Полуограниченное тело

E j и ди )фузия в полубесконечном (полуограниченном) теле (х изменяв гея 01 О до +оо), то решение приобретает вид [c.403]

Простым примером сопряженных температурных полей является температурное поле находящихся в контакте двух полуограниченных тел с различными начальными температурами Тц и Тц [плоскость л==0—граница раздела (рис. 7)]. Решение имеет вид [c.226]

Если в начальный момент времени т= = 0 на поверхности полуограниченного тела, температура которого одинакова во всех точках и равна Г , устанавливается постоянная плотность теплового потока до, то [c.149]

Рпс. 2.14. Поле безразмерной температуры в полуограниченном теле. [c.150]

Рис. 2.15 Охлаждение полуограниченного тела с фазовым переходом.

Плотность теплового потока на поверхности полуограниченного тела [c.150]

ПЕРИОДИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ. ТЕПЛОВЫЕ ВОЛНЫ В ПОЛУОГРАНИЧЕННОМ ТЕЛЕ [c.150]

П)у ть температура Та поверхности х = 0 полуограниченного тела изменяется по гармоническому закону [c.150]

Рис. 2.16. Зависимость безразмерной температуры от времени на различных глубинах в полуограниченном теле при изменении температуры поверхности по гармоническому закону.

Если диффузия в полубесконечном (полуограниченном) теле х изменяется от О до 4- оо), то решение приобретает вид [c.433]

Классические решения теории теплопроводности для поверхности полуограниченного тела, нагреваемого тепловым потоком [c.33]

Определение тепловой инерции материала (передняя поверхность полуограниченного тела, нагреваемого импульсом Дирака). Решение задачи нагрева полуограниченного тела импульсом Дирака имеет вид (см. табл. 2.3) [c.44]

Последнее выражение иллюстрирует тот факт, что, используя решение для полуограниченного тела, можно определить [c.44]

При асимптотическом анализе (2.59) можно показать, что амплитуда и фаза на поверхности пластины при I со будут соответствовать найденным из соответствующих выражений для полуограниченного тела. [c.52]

Пусть покрытие толщиной расположено на подложке, которую рассматривают как полуограниченное тело, т.е. толщина подложки значительно больше длины тепловой диффузии (рис. 3.7, а). В первом приближении можно считать, что вся энергия нагрева выделяется на поверхности подложки, хотя в общем случае нагрева оптическим излучением следует учитывать объемное поглощение энергии в покрытии, затухающее с ростом глубины. [c.69]

При L 00 решение (3.36) переходит в решение для полуограниченного тела. Следует заметить, что в решениях табл. 2.5 отсутствуют постоянная составляющая нагрева, а также затухающий со временем член, связанный с влиянием начальных условий, которые имеют место в момент включения гармонического источника. [c.72]

В начальный период двухслойная структура ведет себя как полуограниченное тело, выполненное из материала покрытия, и соответствующая зависимость [c.75]

Метод "кажущейся" тепловой инерции (нагрев импульсом Дирака). Метод "кажущейся" тепловой инерции, описанный в п. 3.2.4, основан на том, что тепловая инерция полуограниченного тела, подвергнутого импульсному тепловому воздействию, в любой момент времени может быть определена по формуле [c.117]

Используя решение для полуограниченного тела, в односторонней процедуре ТК одновременно определяли тепловую инерцию е и отношение поглощенной плотности мощности нагрева к коэффициенту теплоотдачи д/а. [c.126]

Адиабатический импульсный нагрев полуограниченного тела 1 [c.151]

Адиабатический нагрев полуограниченного тела прямоугольным импульсом [c.151]

Рассмотрим процесс экстрагирования растворенного вещества из полуограниченного тела. Основной характеристикой процесса [c.38]

Извлечение твердого вещества из полуограниченного тела [c.49]

Нелинейная кинетика адсорбции. Дифференциальное уравнение нестационарной диффузии вида (4.8) или (4.9) не может быть проинтегрировано в общем виде при произвольной зависимости коэффициента эффективной диффузии Оэ от концентрации целевого компонента. Решения в замкнутой форме возможны лишь для полуограниченных тел при некоторых весьма специальных формах зависимости Оэ от С. [c.204]

Диаграммы, аналогичные изображенной на рис. IV-8, построены также для бесконечного цилиндра и для шаров. Кроме того, разработана диаграмма для полуограниченного тела, или полу- [c.295]

Решения линейного уравнения нестационарной диффузии для полуограниченного тела [c.24]

В БЕСКОНЕЧНОЙ СРЕДЕ (НЕОГРАНИЧЕННОЕ И ПОЛУОГРАНИЧЕННОЕ ТЕЛО) [c.220]

Первые оценки диффузионно-капиллярного массопереноса в нефтенасыщениых песках были выполнены в работе [3]. Разработанная для этого экспериментальная методика была основана на методе термодинамического равновесия, когда исследуемый образец приводят в соприкосновение с эталонным и выдерживают так до наступления равновесия. В связи с этим при разработке экспериментальной методики использовался тот факт, что на границе соприкосновения двух полуограничениых песчаных тел, одно из которых тщательно высушено, а другое равномерно насыщено жидкостью, наблюдается равенство насыщенностей. В этом случае, рассматривая линейную задачу для насыщенности системы двух полуограниченных тел, нетрудно получить [c.158]

Апл — толщина плоского нагреваемого изделия Го — радиус наружной поверхности цилиндрической детали. Для полуограниченного тела (или плиты с относительной толщиной 2Длл/Дэ З) и для цилиндров с/-оК2/Дэ> 10 Гпл.ц Опл,ц=1, т. е. Ра=Рг, а коэффициент мощности составит [c.103]

Нагрев (охлаждение) полуограничен-ного тела. На новерхности х = 0 полуогра-ниченного тела (х О), температура которого всюду одннанова и равна Too, в начальный момент времени т=0 устанавливается постоянная температура То. Поле температур в полуограниченном теле при т>0 описывается уравнением [c.149]

Охлаждение (нагрев) полуограниченного тела с фазовым переходом. В начальный момент времени т = 0 иа поверхности х = 0 полуограниченного тела (j >0), имеющего всюду одинаковую температуру Т , устанавливается постоянная температура (рис. 2.15). При температуре Гф, лежащей в пределах между То и Too, в теле происходит фазовый переход, в результате которого выделяется теплота перехода в количестве г. Теплофизические свойства тела при ГсГф и 7 >Гф различны. [c.150]

Плотность теплового потока х=о на поверхностй полуограниченного тела [c.151]

Приведенное выше поясним на примере нагрева полуограниченного тела импульсом Дирака. Дираковское выделение энергии на поверхности тела z = О эквивалентно нагреву тепловыми волнами непрерывного спектра частот и одинаковой энергии, которые являются синфазными при Z = О и т = О. [c.54]

Идея метода состоит в том, что тепловую инерцию полуограниченного тела, подвергнугого импульсному тепловому воздействию, в любой момент времени можно определить по формуле (2.35) [c.77]

В диффузионной теории экстрагирования [5] установлено, что поток растворешого вещества д из одшю-кого капилляра и из пористого полуограниченного тела рассчитывается по зависимостям, аналогичным (16.2.2.10) [c.472]

Решение задачи диффузии из линейного источника по всем] объему тела и из точечного источника по плоскости дается урав пением (VIII. 29) с заменой коэффициента 2 в знаменателе на 4 Если диффузия в рассматриваемом теле может происходить лиш1 по одну сторону от плоскости X = О, коэффициент в знаменател( следует уменьшить в два раза. В других подобных задачах (на пример, в случае полуограниченного тела) надо поступать ана логичным образом). [c.220]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология