 12 мм. Внешнее кольцо касалось высоковольтного электрода внутреннее кольцо при помощи делителя напряжения заряжалось до потенциала, равного потенциалу на расстоянии 6 мм от оси цилиндра вдали от его концов. Сопротивление между каждой парой серебряных колец, нанесенных на торцевые пластины, достигало 1,38-10 и 2,82-10 олг. Величины сопротивлений в делителе напряжения определялись допустимой нагрузкой источника высоковольтного питания и тем, что они должны были быть малы по сравнению с сопротивлением полупроводящих поверхностей. Последнее требование обеспечивает независимость падения потенциала от характеристик полупроводника и любых их изменений. Сопротивление торцевых пластин должно было быть настолько малым, чтобы на них не успевали собираться большие электрические заряды, нарушающие геометрию поля. Применявшиеся полупроводниковые покрытия, по-видимому, удовлетворяли этим двум противоречивым требованиям. [c.162]

Для того чтобы измерительная аппаратура могла служить для калибровки, кривые дискриминации, полученные экспериментальным путем, должны совпадать с кривой, ожидаемой на основании теоретических соображений. Для этой цели была приближенно рас считана кривая дискриминации. [c.167]

НИИ чувствительного объема счетчика и сосчитанным, надо добавить еще 1,5 частицы, рассеянных металлом в газ, заполняющий счетчик. Поскольку общее число таких импульсов дает чрезвычайно малую поправку, влиянием сделанного нами допущения о дискретности линейчатого спектра импульсов от а-частиц на форму кривой дискриминации можно пренебречь. [c.172]

Фиг. 46. Теоретическая кривая дискриминации для а-активных изотопов, находящихся в газообразной фазе (/) и осевших на электроды (11).

Статистические вариации ионизации и газового усиления. Вследствие их наличия наклон кривой дискриминации вблизи верхней предельной энергии имеет конечную величину, тогда как в идеальном случае этот участок кривой должен был бы идти строго вертикально. [c.173]

На фиг. 46 отдельно приведены кривые дискриминации, полученные в разбиравшихся выше случаях счетчик наполняли смесью [c.174]

Все кривые нормированы к одному акту распада радона. Если просуммировать ординаты всех 5 кривых, то можно обнаружить, что скорость счета, экстраполированная к нулевому порогу, превышает скорость распада радона в 2,05 раза. Результирующая кривая дискриминации показана на фиг. 47. Там же приведены 2 экспериментальные кривые. [c.174]

Фиг. 47. Теоретическая кривая. дискриминации (сплошная линия) и две экспериментальные кривые.

В нашей работе максимальная относительная ошибка в определении числа N достигала 4%, из которых примерно 1 % можно было приписать неточности определения нулевого уровня дискриминатора, равной 1 б. Экстраполяция приводила к ошибке 2—3%, если статистическая погрешность при счете импульсов лежала вблизи 1%. Для достижения такой статистической точности, а также для обеспечения хорошего совпадения теоретической и экспериментальной кривых дискриминации, разумеется, должны выполняться некоторые условия так, газ должен быть достаточно чистым и т. д. [c.178]

Постоянная а, как указывалось на стр. 169, известна с погрешностью, не превышающей 1,5% и обусловленной недостаточно точными данными о распределении продуктов распада радона между газом и поверхностями электродов камеры. Другие систематические ошибки в определении точки пересечения теоретической кривой дискриминации с осью координат, например погрешности, связанные с поправкой на обратное рассеяние а-частиц, должны быть значительно меньше 1%. [c.178]

Для построения теоретической кривой дискриминации, а также для широкого применения излагаемого метода при абсолютных измерениях, очевидно, в первую очередь необходимо знать, какая часть а-активных дочерних продуктов радона, т. е. RaA и Ra , находится после распада в газообразной фазе, а какая осаждается на электродах. При вычислениях такого рода обычно постулировалось, что все продукты распада осаждаются на отрицательном электроде (см., например, [103, 291 ]). То, что RaA, образующийся при распаде радона, вначале действительно имеет положительный заряд, стало ясным после большого числа исследований, произведенных в течение первых трех десятилетий нашего века (см. [202], стр. 744). Однако как в момент начального быстрого движения через газ, так и во время последующего дрейфа к отрицательному электроду атом отдачи легко может нейтрализоваться или перезаряжаться. Более того, при некоторых условиях активность отложений на аноде и на катоде может оказаться одинаковой. В данном случае нас мало интересовало, на каком именно электроде осело больше радиоактивных изотопов, но нам было важно знать, какая часть нейтрализовавшихся атомов RaA и Ra осталась в газе до момента своего распада. Габлер [126] определил полный выход продуктов распада, отложившихся на электродах цилиндрических камер (одна размером 20 X 60 мм, другая — 200 X 200 мм). При напряжении 220 (f в меньшей камере был зарегистрирован в целой серии экспериментов полный выход, равный приблизительно 99%. Сходные значения были получены даже в том случае, когда напряжение на камеру не подавалось, причем радиоактивные изотопы осаждались на. обоих электродах. В камере больших размеров эта величина составляла в среднем 93% и почти не зависела от рабочего напряжения на камере. Поскольку диаметр цилиндра применявшегося нами пропорционального счетчика был по крайней мере вдвое меньше диаметра большей из камер Габлера и поскольку другие возможные факторы (например, чистота газа, более высокая напряженность поля и т. д.) действовали в том же направлении, можно считать оправданным предположение, согласно которому в нашем случае более 93% а-активных дочерних продуктов к моменту распада отложилось на электродах. Допустим, что действительный выход достигал 96%. Для нас несущественно, оказались ли осажденными на металлических поверхностях 92% атомов Ra , а все атомы Ra покинули газообразную фазу или же атомы обоих типов содержатся в газе в одинаковой пропорции. Вероятно, в действительности мы имеем дело с положением, промежуточным между этими двумя крайними случаями [43, 44). [c.168]

Экспериментальные кривые дискриминации в области наименьших значений порога имеют значительно больший наклон, чем теоретическая кривая, что может частично обусловливаться р-распадами, вызывающими импульсы, соответствующие энергии вплоть до0,5Л19е. Кроме того, различные помехи начинают оказывать влияние именно вблизи нулевого порога. Вместе с тем маловероятно, что подъем кривой дискриминации обусловлен теми импульсами от а-частиц, амплитуда которых значительно уменьшена вследствие образования отрицательных ионов, так как на других участках экспериментальная кривая хорошо совпадает с теоретической. Этот хвост кривой никогда не принимали во внимание при калибровке, и экстраполяция производилась после согласования теоретической и экспериментальной кривых дискриминации (сл1. фиг. 47). [c.176]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология