Диффузионная зарядка

Заряд, получаемый частицей при диффузионной зарядке, Кл [c.145]

Как только частицы или капельки попадают в электрическое поле электрофильтра, они приобретают электростатический заряд в результате воздействия двух механизмов механизма бомбардированной зарядки и механизма диффузионной зарядки. Ионы газа, а также электроны в случае отрицательной короны движутся при нормальных условиях сквозь поток газа, перенося частицы под влиянием электрического поля и заряжая частицы, с которыми они сталкиваются. Такая зарядка называется бомбардировкой (столкновение ионов). Кроме того, ионы газа (и электроны — там, где они присутствуют) осаждаются на частицах вследствие их теплового движения, такое явление называется диффузионной зарядкой (диффузия ионов). [c.448]

Несмотря на то, что эти два механизма действуют одновременно, до сих пор еще не разработана единая теория обычно каждый механизм рассматривается в отдельности. Это приводит к появлению погрещности, которая не столь велика, так как механизм бомбардировочной зарядки имеет первостепенную важность для частиц размером более 1 мкм, в то время как диффузионная зарядка имеет наибольшее значение для частиц размером менее 0,2 мкм. Ввиду того, что эти маленькие частицы обычно представляют собой только небольшую часть пыли, входящей в электрофильтр, при объяснении сущности электростатического осаждения ими пренебрегают. Если эти частицы. составляют большую часть пылевой и газовой нагрузки, необходимо изменить ряд уравнений [например (Х.186) (Х.39) — (Х.44). [c.449]

Второй процесс известен как диффузионная зарядка, когда ионы сталкиваются с частицами в процессе их теплового движения. Данный процесс реализуется для малых частиц (d < 0,2 мкм). Число электронных зарядов пь, приобретенных частицей в процессе зарядки бомбардировкой, связано со временем [c.303]

Рис. 3.6. Зависимость заряда частиц qч от их диаметра рассчитанная по теории ионной (полевой) и диффузионной зарядки и их сочетания

При диффузионной зарядке, в отличие от ионной, нет предельного заряда, который зависит в основном от тепловой энергии ионов, размера частиц и времени. Исходя из этого, на основе принципов кинетической теории получено уравнение, связывающее заряд частицы с числом электронных зарядов [c.106]

Здесь величина Л есть коэффициент пропорциональности в безразмерной функции диффузионной зарядки А (ш), получаемая как значение [c.57]

А (га, 1) — безразмерная функция диффузионной зарядки, определяемая графиком на рис. 1.6. [c.26]

Уайт подходит к процессу диффузионной зарядки проще, доказывая, что плотность газа в потенциальном поле не однородна, и описывается следующей формулой [c.451]

Как видно из уравнения (9.24), собственные поля частиц по мере их зарядки будут действовать в направлении, противоположном ЕО, так что скорость зарядки частиц со временем падает. Скорость диффузионной зарядки [43] dna/dt описывается уравнением [c.304]

Рис. 1.6. График безразмерной функции А (т) диффузионной зарядки.

Разделение дисперсий с углеводородными жидкими средами, например, гептаном, октаном, должно осложняться высокими значениями вязкости I]. Однако это является и причиной незначительной подвижности свободных зарядов, что, в принципе, создавая благоприятные условия для диффузионной зарядки, должно увеличивать эффективность разделения. [c.29]

Следовательно, динамика диффузионной зарядки частицы аэрозоля описывается уравнением [c.84]

Диффузионная зарядка была подробно изучена Арендтом и Каллманном [35], а также Уайтом [925], первоначально она рассматривалась как функция теплового движения ионов газа. Формула, выведется Арендтом и Каллманном, носит ограниченный характер, так как она применима к частицам, которые уже обладают каким-либо зарядом. Кроме того, из-за исключительно дифференциального вида, она может быть интегрирована только численно [c.450]

Так же как и в процессе зарядки бомбардировкой, собственное поле заряжающейся частицы снижает скорость диффузионной зарядки. Подставляя числовые значения в уравнения (9.24) и (9.26), легко показать, что процесс зарядки протекает очень быстро и частицы приобретают почти полный заряд, пройдя в типичном электрофильтре всего лишь 100 мм. Аналогично, поскольку частицы малы, они достигнут равновесной скорости сноса в направлении сборного элек-труода на столь же малой длине пути. [c.304]

Первая теоретическая работа по диффузионной зарядке аэоо зольных частиц принадлежит Арендту и Кальманукоторые вы вели уравнение для скорости зарядки уже частично заряженных частиц Это уравнение можно интегрировать тишь численным ме ходом, поэтому Уайт вывел более простую, хотя и менее точную формулу для числа элементарных зарядов, накопленных частицей за время / [c.203]

Поток отрицательных ионов, перемещающихся от коронирующего электрода к осадительному, пересекает путь движения частиц пыли. Частицы при присоединении ионов получают соответствующий заряд. Такое присоединение, происходящее вследствие удара о частицу ионов, движущихся вдоль силовых линий поля, называется ударной зарядкой. Присоединение ионов, происходящее вследствие диффузии ионов к поверхности частицы, вызываемой градиентом кощешращш ионов, называется диффузионной зарядкой. Оба механизма зарядки действ5тот совместно, однако для большинства частиц основной является ударная зарядка, и только в случае частиц диаметром менее 0,2 мкм преобладает диффузионная зарядка. Предельное значение заряда, получаемого частицей при ударной зарядке, Кл [c.144]

На практике процесс ударной зарт дки преобладает для частиц диаметром выше 0,5 мкм, а процесс диффузионной зарядки — для частиц диаметром менее 0,2 мкм. Для частиц диаметром 0,2—0,5 мкм эффективны как процесс зарядки, связанный с полем, так и процесс, связанный с тепловым движением ионов. [c.42]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология