Акустическое приближение

По х, /-диаграмме можно рассчитать изменение давления в ударной волне. При решении задачи в акустическом приближении методом характеристик [83] был получен профиль ударной волны в виде, представленном на рис. 5.11. Характерно, что давление в волне изменяется чередующимися минимумами. Частота их следования составляет примерно 0,5-10— с. [c.92]

Р. М. Гарипов показал, что качественная картина волновода при наличии подводного хребта правильно описывается уже в рамках изложенного выше акустического приближения. [c.312]

Уравнения движения мы запишем в акустическом приближении (см. гл. I) [c.405]

Отметим еще, что в схеме акустического приближения можно получить выражения не только для давления и для компонент скорости, но и для формы свободной поверхности. [c.413]

Акустическое приближение. Метод (ы,р)-диаграмм применим для анализа и решения многих конкретных задач с сильными разрывами. При относительно небольших значениях скачков [и], [р и [р] на практике успешно используется акустическое приближение. Оно состоит в том, что кривая р)-диаграммы заменяется прямой — касательной к ней в ее центре. При этом важно, что (и,р)-диаграммы простых и ударных волн касаются друг друга, в силу чего угловой коэффициент аппроксимирующих прямых одинаков для обоих типов волн. В акустическом приближении с величиной импеданса к = рс уравнения (и, р)-диаграмм с центром (ио,ро), в силу формул (5) или (10), записываются в следующем виде для волн, обращенных вправо, [c.177]

Ударные трубы широко применяются в газодинамических экспериментах для создания высокоскоростного потока, который получается в области 3. В акустическом приближении с помощью уравнений 07.17) и (17.18) для скорости и, получается значение [c.179]

Если падающая волна слабая, т.е. в ней относительное изменение давления а = Др2/р1 мало, то для отыскания величины (13) можно воспользоваться акустическим приближением (см. 17). В этом приближении криволинейный треугольник 1-2--3 на (и,р)-диаграмме рис. 7 аппроксимируется равнобедренным прямолинейным треугольником (с равными сторонами 1 2 и 2-3). Это означает, что рз - Р2 = Р2 - Р1 и формула (13) дает значение к = 2. Следовательно, при отражении слабой ударной волны избыточное давление удваивается. [c.182]

В акустическом приближении, когда падающая ударная волна слабая (отношение (рз - р /рО, эти две возможности различаются величиной импеданса (17.16) исходных состояний газов. Если газ 2 является более жестким, чем газ 1, т.е. импеданс /12 > /гь то на (и, р)-диаграмме линия перехода 2-4 пойдет выше линии 1-3. В этом случае после преломления ударная волна усиливается, скорость потока за ней уменьшается, а по левому состоянию газа 3 идет отраженная от границы раздела ударная волна. Если же газ 2 более мягкий, чем газ 1, т. е. импеданс /12 < Ль то после преломления ударная волна ослабевает, скорость потока за ней увеличивается, а по левому состоянию газа 3 распространяется простая г-волна разрежения. Конфигурации на плоскости событий для этих двух случаев аналогичны тем, которые изображены, соответственно, на рис. 17.6 и рис. 17.8. [c.184]

При решении задачи в акустическом приближении для слабых ударных волн В2 и Дз адиабата Гюгонио заменяется касательной к ней в точке (/ ьР1) [c.186]

Вывести формулы для решения задачи о распаде произвольного разрыва в акустическом приближении. [c.215]

Таким образом, уравнения линейной акустики правомерно применять только в тех случаях, когда безразмерные числа М, Ке 1. Во всех практических задачах как линейной, так и нелинейной акустики требование М 1 выполняется. Второе условие - малости акустического числа Рейнольдса (Ке 1) -часто нарушается, и переход от нелинейной системы к линейной становится неприемлемым. Эти оценки являются весьма предварительными и для установления пределов применимости акустических приближений нуждаются в экспериментальной проверке. [c.17]

Пользуясь уравнениями (6.14), (6.15), (3.29), можно показать, что первое (акустическое) приближение удовлетворяет равенству [c.147]

Пусть изделия имеют форму цилиндров, в центральной части которых при неполном смыкании пресс-формы образуется кольцевой слой толщиной 6 (рис. 6,1). В акустическом приближении, пренебрегая краевыми эффектами и перемещением изделия, рассмотрим плоскую экспоненциальную волну вида (3.35), воздействующую на изделие через нижнюю торцовую поверхность нормально последней. Амплитуда волны, преломленной в твердом материале, определяется через удельные акустические сопротивления материала (индекс 2) Р2С2И внешней среды (индекс 1) Р [c.114]

Тем же способом исследуется в акустическом приближении случай б), когда одна волна догоняет другую. Оказывается, что если изменением импеданса пренебречь, то в этом случае после взаимодействия остается просто одна ударная волна, которая идет по газу 1 со скоростью Оз. Другими словами, догоняющая ударная волна как бы 1юг юшает Ударную волну, идущую впереди нее в том же направлении. [c.187]

Акустическое приближение. В этом приближении рещение строится элементарно. Здесь предполагается, что ширина простой г-волны мала и она изображается иа плоскости событий одной характеристикой С , а область взаимодействия сводится к одной точке (см. рис. 14). Основными малы.ми величинами можно считать измспение скорости в простой волне из = и и отклонение скорости ударной волны от скорости звука и — Сг. Состояние 2 определяется формулами (20), где надо положить 02 — О, а давлепие в состоянии 3 из перехода 1-3 в простой волне [c.188]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология