Амплитуды импульсов

Рис. 126. Зависимость амплитуды импульса тока в ионизационном детекторе от напряжения на его электродах

Амплитуде импульса тока 16 - 18 кА соответствует глубина зоны термического влияния 0,5 - 0,6 мм, 14 - 16 кА - 0,4 -0,5 мм. [c.53]

Регистрация при помои и время-амплитудного преобразования. Многоканальные анализаторы пока не позволяют производить развертку со скоростью, большей 10 каналов в секунду. Чтобы обойти эту трудность и использовать метод счета фотонов в наносекунд-иой области, применяют метод время-амплитудного преобразования. Он заключается в том, что импульсы ФЭУ первоначально преобразуются специальным устройством в другие импульсы, амплитуда которых пропорциональна интервалу времени между импульсом возбуждения и импульсом ФЭУ, а затем уже многоканальным анализатором амплитуды импульсов регистрируется распределение этих импульсов по амплитудам. [c.105]

При-увеличении напряжения выше точки О каждая попавшая в детектор частица вызывает лавинный разряд. В этой области, называемой областью Гейгера, работают счетчики Гейгера—Мюллера. В области Гейгера величина вторичной ионизации не зависит от величины первичной ионизации, амплитуда импульса не зависит от рода ионизирующих частиц, но зависит от напряжения на электродах детектора. Влияние величины напряжения на работу счетчика Гейгера — Мюллера ра иллюстрируется кривой, представленной на рис. 127, Эта кривая Называется рабочей или счетной характеристикой счетчика Гейгера — Мюллера, При измерении активности счетчиками Гейгера — Мюллера пользуются участком ВО (амплитуда импульса почти постоянна), это так называемое плато счетчика. Считается, что счетчик нормально работает, если наклон плато (Д) не превышает 0,15% на 1 в [c.335]

Емкость батарей конденса- торов, мкФ Амплитуда импульса тока, кА Длительность импульса тока, МС Глубина вмятин сварочной точки, мм Число пор диаметром, мм Шелушение, % от восстановленной поверхности [c.54]

Для деталей диаметром 30 - 500 мм рекомендуется следующий режим приварки ленты толщиной 0,4 мм частота вращения детали - 5 мин 1 подача сварочных клещей - 3 мм/об усилие сжатия электродов - 1,5 кН коэффициент трансформации -36 емкость батарей конденсаторов - 6400 мкФ напряжение заряда конденсаторов - 365 В амплитуда импульса тока -13,5 кА длительность импульса тока - 10,8 мс число сварных точек на 1 см сварного шва - 6 или 7 количество охлаждающей жидкости - 1,5 л/мин. [c.55]

В импульсном потенциостатическом методе, как показывает математический анализ, при достаточно малых t зависимость I от ]/ оказывается линейной и ее удобно экстраполировать к = 0. В этом случае задается амплитуда импульса т), а экстраполяцией к = О определяют ток о = 1о- . С другой стороны, в импульсном гальваностатическом методе задается амплитуда импульса тока , а зависимость т) от t анализируется в координатах т) — При этом из-за [c.277]

Эта функция N(V) и регистрируется анализатором амплитуды импульсов за достаточно большое число возбуждающих вспышек. Функции N(V) и будут определяться тем точнее, чем большее число импульсов будет зарегистрировано. [c.106]

Блок-схема установки, реализующей метод счета фотонов , приведена на рис. 37. В качестве источника возбуждающего света используется импульсная лампа, работающая от источника постоянного тока. Электрические импульсы, получаемые на втором электроде, используются в качестве стартовых импульсов время-амплитудного преобразователя. Серьезной трудностью, ограничивающей разрешающую способность данного метода, является тот факт, что импульсы на выходе ФЭУ имеют длительность нескольких наносекунд и широкий разброс по амплитуде. Электронная аппаратура позволяет регистрировать положение крутого переднего фронта импульсов с точностью до 0,01 не, однако само его положение зависит от амплитуды импульса (рис. 38), Преодолеть эту трудность позволяет использование дискриминатора импульсов с изменяющимся порогом, зависящим от амплитуды поступающего импульса. Таким путем удается резко повысить временную разрушающую способность метода (без такого дискриминатора не удается получить разрешение лучше нескольких наносекунд). Преобразование интервала времени в амплитуду импульса производится гак называемым время-амплитудным преобразователем, имеющим два входа старт и стоп соответственно для первого и второго импульсов. Такие схемы хорошо разработаны в электронике. Особенность таких преобразователей в том, что они срабатывают от первого поступающего импульса стоп и не регистрируют никаких последующих импульсов в течение определенного мертвого времени . Поэтому, если на фотоумножитель после импульса возбуждения попадут последовательно два фотона, будет зарегистрирован лишь первый из них. В результате при большой интенсивности флуоресценции, когда вероятность попадания более чем одного [c.106]

При этом задается амплитуда импульса п, а экстраполяцией к =0 определяют ток = [c.261]

С другой стороны, в импульсном гальваностатическом методе задается амплитуда импульса тока I, а зависимость т] от 1 анализируется в координатах т]— ЛГ, поскольку при достаточно малых в [c.261]

Одним из важных достоинств ЭМА-метода является возможность его использования при высоких температурах (до 1300°С). Исследования зависимости амплитуды импульса продольной волны, возбужденной ЭМА-методом, от температуры показали наличие максимумов вблизи точек фазовых превращений для стали — это превращение а-железа в у-железо, точка Кюри. Это объясняется резким возрастанием магнитострикции в указанных областях. [c.70]

Погрешность, связанная с конечной длительностью ультразвукового импульса, пропорциональна периоду колебаний Д/г = =хГ. Если не принять специальных мер, то в результате действия случайных факторов отсчет времени при двух измерениях может быть выполнен по двум разным периодам колебаний (рис. 3.28, а, б). Таким образом, в этом случае х 1. Это приведет к значительной погрешности, допустимой для дефектоскопа, где измерение толщины — вспомогательная операция, но не допустимой для толщиномеров. Во избежание больших ошибок измерение толщиномерами ведут по первому периоду колебаний. Для выполнения этого условия амплитуду импульса Ут (рис. 3.28, а) поддерживают постоянной, а измерение выполняют на постоянном уровне ио. Желательно поддерживать постоянной амплитуду первого периода колебаний в импульсе которая не связана жестко с 1 т, однако в техническом отношении это сложнее, чем стабилизация 11т- [c.236]

При отсутствии напряжения большая часть образовавшихся под действием излучения ионов рекомбинирует. С приложением напряжения ионы начинают направленно перемещаться к катоду, а электроны— к аноду. Часть нх, не рекомбинируя, доходит до электродов, в цепи протекает ток, импульс которого появляется на сопротивлении 4 при разряде и заряде емкости 3 (см. рис. 125). По мере возрастания напряжения на участке ОА (см. рис. 126) все большая доля ионов достигает электродов и амплитуда импульса тока растет. На участке ЛВ все порожденные излучением ионы достигают электродов, поэтому амплитуда импульса остается постоянной ионизационный ток, протекающий [c.335]

Число квантов, возникающих под действием ионизирующей частицы в фосфоре, пропорционально энергии ионизирующей частицы соответственно амплитуда импульса также пропорциональна энергии излучения. Это позволяет регистрировать не только число ионизирующих частиц, но и определять их энергетический спектр. [c.339]

Счет импульсов высокой интенсивности и их дискриминация. Амплитуда импульса и, даваемого сцинтилляционным и пропорциональным счетчиками, пропорциональна длине волны рентгеновского излучения. Применяя подходящую электронную схему включения счетчика (схема с дискриминатором), можно различать амплитуды импульсов, соответствующих определенным значениям энергии. Это необходимо в том случае, когда проба излу- [c.206]

Блок-схема установки, реализующей метод счета фотонов , приведена на рис. 37. В качестве источника возбуждающего света используется импульсная лампа, работающая от источника постоянного тока. Электрические импульсы, получаемые на втором электроде, используются в качестве стартовых импульсов время-амплитудного преобразователя. Серьезной трудностью, ограничивающей разрешающую способность данного метода, является тот факт, что импульсы на выходе ФЭУ имеют длительность нескольких наносекунд и широкий разброс по амплитуде. Электронная аппаратура позволяет регистрировать положение крутого переднего фронта импульсов с точностью до 0,01 не, однако само его положение зависит от амплитуды импульса (рис. 38). Преодолеть эту трудность позволяет использование дискриминатора импульсов с изменяющимся порогом, зависящим от амплитуды поступающего импульса. Таким путем удается резко повысить временную разрушающую способность метода [c.106]

Анализатор амплитуды импульсов позволяет накопить информацию о функции распределения /(0 = = а-Р 1) за большое число вспышек. Практически для [c.214]

Квантование по времени применяется в импульсных системах, причем этот процесс сопровождается модуляцией импульсов по одному из следующих параметров высоте (амплитуде) импульса, ширине импульса, частоте или фазе следования импульсов. Перечисленные виды модуляции импульсных сигналов рассмотрены в табл. 1.1 (см. гл. 1), в которой даны графики, характеризующие изменение импульсных сигналов. Системы с амплитудной модуляцией импульсных сигналов могут быть построены с помощью линейных и нелинейных элементов, а все остальные импульсные системы основаны на использовании нелинейных элементов. У линейных импульсных систем выходные и входные величины связаны линейными операторами, а состояния этих систем описываются линейными разностными уравнениями. [c.205]

После преобразования интервала времени в амплитуду импульса получим новую функцию распределения — число импульсов в зависимости от амплитуды импульса N V), которая равна исходной функции I(t) при соответствующем выборе коэффициента пропорциоиальности между V и t [c.105]

Изучение распространения акустических волн в объекте осуществляли путем возбуждения акустических импульсов при помощи источника Су-Нилсена. Датчики устанавливали на расстояниях 1,8 3 7 и 12 м. В месте сломов располагали приемник для запуска системы регистрации в момент слома грифеля. Измеряли время распространения сигнала от источника до приемника и его амплитуду. Импульс эмиссии регистрировали, используя прибор РАС-ЗА. [c.201]

Рассмотрение приведенных уравнений показывает, что хотя с ростом — Д растет Лг макс, применение больших амплитуд импульса нежелательно. При малых амплитудах пик имеет более резко выраженную форму, сила тока пика линейно зависит от квадрата числа электронов, принимающих участие в реак ции, что повышает чувствительность при определении многова лентиых ионов. Сила тока пика является линейной функцией концентрации. [c.287]

В интервале - 2 ускорение электронов, образовавшихся при ионизации, происходит до таких энергий, когда они могут вызывать ударную ионизацию газа-наполнителя Число электронов увеличивается в Н раз ( Н - коэффициент газового усиления), Н зависит от разности потенциалов V поэтому для получения пропорциональности между вели чиной импульса и энергией кванта необходимо жестко ста бнлизировать величину V. Б таком режиме рабе тают пропорциональные счетчики. Амплитуда импульса на 3-4 поряд1 а больше, чем в случае ионизационной камеры. При Н 10 возможно также возбуждение молекул газа с последующим излучением квантов с энергией в области коротковолнового ультрафиолета. Для предотвращения этого к основному одноатомному газу-наполнителю ( Аг, Кг, Хе ) добавляют многоатомные газы. [c.23]

Разряд становится самостоятельным, т.е. независящим от попадания новых квантов излучения. Прекращение разряда происходит вследствие уменьшения разности потенциалов на электродах (экранирование анода малоподвижными положительными ионами и падение напряжения на сопротивлении, включенном последовательно со счетчиком, при большем разрядном токе). Для предотвращения нового разряда, который может возникнуть, если в пространстве счетчика сохранятся возбужденные атомы до момента, когда восстановится разность потенциалов на электродах, добавляют многоатомные молекулы органических соединений или гапогены. Органические добавки в конце концов разлагаются, а атомы галогенов рекомбинируют вновь, давая молекулы. Поэтому срок работы счетчиков с галогенными добавками значительно больше. Большая амплитуда импульсов позвол51ет регистрировать их без усиления. [c.24]

В последние десятилетия получили широкое распространение сцинтиляционные счетчики. Они состоят из люминес-цирующего кристалла (например, Ыа I, активированный таллием), фотоэлектронного умножителя и усилителя. Рентгеновский квант вызывает ионизацию большого чиспа атомов или ионов в кристалле, которые испускают ультрафиолетовое излучение, возвращаясь в стабильное состояние. Кванты этого излучения выбивают электроны с катода фотоумножителя, которые после ускорения попадают на электрод умно-жительной системы (динод). Каждый из электронов выбивает вторичные электроны, и после повторения этого процесса на 10-15 каскадах первоначальный импульс усиливается в Ю" -10 раз. Для регистрации достаточно усиления этих импульсов примерно в тысячу раз. Как и в случае пропорциональных счетчиков, амплитуда импульса пропорциональна энергии кванта и возможно применение хшфференциальной дискриминации (с теми же оговорками относительно статистического характера процесса). [c.24]

Мюллера О —VВ области напряжений О — амплитуда импульса тока возрастает пропорционально напряжению, так как с ростом напряжения снижается вероятность рекомбинации образующихся ионов или диффузии их из электрического поля. В области напряжений —11 все образующиеся ионы достигают электродов, процессы рекомбинации и диффузии практически отсутствуют. Эта область является областью работы ионизационной камеры. При напряжениях больше начинается вторичная ионизация газа, в процессе которой первично образовавшиеся ионы настолько ускоряются приложенным силовым полем, что сами вызывают образование вторичных ионных пар. Вторичная ионизация молекул газа в рабочей области пропорционального счетчика зависит от вида и энергии излучения. При напряжениях больше фактор вторичной ионизации лишь относительно пропорционален энергии и при напряжении U уже не зависит от вида и энергии излучения. Напряжение Иц называют гейгеровским порогом, между напряжениями расположена область работы счетчика Гейге- [c.307]

При изучении кинетических параметров электродных процессов в ряде случаев определяют временную зависимость потенциала электрода при пропускании тока постоянной величины. Гальваностатический метод до некоторой степени является обратным потенциоста-тическому. Здесь задается амплитуда импульса тока (рис. 22), а зависимость т) от представляется для анализа в координатах (р—Гальваностатический метод называют также методом ступенчатого изменения тока. [c.43]

Амплитуда импульса проводимости AgBr и Ag l значительно (по крайней мере, на 2 порядка ) превышает амплитуду импульсов проводимости классических ионных кристаллов в аналогичных условиях. [c.77]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология