Прандтля Майера течение

ТЕЧЕНИЕ ПРАНДТЛЯ — МАЙЕРА 155 [c.155]

Рис. 4.24. Зависимость давления от угла поворота потока в косом скачке уплотнения и течении Прандтля — Майера

Полный угол поворота потока около такого центрального тела рассчитывается по формулам и таблицам течения Прандтля — Майера (см. 3 гл. IV), так как изоэнтропическое сжатие представляет собой обращенное изоэнтропическое расширение. [c.473]

Рис. 1.71. Простая центрированная волна (течение Прандтля—Майера).

ТЕЧЕНИЕ ПРАНДТЛЯ — МАЙЕРА [c.159]

ТЕЧЕНИЕ ПРАНДТЛЯ — МАЙЕРА 157 [c.157]

В случае плоского сопла контуром центрального тела является линия тока течения Прандтля — Майера (около выпуклого угла) при плоской звуковой линии (рис. 8.14, б). [c.447]

Течение в областях ah, ahk, Ihb определяется рещением Прандтля— Майера. Участок образующей kl прямолинеен. Некоторые результаты расчетов приведены в таблице 4. Во всех примерах Ха = Уа = О, у = 1,4. Таблица 4. [c.131]

Таким образом, течение Прандтля — Майера есть течение [c.178]

Остановимся более подробно на классе задач, характеризуемом сильной уровневой неравновесностью, приводящей в ряде случаев к эффекту инверсии населенностей и усилению вынужденного излучения. Будем называть этот класс задач задачами лазерной газодинамики. На возможность существования эффекта инверсии населенностей при быстром расширении или нагревании газа было указано впервые в работах [40, 41]. В связи с созданием газодинамических лазеров (ГДЛ) на основе СОг проводились подробные исследования сверхзвуковых течений смесей многоатомных газов в соплах [42]. Однако и другие газодинамические течения обладают лазерными свойствами. Так, было показано, что эффект инверсии населенностей имеет место за ударными волнами [43, 45], в ударных и энтропийных слоях при обтекании тел [44, 45], в течениях расширения Прандтля — Майера при развороте потока около обтекаемых тел [45], в нестационарных течениях сжатия [45] и расширения за взрывными волнами [46]. [c.123]

Здесь Сх — коэффициент сопротивления прямолинейного профиля аЬ. Контур профиля № 25 изображен на рис. 3.30. Там же показаны некоторые характеристики. Точка Л находится на пересечении последней харакгеристики течения Прандтля—Майера и характеристики второго семейства, проходящей через точку Ь, при обтекании прямолинейного профиля аЬ. [c.131]

Майера. Правая половина графика соответствует положительным значениям угла 0 относительно оси абсцисс, а левая половина графика — отрицательным значениям угла поворота потока 0 для скачка уплотнения и течения Прандтля — Майера, как это показано иа рисунке. [c.179]

Иначе говоря, угол поворота потока у плоского изоэнтропического центрального тела при торможении от значения числа Ма до М = 1 равен углу поворота в течении Прандтля — Майера с расширением от М = 1 до М = Мн(сйя = бн). Кривая о)(Мн) для к = = 1,4 приведена на рис. 8.43 (/га = < ). Если бы пучок характеристик изоэнтропического течения сжатия сходился на кромке обечайки диффузора, то струя, входящая в диффузор, не возмущала бы внешнего обтекания обечайки. [c.473]

Отсутствие интерференции между решеткой и потоком со сверхзвуковой осевой составляющей скорости и главным образом возможность склеивания сверхзвуковых течений по линиям слабых и сильных разрывов послужили основой для разработки различных способов решения обратной задачи — построения сверхзвуковой решетки, поворачивающей ноток на заданный угол. Один из методов построения таких решеток, указанный С. И. Гинзбургом в 1950 г., основан на использовании в общем случае системы косых скачков на входе и последующих течений Прандтля — Майера 2). Примеры такого типа решеток представлены на рис. 10.57. Они носят лишь учебный характер. [c.78]

При положительных углах атаки у верхней поверхности около передней точки профиля возникает течение Прандтля — Майера, в котором часть потока, набегающего на данный межлопаточный канал, поворачивается на угол, равный углу атаки г. Направление остальной части потока изменяется на такой же угол в косом скачке, идущем от передней кромки у нижней поверхности лопатки. [c.85]

При рассмотрении течения Прандтля — Майера ( 2) мы представили все параметры в функции угла отклонения потока, тогда как для течения за ударной волной найдены зависимости, содержащие угол самой ударной волны. [c.114]

Из этих зависимостей следует, что при гиперзвуковых скоростях в плоской косой ударной волне изменение параметров определяется (как и в течении Прандтля — Майера) одним критерием Кц — МнСО — произведением числа Маха на угол отклонения потока. [c.114]

Если угол атаки пластины со равен или больше предельного угла поворота потока в течении Прандтля — Майера, который определяется (17), то на верхней стороне пластины устанавливается полный вакуум. В этом случае величина, стоящая в квадратной скобке выражения (41), равна нулю. [c.115]

Результаты, полученные в 2—4, могут быть применены непосредственно к расчету гиперзвукового обтекания тонкого заостренного спереди тела, так как течение у поверхности такого тела представляет собой либо течение за косой ударной волной (при положительном угле отклонения потока), либо в плоской задаче течение Прандтля — Майера (при отрицательном угле отклонения потока). [c.116]

При обтекании равномерным потоком внешнего тупого угла (рис. 1.71) образуется простая центрированная волна (ПЦВ), или течение Прандтля—Майера. Для этого течения уравнения движения газа допускают точное решение (см. [5, 23]), которое дает для проекций скорости в полярных координатах следующие зависимости [c.81]

На рис. 99 показано, что сопло этого типа нормально работает при различных внешних давлениях вследствие того, что с внешней стороны истекающий поток представляет собой свободную струю. На большой высоте свободная струя расширяется наружу в соответствии с закономерностями течения Прандтля — Майера. На уровне моря высокое давление окружающей среды поджимает истекающий поток к центральному телу, увеличивая статическое давление на стенке и у дна и исключая отрыв потока. Особенностью сопла с центральным телом является возможность его безопасной и надежной отработки в наземных условиях. [c.185]

Течения с вырожденным годографом. Течение Прандтля-Майера (простая волна) в потенциальном течении [c.26]

При постановке задач о наилучшей форме тел в сверхзвуковом потоке возникнет необходимость определения условий, которым функции V], -9, р, р или их часть, подчиняются на характеристиках. Предельно быстрое увеличение плотности приводит к соответствуюшим разрывам функций на ударных волнах, предельно быстрое уменьшение — к конечным скоростям изменения р на характеристиках с возможной бесконечной скоростью изменения р в точке или даже с разрывом в точке фокусировки характеристик (как, например, в течении Прандтля—Майера). [c.52]

Зависимость а = А(у) на характеристике ае изображается на рис. 3.8 кривой с теми же обозначениями. Выберем на ае, произвольную точку с. Из точки с проведем кривую h на которой da/dl имеет минимальное значение (см. 3.1.3). Эта кривая изображает зависимость а(у) на характеристике h в том случае, когда кривизна образующей ab в точке о равна -оо, то есть, когда контур ab имеет излом [28, 33] в точке а. Течение, которому принадлежит характеристика h, аналогично течению Прандтля—Майера и полностью определяется характеристикой ас и изломом образующей в точке а. В области ah характеристики первого семейства образуют пучок с ценфом в а. Если на всей характеристике h имеет место неравенство 1 - а < О, кривая h имеет вид, приведенный на рис. 3.8. [c.75]

Последнее равенетво выполняется в точке излома а, где реализуется течение Прандтля—Майера. На рис. 3.34 приведены кривые для и = 1,4. Расчеты [36] показывают, что все течение свободно расширяющегося газа лежит в области, ограниченной линиями а = 0,1 = 0и1 = f a) -fiж/2). Из рис. 3.34 видно, что при х = 1,4 область исходного течения и область PWQS имеют сравнительно небольшую общую область ЕРЕ. Последняя примыкает к линии иТ, определяемой равенством (5.8). Это обстоятельство указывает на то, что разрывные ударные течения при а = ао к принадлежащих области (5.7), могут иметь место в случае достаточной близости значений ал, 1 л к ар, вр. На рис. 3.35 показаны сплошными, штриховыми и пунктирными линиями, соответственно, зависимости = Н (а,0), 1 = ( 1(а,0) и 1 = /(а) - / 12) при различных значениях показателя адиабаты . [c.137]

Сверхзвуковое течение газа с непрерывным увеличением скоростн (течение Прандтля — Майера) [c.155]

В течении Прандтля — Майера для определения скорости в зависимости от угла поворота потока используется уравпенпе (59) с /-(Я, 0) из (59а). Давление определяется по изоэнтропи- [c.178]

Рис. 4.25. Схемы взаимодейстБия двух сверхзвуковых потоков а) две ударные волны, б) ударная волна и течение Прандтля — Майера

Недостатком такого метода построения иаоэнтропической сверхзвуковой решетки по сравнению с описанным выше способом, основанным на использовании двух течений Прандтля — Майера, является наличие диффузорного течения в выходном участке межлопаточного канала (у его вогнутой стенки), где имеется уже максимально развитый пограничный слой. [c.81]

При положительных углах атаки перед решеткой образуется система отсоединенных ударных волн (рис. 10.64) после отрыва потока около передней кромки каждой пластины возникает течение Прандтля — Майера, в котором поток разгоняется от скорости звука до некоторой сверхзву- [c.89]

Рассмотрим особенности течения с очень большся скоростью около выпуклого тупого угла — гпперзвукового течения Прандтля — Майера (рис. 11.1). Секундная масса газа между произвольной линией тока и полюсом течения О постоянна п может быть вычислена но нормальной к характеристике составляющей [c.108]

При расчете необходимо контролировать возникновение пересечений характеристик одного семейства, что является признаком появления в потоке ударных волн. При больших градиентах параметров в течении Прандтля — Майера шаг следует выбирать из условия требуемой точности. При расчете точки пересечения скачка уплотнения и характеристики (рис. 14.3, г) на-бегаюпщй поток предполагается известным и равномерным. Используются известные соотношения на ударной волне. Расчет в точке 3 проводится подбором наклона ударной волны методом последовательных приближений. [c.275]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология