Кривые нормированного распределения

В соотношениях (1-12), (1-13) предполагается, что функция отклика, так называемая / -кривая, нормирована, т. е. ее предельное значение при /—>-оо принято за единицу. Дальнейшие расчеты проводятся так же, как при импульсном возмущении. Связь между функциями распределения при ступенчатом и импульсном возмущениях дается соотношением [c.28]

Рнс. 44.12. Распределение энерговыделения по глубине при облучении воды электронами различных энергий [6]. Все кривые нормированы к 100% по начальному участку [c.956]

Рис. 44.23. Относительное распределение интенсивности тормозного излучения, образующегося при полной остановке электронов. А — моноэнергетические электроны энергии Ео Б — спектр р-излучения с максимальной энергией Ео- Параметр А = Л>/ (,. Площадь под обеими кривыми нормирована к единице [7].

На рис. 3 результаты подобных расчетов приведены в форме зависимости относительного объема пор от их радиуса. Полученные кривые могут рассматриваться как начальные участки дифференциальных кривых распределения относительного объема пор по их радиусам. Они приведены к одинаковому масштабу, хотя и не нормированы к единице. Как видно из этих графиков, метод малоуглового рассеяния позволяет учесть относительный объем пор радиусом менее 600 А образцы, подвергшиеся длительному ацеталированию, несомненно, обладают также порами большего размера. Относительный объем последних не может быть установлен данным методом с достаточной точностью, что не позволяет нормировать кривые распределения. [c.111]

Интенсивности пиков молекулярных ионов, найденные из кривой распределения интенсивностей по числу атомов С в ионах с учетом изотопной поправки, делят на соответствующие коэффициенты чувствительности, значения которых приведены в табл. 50, и нормируют к 100%. [c.149]

Для того чтобы было удобнее проследить за изменениями парциальных распределений со степенью конверсии, мы поступили следующим образом. Первая кривая, соответствующая 2 час. полимеризации, была нормирована к единице. Все остальные кривые были нормированы [c.225]

В связи с тем что величина ( ) нормирована на Ы, правую часть равенства (5.4) необходимо разделить на 35, где 5 — число атомов в элементарной ячейке. Функция ( ) называется функцией распределения частот. Доля общего числа частот, заключенная между со и со + . равна Кривая зависи- [c.269]

Изображенное на рис. 117-4 первичное распределение тока на дисковом электроде можно сравнить с однородным распределением, найденным в разд. 103 при конвективно-диффу-зионном контроле. Неоднородное омическое падение потенциала нарушает равнодоступность поверхности диска с точки зрения переноса вещества. Поляризация электрода повышает однородность распределения тока, однако степень неоднородности зависит от параметров б и /. Взаимодействие этих факторов рассматривается в гл. 21. На рис. 117-4 показано также распределение потенциала вблизи диска при однородном распределении тока [19] (см. также работу [24]). Эта кривая нормирована таким образом, чтобы ее удобно было сравнивать с величиной Фо4хго//=1 для первичного распределения тока. Ясно, что эти предельные случаи"однородного потенциала и однородной плотности тока несовместимы. [c.384]

Рис. 98. Определение кривой чувствительности для видимой области [158 Спектрометр со стеклянной призмой и фотоумножитель типа Е.М.1. 9558. Л — относительное спектральное распределение света стандартной лампы, работающей при пветовой температуре 2856 К (энергия на единичный интервал длин волн йЕ1йЦ Б — то же. что и Л, но на единичный интервал волновых чисел йЯ й , В —выход с фотоумножителя при постоянной ширине щели Г —кривая спектральной чувствительности (т. е. ординаты кривой В, деленные на ординаты кривой В). Все кривые нормированы при 0,56 мкм.

Для того чтобы установить природу различий между группами молекул воды, были исследованы некоторые средние по времени структурные и энергетические свойства. Рассмотрим сначала средние свойства, относящиеся к энергетике связи. Представляют интерес прочность водородных связей между различными молекулами растворителя, полные энергии взаимодействия в присутствии и в отсутствие растворенного вещества и число водородных связей, приходящихся на каждую молекулу. На рис. 2.9 представлены рассчитанные распределення для энергий взаимодействия пар вода — вода. На этом рисунке кривые 2 и 3 сдвинуты вверх на 0,008 и 0,004 соответственно числа, приведенные на оси ординат, относятся к кривой I. Каждая кривая дает вероятность Р(е) наблюдения пары молекул с энергией взаимодействия е, если рассматриваются все пары при расстояниях между молекулами до 8 А кривые нормированы так, что интеграл под каждой равен единице. Три различных распределения соответствуют 1) парам всех видов в системе [c.44]

Найдя все интересующие нас плотности, нормируем их обычным способом (El Е Ез,. . ., -Ь Е )/п = Е. Изменив масштаб всех Ё так, чтобы Е = = onst- г, где m = 1, откладываем т в виде прямой, параллельной оси абсцисс соответствующие нормированные значения для всех других плотностей находятся так =Ei/E-, = EJE] m3 = EJE,. . ., = EJE. Откладывая их на диаграмме т — ф, мы получаем нормированную микро-фотометрическую кривую (рис. 3). Линия нормирования отрезает на рисунке прямоугольник, равновеликий площади под кривой фотометрирования. Физический смысл этого прямоугольника отвечает такой структуре волокна, при которой частицы расположены равномерно по всем углам. Количественное распределение частиц по углам, т. е. то, что мы называем ориентацией волокна, выразится, очевидно, соответствующими участками площадей, образуемыми ординатой т и абсциссой выбранного интервала углов, а отношение площадей этих участков к общей площади даст процент частиц, расположенных в этом интервале углов. [c.21]

Рис. 96. Распределение импульсов во величине, полученное для кристаллов Ка1(Т1> различных размеров. Спектры импульсов от 7-излучения Св нормированы к одинаковой площади под кривой фотопика [31].

В этих уравнениях и К — параметры, определяющие несимметричность и неоднородность распределения, и — значение абсциссы, соответствующее максимальному значению ординаты С. Уравнение (22в) дает значение нормирующего множителя С, при умножении на которое площадь кривой распределения становится равной единице. Эта функция приводится к обычной форме, использованной Лансингом и Крамером [10] и Гралейном [11, стр. 17], в том случае если К считать равным единице. Функция с тремя параметрами, по всей вероятности, более пригодна для выражения распределения, так как форма кривой значительно изменяется при экстраполировании к бесконечному разведению. [c.471]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология