Скорость счета импульсов

Рис. 2. Кинетика сорбции радиоактивного аниона йода из раствора. N/N0-100% — относительная скорость счета импульсов

Пересчетное устройство измеряет скорость счета импульсов в десятичной системе. [c.20]

Интенсивность эмиссии вторичных ионов 1-го элемента (/,) сильно зависит от параметров первичного ионного пучка (типов ионов, их энергии, плотности тока), анализируемой пробы (характера хим связей, физ. св-в, потенциала ионизации атомов, работы выхода электронов бомбардируемой пов-сти и др.), давления и состава остаточных газов в приборе. Величина /, характеризуется величиной вторичного ионного тока (в А) или скоростью счета импульсов (имп/с). Дифференц. выход вторичных ионов у, = К,/С где К,= = представляет собой отношение числа испускае- [c.260]

Обычно К. а. основан на использовании зависимости доступных измерению физических св-в изучаемого объекта или продукта его преобразования от состава. Методика, или алгоритм проведения. К, а. подробно и в строгой последовательности регламентирует все стадии К. а. отбор и подготовку пробы переведение анализируемой части пробы в состояние, удобное для анализа возбуждение и измерение аналит. сигнала-физ величины (оптич. плотности, интенсивности спектральной линии, высоты полярографич. волны, скорости счета импульсов в заданном канале гамма-спектрометра и т.д), корреляционно связанной с содержанием определяемого компонента построение градуировочной характеристики, описывающей эту связь [c.432]

Последовательность выполнения работы. 1. Измерение мощности дозы жесткого у-излучения при помощи счетчика Гейгера — Мюллера. При опытном определении мощности дозы, создаваемой точечным источником, измеряют скорость счета импульсов п на заданном расстоянии к от источника и площадь осевого сечения счетчика. Располагают экранированную подставку для источника и счетчика таким образом, чтобы ось счетчика была перпендикулярной к прямой, соединяющей источник и счетчик. В отсутствие источника при незащищенном счетчике измеряют фон. Затем помещают источник Ка в экранированную подставку и измеряют скорость счета при расстоянии источника от счетчика 250, 200, 150, 100 см. После измерений немедленно убирают источник с подставки и выключают установку ДП-100. Определяют площадь продольного сечения счетчика, для чего замеряют диаметр катода штангенциркулем, а его длину — линейкой. Толщина стенки счетчика 1,1 мм. Для записи результатов рекомендуется следующая форма [c.97]

Определение момента времени разрушения покрытия на поверхностях трения. При неизменных условиях, влияющих на режим трения (скорость скольжения, нагрузка, температура и т.п.), через определенные промежутки времени регистрируется скорость счета импульсов АЭ. В приработанном состоянии пары трения данный параметр от одного отсчета к другому изменяется случайным образом в небольших пределах относительно своего среднего значения. Резкое (на 20% и более) увеличение скорости счета указывает на начало разрушения покрытия или смазочного слоя на поверхностях трения. [c.188]

Рис. 5. Передвижение радиоактивной метки и влаги в процессе нагрева уУ]—N2 — изменение скорости счета импульсов / — расстояние от горячего торца

Чаще всего измерения проводятся сравнительным методом, который предполагает измерение скоростей счета импульсов от эталона и исследу емой зольной пробы в строго одинаковых условиях. [c.114]

Измеритель скорости счета импульсов с автоматическим переключением поддиапазонов для измерения и сигнализации о превышении данного значения скорости счета импульсов, поступающих от блоков детектирования а-, р-, у-и нейтронного излучений [c.201]

Значения коэффициентов Рн и Рв определяются на основании измерений эталонных проб при выбранных уровнях дискриминации. Энергетический уровень дискриминации при измерении общего у-излучения пробы обычно выбирается в области 15—20 Кэв, где наблюдается малая зависимость скорости счета импульсов от порога срабатывания дискриминатора. Для измерения жесткой составляющей спектра у-излучения энергетический уровень дискриминации должен быть равен 2 Мэв. [c.145]

Рис. 40. Зависимость скорости счета импульсов р-радиоактивного препарата с фоном (Г), величины фона (2) и теплового шума (3) от напряжения на ФЭУ

Перед изучением радиоактивных образцов установить рабочее напряжение для данной установки, при котором наблюдается наилучшая скорость счета импульсов. После этого измерить фон, так как при всех измерениях счетчиками результаты измерений должны быть исправлены с учетом поправки на фон. [c.233]

Определяют скорость счета импульсов, получаемых от двух препаратов, содержащих изотоп с жестким р-излучением, по отдельности, а затем вместе, накладывая один на другой. Активность каждого препарата должна быть равна приблизительно 6000 имп./мин. Мертвое время т вычисляется по формуле [c.136]

Скорость счета импульсов обычно регистрируется как функция времени (рис. 10. 1). В благоприятных случаях, нанример нри анализе следовых количеств, растворенное вещество может быть идентифицировано но положению полосы элюирования. Точно так же количество растворенного вещества можно вычислить по площади под кривой элюирования. В тех случаях, когда методы простого счета не дают достаточной информации, элюат следует делить на фракции, которые могут быть проанализированы обычными радиометрическими методами. Шрам с сотрудниками [102] предложили простое устройство для определения границ между собранными фракциями с помощью информации, имеющейся в диаграмме. [c.202]

На энергетическое разрешение сцинтилляционного спектрометра влияют искажения, вносимые электронной аппаратурой собственные шумы электронной схемы, нестабильность порогов дискриминации в зависимости от скорости счета импульсов в диапазоне регистрируемых амплитуд, нелинейность коэффициента усиления импульсного усилителя и др. Следует отметить, что искажения распределений амплитуд электрических импульсов резко увеличиваются, когда исследуемая область спектра занимает малое число каналов амплитудного дискриминатора. Поэтому для получения лучшего разрешения необходимо исследуе- [c.79]

Наличие мертвого времени приводит к просчетам прибора — регистрации двух (или более) быстро следующих друг за другом квантов в виде одного импульса. При больших интенсивностях лучей вследствие просчетов нарушается линейность между количеством поглощенных в секунду квантов и скоростью счета импульсов. В счетчике Гейгера уже при 500 импульсах в секунду потери счета составляют около 10% в пропорциональном счетчике линейность сохраняется вплоть до 1 0 импульсов в секунду. Таким образом, мертвое время ограничивает диапазон регистрируемых интенсивностей со стороны больших интенсивностей. В пропорциональном счетчике этот диапазон значительно шире, чем в счетчике Гейгера. [c.169]

Способы измерения интенсивности счетчиками. Интенсивность рентгеновских лучей определяется по скорости счета импульсов — по количеству импульсов, поступающих в секунду в изме- [c.171]

В нервом случае используются точечные источники, вставленные на оптимальной глубине иод поверхностью протектора. По экспериментально определенным характеристикам поглощения излучения можно установить изменение толщины слоя протектора над источником в зависимости от изменения (над поверхностью протектора) измеренной скорости счета импульсов в минуту. В докладе приведены типы испытанных точечных источников с ТР , указаны возможности использования описанного метода. [c.271]

Для нахождения рабочей области напряжений снимают, используя препарат с постоянной радиоактивностью, счетную характеристику счетчика — зависимость скорости счета импульсов от приложенного напряжения. Типичная счетная характеристика газового счетчика приведена на рис. 33. [c.79]

I — скорость счета импульсов и — напряжение на счетчике ид—напряжение начала счета /р — рабочее напряжение ВС — область плато [c.79]

Фотоэлектронные спектры снимаются в виде кривой зависимости числа фотоэлектронов (скорости счета импульсов) от их кинетической энергии Е ш [c.274]

Одну из дуг гониометрической головки ставят параллельно рентгеновскому пучку и юстируют по ней кристалл до максимального счета импульсов (наблюдение ведется с помощью самописца). Осуществляют поворот гониометрической головки на шпинделе на 180°, уменьшение счета импульсов указывает на неточность юстировки. Меняют угол fl так, чтобы получить максимальный счет. Истинная величина р, равна средней из двух измеренных. Затем для найденной величины р, кристалл юстируется по этой дуге по оценке максимальной скорости счета импульсов после поворота кристалла по углу ф на 180 не должно наблюдаться изменения счета. После этого кристалл поворачивают на 90° и проводят юстировку по другой дуге. Возможно эту процедуру придется повторить. После такой юстировки кристалла не должно быть каких-либо больших изменений счета импульсов в положениях отражения при повороте кристалла на 360°, которые нельзя было бы объяснить влиянием формы кристалла. [c.111]

Кристалл считается съюстированным, когда два отражения, которые должны при этом отстоять на 90° по углу ф, могут быть выведены точно на ось счетчика путем вращения кристалла по кругу ф. Сначала выбирают отражения с малыми значениями 20. Щель счетчика может регулироваться двумя типами шторок горизонтальными и вертикальными. Ее можно регулировать правой и левой шторками или верхней и нижней. Если отражение проходит точно по центру щели, то передвижение каждой из шторок приведет к одинаковому изменению скорости счета импульсов. [c.122]

Характеристики счетчиков. Зависимость скорости счета импульсов от приложенного напряжения при постоянной интенсивности падающего на газоразрядный счетчик ядерного излучения [c.59]

Рис 19. Счетная характеристика газоразрядного счетчика Л и Л к—скорости счета импульсов, соответствующие напряжениям начала и конца плато. [c.59]

Начиная с некоторого напряжения скорость счета импульсов практически не зависит от приложенного напряжения, поскольку при таких напряжениях каждая заряженная частица, попавшая в чувствительный объем счетчика, вызывает лавинообразный разряд. Область напряжений называют плато счетчика . [c.59]

Пересчетное устройство служит редуктором скорости счета импульс тока в его выходной цепи появляется только после [c.105]

На рис. 44 приведена зависимость относительной скорости счета импульсов от угла между осью галогенного т-счетчика и направлением распространения у-квантов изотопа Со . Из графика [c.107]

Рис. 44. Зависимость относительной скорости счета импульсов от ориентации галогенного счетчика в потоке у-излучения.

V при неизменной скорости счета импульсов будет оставаться постоянным, т. е. 11—1Н. [c.111]

Для примера укажем, что в современных радиоизотопных датчиках детекторы излучения регистрируют скорости счета импульсов от 10 до 10 сек . В то же время электрический ток силой 1 а соответствует переносу б электронов в секунду. Поэтому при измерении даже такого сравнительно слабого тока, как 1 мка, скорость счета электронов на 5—И порядков превышает указанную выше скорость счета импульсов. [c.117]

Далее приступили к выбору детектора излучения. Наиболее распространены следующие детекторы галогенные счетчики, ионизационные камеры и сцннтилляционные счетчики. Для обеспечения широкого пучка лучше использовать ионизационную камеру, однако разработка и изготовление ее оправданы для случая длительной и беспрерывной работы, но не для экспериментов. Сцинтилляционные счетчики для проведения экспериментов применять было не целесообразно, так как электронная схема сложна, а кристалл таких размеров дорогостоящий. Поэтому выбрали галогенные счетчики типа СТС-8, которые позволили построить сравнительно простую схему регистрации ослабления потока у-квантов по скорости счета импульсов. [c.18]

Излучение радиоактивного препарата регистрируется в виде числа импульсов N, зафиксированных детектором за время t. Скорость счета импульсов в единицу времени J = N/t и радиоактивность а препарата связаны соотношением J = pa, где ср-коэф., учитывающий эффективность регистрации, а также особенности схемы распада исследуемого радионуклида, поправки на геом. условия измерения, ослабление излучения в стенках детектора и самоослабление в слое препарата и т. п. Для решения мн. радиохим. задач достаточно проведения сравнит, измерений, когда не нужно определять радиоактивность препарата, а можно лишь сравнить активность препарата с активностью эталона или стандарта, определенной в идентичных условиях (при постоянном ср). [c.169]

В указанном исследовании наведенная удельная активность определялась по скорости счета импульсов в фотопике и нормировалась на средний ток ускоренных электронов и массу облучаемого элемента. В качестве конвертера использовалась вольфрамовая пластинка оптимальной толщины, равной 0,25 единиц радиационной длины для энергии ускорежых электронов 10 МэВ. Порошкообразные образцы массой 20 г облучались в цилиндрических кюветах диаметром 40 мм и высотой 20 мм. Для заполнения объема кюветы образцы разбавлялись химически чистыми веществами (СаСОз или ЗЮг). Кюве- [c.60]

Спектрометр БРА 17-02. Отличительной особенностью данного спектрометра является применение элек-трогазолюминесцентного детектора рентгеновского излучения, благодаря чему прибор имеет в 1,5 раза более высокое энергетическое разрешение по сравнению с анализаторами, использующими пропорциональные счетчики, и не требует охлаждения детектора до температуры жидкого азота. При этом площадь входного окна в 10 раз больше, чем в обычном ЭД-спектрометре, а скорость счета импульсов достигает 5-10 имп/с. [c.25]

Определение момента окончания приработки на основании определения коэффициента корреляции сигналов акустической эмиссии. Получают выборку значений скорости счета импульсов, зарегистрированных через равные тромежутки времени. Величину последних выбирают в зависимости от ожидаемого времени приработки в интервале от нескольких секунд до нескольких минут. Выборка должна содержать не менее 50 значений измеряемого параметра. Рассчитывают коэффициент корреляции для некоторого текущего момента времени Tj = njAi st - интервал дискретизации, т.е. время между моментами регистрации скорости счета) [c.187]

Вт без охлаждения фотоумножителя. При напряжении питания 2800 В амплитуда одноэлектронного импульса составляет примерно 3 В. Дискриминатор на туннельном диоде имеет чувствительность порядка 0,1 В при длительности импульса 3 не. После дискриминатора получается импульс длительностью 40 не с амплитудой 1 В. Шумы ФЭУ составляют 600 имп/с. Импульсы с анода ФЭУ поступают на разветвитель из трех резисторов и i з, которые разделяют импульс и подают на концы спиральной линии задержки Л г уже два импульса. Подбирая порог дискриминации, устанавливают скорость счета импульсов на концах линии, близкую к нулю. В центре регистрируется полная скорость счета. Выход дискрими- [c.58]

Следует обратить внимание на то, что применение этого метода определения мертвого времени несколько ограничено. По этому методу предполагается, что мертвое время не зависит от измеряемой скорости счета 12, — 2 = 2 (2т)]. Если скорость счета очень велика, то это предположение уже неверно среднее мертвое время становится меньше, так как при большой скорости счета импульсы имеют меньшую продолжительность. Указывается [3], что определение мертвого времени и поправки на мертвое время по методу двух препаратов следует проводить для таких скоростей счета, при которых потеря активности из-за мертвого времени составляет не более 10%. Это не имеет места, конечно, при опреде 1ении всех поправок. [c.47]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология